第三章井巷通风阻力中国矿业天学口风流的流动状态口摩擦风阻与阻力口局部风阻与阻力口矿总风阻与矿并等积孔口降低矿井通风阻力措施局部阻力产口本章主要研究矿井摩擦阻力、生的原因与测算1909
第三章 井巷通风阻力 风流的流动状态 摩擦风阻与阻力 矿井总风阻与矿井等积孔 本章主要研究矿井摩擦阻力、局部阻力产 生的原因与测算 局部风阻与阻力 降低矿井通风阻力措施
第三章井巷通风阻力中国矿天学口风流流动时，必须具有一定的能量（通风压力），用以克服井巷及空气分子之间的摩擦对风流所产生的阻力。通风压力与通风阻力数值相等方向相反。口分析研究通风阻力特性、测定方法以及降低措施等，从而作为选择通风设备，进行通风管理￥与设计的依据。通风设计及管理中龙其重要
风流流动时，必须具有一定的能量(通风压力)， 用以克服井巷及空气分子之间的摩擦对风流所 产生的阻力。通风压力与通风阻力数值相等， 方向相反。 分析研究通风阻力特性、测定方法以及降低措 施等，从而作为选择通风设备，进行通风管理 与设计的依据。 第三章 井巷通风阻力 通风设计及管理中尤其重要
第三章井巷通风阻力中国矿天学1、流体的流动状态口流体的流动状态受流体的速度、粘性和管道尺寸等影响。流体的速度越大，粘性越小，管道的尺寸越大，则流体越易成为高流；反之，越易成为层流。试验证明，层流与紊流间的转变关系决定于液体的密度p、绝对粘性系数u，流体的平均速度V与管沃道水力直径d，这些因素的综合影响可以用雷诺数VdpVd来表示为：Re=905Vu式中，V运动粘性系数，m?/s
1、流体的流动状态 流体的流动状态受流体的速度、粘性和管道尺寸 等影响。流体的速度越大，粘性越小，管道的尺 寸越大，则流体越易成为紊流；反之，越易成为 层流。 试验证明，层流与紊流间的转变关系决定于液体 的密度ρ、绝对粘性系数μ，流体的平均速度V与管 道水力直径d，这些因素的综合影响可以用雷诺数 来表示为： 第三章 井巷通风阻力 Vd Vd Re 式中，ν——运动粘性系数，m2 /s
第三章井巷通风阻力中国矿天学1、流体的流动状态口管道中流体的流动状态有三种层流Re-（v-d)≤2000完全素流Re≥100000过渡紊流2000<Re<100000口对于矿井中非圆形断面的井巷，雷诺数中的管道直径应以井巷断面的的当量直径（水力直径）表示：d=4S/U4VSVd=1Re=设为流体的水力半径，表示流体的断面S（m）与流体的周909界U（m）之比，即r=S/U，m。Rd2d=4r=4S/U(xd)=d/4
1、流体的流动状态 管道中流体的流动状态有三种： 层流 Re=（v·d）/ν≤2000 完全紊流 Re≥100000 过渡紊流 2000＜Re＜100000 对于矿井中非圆形断面的井巷，雷诺数中的管道 直径应以井巷断面的的当量直径（水力直径）表 示： d=4S/U 第三章 井巷通风阻力 U Vd VS 4 Re 设r为流体的水力半径，表示流体的断面S（m2）与流体的周 界U（m）之比，即r ＝S/U，m
第三章井巷通风阻力中国矿天学1、流体的流动状态口对于不同形状的井巷断面其周长U与断面积S的关系为：U=CXS1/2（梯形C=4.16：三心拱C=3.85：半圆拱C=3.90）例：某巷道的断面S2.5m2，周界U一6.58m，风流的V=14.4×10-6m2/s，计算出风流开始出现紊流时平均风速？解：当风流开始出现紊流时，则其Re一2000，当完全紊流时，Re=100000，因此：沃2000×6.58×14.4×10-6ReUy=0.019m/s4S4×2.5100000×6.58×14.4×10-6ReUv90=0.95m/s4S4x2.5
1、流体的流动状态 对于不同形状的井巷断面其周长U与断面积S的关 系为：U≈C×S 1/2 (梯形C=4.16；三心拱C=3.85；半圆拱C=3.90) 第三章 井巷通风阻力 例：某巷道的断面S＝2.5m2，周界U＝6.58m，风流的ν＝ 14.4×10－6m 2/s，计算出风流开始出现紊流时平均风速？ 解：当风流开始出现紊流时，则其Re＝2000，当完全 紊流时， Re＝100000，因此： m s S U V 0.019 / 4 2.5 2000 6.58 14.4 10 4 Re 6 m s S U V 0.95 / 4 2.5 100000 6.58 14.4 10 4 Re 6