一、点电荷之间的相互作用能 二、电荷连续分布情形的静电能 三、电场的能量和能量密度 四、电荷或电荷组在外电场中的能量 五、磁场的能量和能量密度

• 2.1 电子透镜概述 • 2.2 电子透镜主要参量和传输矩阵、场分布 • 2.3 常用静电透镜简介 • 2.4 常用磁透镜简介 • 2.5 电子透镜应用举例

分叉避雷针的探讨 1、分叉避雷针的引雷效果不如单针 雷电先导的所有可能发展方向中,那个最终与之发生主放电的点取决于该点与先导之间 的电场强度最大。而在先导向大地发展过程中,由于静电感应在避雷针上积累的电荷所形成的

静电学的启发 磁相互作用 磁的库仑定律 安培的分子电流图像 磁场与磁感应强度 毕奥-萨筏尔定律 毕奥-萨筏尔定律的应用 安培定律 磁场的“高斯定理” 安培环路定理 安培环路定理的应用 磁矢势问题 磁偶极子 回路电流磁偶极子 磁力矩问题 磁势能 磁力、磁力矩、磁势能问题 非均匀场中电/磁偶极矩问题 静磁场问题的疯狂

1.电容的定义 电荷在导体表面的分布必须保证满足导体的静电平衡条件。对于孤立导体,电荷在导体表面的相对分布情况由导体的几何 形状唯一确定,因而带一定电量的导体外部空间的电场分布以及导体的电势亦完全确定.根据叠加原理,当孤立导体的电量增 加若干倍时,导体的电势也将增加若干倍,即孤立导体的电势与其电量成正比: q=cV 比例系数C称为孤立导体的电容

一、孤立导体的电容 1.电容的定义 电荷在导体表面的分布必须保证满足导体的静电平衡条件。对于孤立导体,电荷在导体表面的相对分布情况由导体的几何 形状唯一确定,因而带一定电量的导体外部空间的电场分布以及导体的电势亦完全确定.根据叠加原理,当孤立导体的电量增 加若干倍时,导体的电势也将增加若干倍,即孤立导体的电势与其电量成正比 =Cv 比例系数C称为孤立导体的电容

§ 12-1 非静电力 电源 电动势 § 12-2 法拉第电磁感应定律 § 12-3 动生电动势 § 12-4 感生电动势 涡旋电场 § 12-5 自感和互感 § 12-6 磁场的能量

§ 12-1 Nonelectrostatic Force Source & Electromotive Force 非静电力 电源 电动势 § 12-2 Faraday’s Law of Induction 电磁感应定律 § 12-3 Motional Electromotive Force 动生电动势 § 12-4 Induced Electric Field 感生电动势 涡旋电场 § 12-5 Self-induction & Mutual-induction 自感和互感 § 12-6 Energy of the Magnetic Field 磁场的能量

一、非静电力:提供能量使电荷从低电位—高电位 二、电源 在外电路上:维持恒定电压,在电场力作用下正电荷从电源正极负极

1.磁场为有旋场,不能在全空间引入标势。 2.在电流为零区域引入磁标势可能非单值原因:静电力作功与路径无关,E.di=0引入的电势是单值的;而静磁场庄·di一般不为零,即静磁场作功与路径有关,即使在能引入的区域标势一般也不是单值的