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清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达(3.4)角动量算符的本征值和本征态
文档格式:DOC 文档大小:228KB 文档页数:3
1.角动量算符的球坐标表示 角动量算符的定义是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达(3.3)动量本征函数的归一化
文档格式:DOC 文档大小:142.5KB 文档页数:3
1.动量本征函数在无穷空间中的归一化其中p是任何实矢量(如果有虚部,则本征函数就不能满足有限性的要求),按分量写出是
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达 3.1 算符的运算
文档格式:DOC 文档大小:179KB 文档页数:3
1.基本的和导出的力学量算符 我们在§1.1中已经引入了用算符来代表力学量的概念。 算符就是可以作用于波函数把它变成另一个函数的运算。所以,在本质上,算符属于“函数变换” 这一类的数学对象。 此后代表力学量F的算符将记做F
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.4)线性谐振子
文档格式:DOC 文档大小:160.5KB 文档页数:2
关于谐振子的研究,无论在理论上还是应用上都很重要。 1.方程的化简线性谐振子的势能函数是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.2)方势阱
文档格式:DOC 文档大小:231.5KB 文档页数:3
1.一维无限深势阱 一维无限深势阱的势能函数是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
文档格式:DOC 文档大小:412KB 文档页数:6
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第九章 电子自旋(9.4)Zeeman效应
文档格式:DOC 文档大小:166KB 文档页数:3
1.带有自旋的电子在电磁场中的Hamiltonian 实验证明,在外磁场中,原子的能级会发生分裂,结果是原子的特征谱线也发生分裂,这称为 Zeeman 效应。理论的解释是:电子的磁矩和外磁场产生了附加的相互作用能
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第九章 电子自旋(9.3)原子光谱的精细结构
文档格式:DOC 文档大小:84.5KB 文档页数:2
1.碱金属原子的 Hamiltonian 碱金属原子有一个价电子,它在原子实(原子核加上内层满壳电子)的影响下运动,所受到的势场 可以用一个屏蔽 Coulomb场V(r)来描写。所以在不考虑电子自旋的情况下,碱金属原子的 Hamiltonian 是
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第十一章 散射理论(11.3)Born近似
文档格式:DOC 文档大小:248KB 文档页数:4
1. Green函数方法和 Lippman-Schwinger-方程orn近似 *811.3 Born 三维空间中的 Schrodinger方程是 V2+()=Ey
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第十一章 散射理论(11.2)中心势场中的分波法
文档格式:DOC 文档大小:391.5KB 文档页数:5
1.分波法的一般公式 现在假设势场为中心势场V=(r),那么方程就变为 v2y+[k2-u(r)y=0.u(r)=v(r) 显然,这时f(0,)变成了f(0),(r,0,)变成了(r,0),而且2是守恒量,所以不妨假设
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