静电场----相对于观察者静止的电荷产生的电场。 稳恒电场—不随时间改变的电荷分布从而产生不随

我们知道，地球本身就是一个巨大的磁铁。而地 球上的一切生物，都是在地磁场的影响下繁衍生 存。然而地磁场是极不稳定的，它除了受四季变 化的影响之外，还要受太阳黑子爆发时的巨大影 响。很多年前，科学家就已知道太阳的活动会影 响地球，每当磁爆发生时，太阳风就会携带着大 量的带电质子和高能粒子，并以每秒400 至800 公里的速度闯入太空、袭击地球。此时，地球磁 场就会发生变化并影响人类身体健康

对称性随时间变化的磁场一感生电场(涡旋电场) 随时间变化的电场一磁场 麦克斯韦提出又一重要假设:位移电流 一.问题的提出 稳恒磁场的安培环路定理:

期末复习(电磁学) 电学 第9章电相互作用真空中的静电场 第10章静电场与实物的相互作用 第11章电容器的电容和电场的能量 第13章真空中的稳恒磁场 第14章磁相互作用 第15章磁场与实物的相互作用

我曾确信,在磁场中作用在 一个运动物体上的电动力不过 是一种电场力罢了,正是这种 确信或多或少地促使我去研究 狭义相对论

11.1磁感应强度 11.2毕奥-萨伐尔定律 11.3磁通量、磁场的高斯定理 11.4安培环路定理 11.5磁场对电流的作用 11.6带电粒子在电场和磁场中的运动

1.电容的定义 电荷在导体表面的分布必须保证满足导体的静电平衡条件。对于孤立导体,电荷在导体表面的相对分布情况由导体的几何 形状唯一确定,因而带一定电量的导体外部空间的电场分布以及导体的电势亦完全确定.根据叠加原理,当孤立导体的电量增 加若干倍时,导体的电势也将增加若干倍,即孤立导体的电势与其电量成正比: q=cV 比例系数C称为孤立导体的电容

一、孤立导体的电容 1.电容的定义 电荷在导体表面的分布必须保证满足导体的静电平衡条件。对于孤立导体,电荷在导体表面的相对分布情况由导体的几何 形状唯一确定,因而带一定电量的导体外部空间的电场分布以及导体的电势亦完全确定.根据叠加原理,当孤立导体的电量增 加若干倍时,导体的电势也将增加若干倍,即孤立导体的电势与其电量成正比 =Cv 比例系数C称为孤立导体的电容

一、基本概念及定律的表述 欧姆定律只能用于解比较简单的电路。复杂的电路,往往有许多条导线交汇于一点,整个电路由若干个闭合回路组成,同一 回路的各段电路中的电流并不相同。对于这类复杂电路,欧姆定律无法解决。1847年基尔霍夫(Kirchhoff)给出了求解一般复杂 电路的 Kirchhoff方程组,它包括节点电流方程和回路电压方程,前者是恒定电流条件下任意闭合曲面内电荷守恒的结果,后者是 恒定电场环路积分为零

前面各章我们分别讨论了静电场 静磁场 稳恒电流 电磁感应以及似稳的交变电流的实验规律 因 为它们都是大量的实验事实的总结 从而具有可靠性 但它们又只是在一定的条件下成立 所以具有局限 性 它们不是电磁现象的普遍规律 英国伟大的科学家麦克斯韦在总结了前人得到的实验规律的基础上 以他非凡的智慧 大胆地提出了 变化的磁场产生电场 和 位移电流 的假设 把静电场 静磁场和电 磁感应规律中的核心部分推广到由随时间变化的电荷 电流所产生的迅变电磁场 高度概括为具有优美数 学形式的 4 个方程 称为麦克斯韦方程组 麦克斯韦方程组是电磁场的普遍规律 它不仅可以解释当时已 知的一切电磁现象