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北京化工大学:用冲击电流计测电容和高电阻(PPT实验讲稿)
文档格式:PPT 文档大小:9.2MB 文档页数:11
1.掌握冲击电流计的使用方法; 2. 掌握利用冲击电流计测量电容的实验方法; 3. 掌握利用冲击电流计测量高阻值电阻的实验方法
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福州大学:土木工程学院《水工结构模型试验》课程实验指导书
文档格式:DOC 文档大小:233KB 文档页数:18
实验项目 1:量测仪器的参观与操作练习(必修) 实验项目 2:电阻应变片的检测和粘贴工艺(必修) 实验项目 3:电阻应变仪的操作及桥路连接(必修) 实验项目 4:模型材料的力学参数测定(必修) 实验项目 5:重力坝断面模型的应力测量(必修) 实验项目 6:重力坝断面孔洞模型的应力测量(选修) 附录一 DH-3818 型静态电阻应变仪操作规程 附录二 丝杆加载器的使用说明
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基于二步法的多芯电缆非侵入式电流测量校正方法
文档格式:PDF 文档大小:668.72KB 文档页数:9
为了解决多芯电缆的非侵入式电流测量由于被测对象信号微弱、系统灵敏度高、易受环境因素干扰,造成测量误差较大的问题,采用磁阻传感器的非侵入式电流测量系统为研究对象,在分析系统测量方法及硬铁、软铁和比例因子等误差构成的基础上,提出一种基于二步法的误差校正方法,该方法通过对传感器输出信号进行非线性变换,构造了与误差相对应的矩阵方程,并在对方程求解后进行非线性回归计算,从而实现对多芯电缆的电流测量值的动态误差修正.实验结果表明,该方法可以同时校正非侵入式电流测量系统的线性误差与部分非线性误差
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长沙理工大学:《光电子学》课程教学资源(实验指导)光电定向实验
文档格式:PDF 文档大小:279.03KB 文档页数:12
1、 测量激光器脉冲驱动信号。 2、 测量以四象限探测器做接收器,脉冲光信号的放大信号。 3、 通过上位机显示每个象限的光强以及光斑的光心坐标,通过观察光斑在四个象限的显示情况验证四象限探测器原理
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复旦大学:《物理化学实验》课程教学资源(PPT实验课件讲稿)原电池电动势的测定及其应用 Electromotive Force of Galvanic Cell
文档格式:PPT 文档大小:3.89MB 文档页数:17
一. 测定Zn-Cu电池的电动势和Cu、Zn电极的电极电势 二. 学会一些电极的制备和处理方法 三. 掌握电位差计的测量原理和正确使用方法 四. 分析测量结果和理论值的差异,并给出可能的误差来源
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长沙理工大学:《光电子学》课程教学资源(实验指导)光电探测原理
文档格式:PDF 文档大小:256.54KB 文档页数:13
1、了解光照度基本知识、光照度测量基本原理,学会光照度的测量方法。 2、了解光电二极管和光电池的工作原理和使用方法。 3、掌握光电二极管和光电池的光照特性及其测试方法。 4、理解光电二极管和光电池的的伏安特性并掌握其测试方法
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《近代物理实验》课程教学资源(实验讲义)核衰变
文档格式:DOC 文档大小:460KB 文档页数:7
核衰变的统计规律 在一定时间内放射性原子核的衰变数、带电粒子在介质中损耗能量所产生的离子对数,都是随机 的,即有统计涨落。在任何一次核衰变测量中,即使所有的测量条件都是稳定的,如源的放射性活 度、源的位置、探测器的工作电压等都保持不变,多次记录探测器在相同时间内所测到的粒子数目就 会发现,每次测到的计数并不完全相同,而是围绕某个平均数值上下涨落
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电子科技大学:《时域测试技术综合实验 Comprehensive Experiment of Time Domain Testing Technology》课程教学资源(课件讲稿)实验一 时域测试仪器原理及典型应用
文档格式:PDF 文档大小:1.53MB 文档页数:40
1.相关测试仪器的熟练使用 2.边沿、脉宽等触发类型的使用 3.触发释抑功能的使用 4.预触发与延迟触发功能的使用 5.脉冲参数的测量 6.获取模式(标准、峰值、平均、高分辨率)的使用 7.触发方式(自动、正常、单次)的使用 8.带宽的测量
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硅锰合金电阻法定硅
文档格式:PDF 文档大小:457.69KB 文档页数:5
根据准二元合金随其中某种合金元素含量的不同,其合金电阻率发生单值变化的规律,提出了一项硅锰合金电阻法定硅的检测技术.实验结果表明,硅锰合金中硅含量与电阻率变化的关系可表示为[Si%]=-12.51+2×107ρ-4×1012ρ2,当合金中硅的质量分数小于6%时,合金中锰铁比对其电阻率变化的影响不大,定硅误差为0.005%~0.178%.用于电阻率测量的合金样品适合的尺寸为φ6.00~6.50mm、长1cm左右,可以避免试样中夹渣、裂隙等缺陷对电阻测量精度的影响
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直接测量电导率的方法—深差法
文档格式:PDF 文档大小:554.16KB 文档页数:7
本文利用精确测量坩埚型电导池的尺寸以及不同插入深度的电阻值,并根据下列公式:\\[\\begin{array}{l}\\sigma = \\frac{1}{{2\\pi \\Delta {\\rm{h}}}}{\\rm{(}}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{ - }}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{1}}}}}{\\rm{)ln(}}\\frac{{{{\\rm{D}}_{\\rm{2}}}{\\rm{ - m}}}}{{{{\\rm{D}}_{\\rm{1}}}{\\rm{ - m}}}}{\\rm{ \\bullet }}\\frac{{{{\\rm{r}}_{\\rm{1}}}}}{{{{\\rm{r}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{)}}\\\\{\\rm{或}}\\\\\\sigma = \\frac{{{{\\rm{K}}^*}}}{{\\Delta {\\rm{h}}}}{\\rm{(}}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{ - }}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{1}}}}}{\\rm{)}}\\end{array}\\]直接计算出电导率。因而可以省去利用已知电导率的溶液来标定电导池常数。这种方法简化了实验步骤,其结果也是精确的
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