§1 固体的能带 §2 导体、绝缘体和半导体（conductor ．insulator） §３ 半导体的导电机构 §５ 半导体的其他特性和应用

分子(含有带电粒子)的热运动使物体辐射 电磁波。这种辐射与温度有关,称为热辐射 〔 heat radiation)。 热辐射的电磁波的能量对波长有一个分布。 温度不同,热辐射的电磁波的能量不同, 波长分布不同

1.微扰论的基本构架 可以精确求解的量子力学问题是很少的,所以近似方法有重要的作用。微扰论是广泛应用的近似方 法之一

1.多粒子体系的描写 假设我们有N个粒子组成的体系,那么体系的波函数应该和所有粒子的坐标以及时间有关, =(n,q2,x;t),其中的“坐标”q包括了粒子的空间坐标和其它一些“内部的”量子数(比 如自旋)

§4.1 表示力学量算符的性质 §4.2 厄米算符的本征值和本征函数 §4.3 连续谱本征函数的归一化 §4.4 算符的共同本征函数 §4.5 力学量平均值随时间的变化，运动常数恩费斯脱定理（Ehrenfest Theorem）

海森伯(W.K.Heisenberg，1901—1976） 1927年提出“不确定关系”， 为核物理学和（基本）粒子物理学 准备了理论基础；于1932年获得诺 贝尔物理学奖. 德国理论物理学家. 建立了 新力学理论的数学方案，为量子 力学的创立作出了贡献

1.长波近似和电偶极跃迁 原子辐射光和吸收光是很常见的现象,并且是人们认识原子结构的重要手段。原子向外发出光辐射 有两种方式:受激辐射和自发辐射。严格来说,这些过程都要用量子电动力学(把电磁场量子化)的理 论来处理,但是在一定的条件下,用量子力学来处理光的吸收和受激辐射也可以得到很好的结果

1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

1.态的表象 在量子力学中,描写量子态和力学量的方式不是唯一的。一种具体的方式称为一种表象。我们在前 面已经介绍过坐标表象和动量表象。在一维情况下,(x,t)描写量子态是坐标表象,用中(pt描写 量子态是动量表象,它们之间是 Fourier变换的关系。这两种表象都是连续表象。 现在介绍一般的离散表象。取一个力学量(算符),假设它的本征值集是离散的,记为 {q1,92,},本征函数系记为{u(x)u2(x)…}。为简单起见,先设所有的本征值都是非简并的

1.力学量的平均值随时间的演化 力学量A在态上的平均值是(设与时间有关,然而已经归一)