一、波函数及其统计解释 1波函数 由于微观粒子具有波粒二象性,其位置与动量不能同时确定.所以已无法用经典物理方法去描述其运动状态.用波函数来描述微观粒子的运动

1如图,一定量的理想气体由平衡态A变到平衡态B,且它们的压强相等,则在状态A和状态B之间,气体无论经过的是什么过程,气体必然() (A)对外作正功 (B)内能增加 (C)从外界吸热 (D)向外界放热

量子与波 玻尔模型的困难 静电相互作用有效,但电磁辐射消失; 一电子跃迁过程中的困难; 一光吸收过程中,光子能量选择的困难;

为了实现本课程的最终目的，必须从静力分析的学习入手，因为静力分析不仅是学习构件承载能力分析编及运动分析与动力分析编的关键，而且也是正确进行工程设计必备的基础。 本编主要解决以下三方面的问题： 1、受力分析； 2、力系简化； 3、物体的平衡条件。 第一章 静力分析基础 第二章 平面力系 第三章 空间力系

拉普拉斯P..(1749~1827) 法国数学家、天文学家.1749年3月生于法国博蒙昂诺 日,1927 年3月卒于巴黎年幼时就显露出数学才能,1767年他到巴黎 拜见达朗贝尔经过周折终于以自己对力学原理的论述受到 达朗贝尔的称赞,随即被介绍到巴黎军事学校任数学教授, 1875年当选为法国科学院院士.1795年后任巴黎综合工科 学 校、高等师范学校教授1816年被选为法兰西科学院院士后 任该院院长

一.氢原子中电子的“轨道”角动量谱 (在量子力学中,仍常借用“轨道”这名词) 氢原子中电子在中心力场运动中, 其“轨道”角动量是守恒的。那么“轨道” 角动量究竟能取哪些值? 应解“轨道”角动量算符的本征方程。 通常将氢原子“轨道”角动量算符变换到 球坐标系方便。 我们只写出L2,L2的算符:

多跨静定梁的内力计算 多跨静定梁—由若干单跨梁用铰及链杆联结而成的静定结构。 一、多跨静定梁的特点: 结构组成:可分为基本部分和附属部分。 基本部分:结构中凡本身能独立维持几何不变的部分。 附属部分:需依赖其它部分支承才能保持几何不变的部分

热学知识在奥赛中的要求不以深度见长,但知识点却非常地多(考纲中罗列的知识点几乎和 整个力学——前五部分一—的知识点数目相等)。而且,由于高考要求对热学的要求逐年降低 (本届尤其低得“离谱”,连理想气体状态方程都没有了),这就客观上给奥赛培训增加了负担。 因此,本部分只能采新授课的培训模式,将知识点和例题讲解及时地结合,争取让学员学一点, 就领会一点、巩固一点,然后再层叠式地往前推进

质点:实际物体有大有小,结构可能很复杂。根据我们所研 究对象的运动特点,有时可以把它们看成一个点,即质点 例如研究地球的公转时,地球可以看成质点;在研究地球的 自传时,就不能看成质点。 运动学:力学中研究物体运动的内容,如:速度,位置,加 速度

常微分方程 在力学、物理学及工程技术等领域中 为了对客观事物运动的规律性进行研究, 往往需要寻求变量间的函数关系,但根据 问题的性质,常常只能得到待求函数的导 数或微分的关系式,这种关系式在数学上 称之为微分方程。微分方程又分为常微分 方程和偏微分方程,本章讨论的是前者