第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力的概念由于井巷断面、方向变化以及分岔或汇合等原因，使均匀流动在局部地区受到影响而破坏，从而引起风流速度场分布变化和产生涡流等，造成风流的能量损失，这种阻力称为局部阻力。由于局部阻力所产生风流速度场分布的变化比较复杂性，沃对局部阻力的计算一般采用经验公式。井下产生局部阻力的地点较多，例如巷道拐弯、分叉和O905汇合处，巷道断面变化处，进风井口和回风井口等
3、局部风阻与阻力 由于井巷断面、方向变化以及分岔或汇合等原因，使均 匀流动在局部地区受到影响而破坏，从而引起风流速度 场分布变化和产生涡流等，造成风流的能量损失，这种 阻力称为局部阻力。 由于局部阻力所产生风流速度场分布的变化比较复杂性， 对局部阻力的计算一般采用经验公式。 井下产生局部阻力的地点较多，例如巷道拐弯、分叉和 汇合处，巷道断面变化处，进风井口和回风井口等。 第三章 井巷通风阻力 局部阻力的概念
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力的概念：几种常见的局部阻力产生的类型突变：紊流通过突变部分时，由于惯性作用，出现主流与边壁脱离的现象，在主流与边壁之间形成涡漩区，从而增加能量损失。迷905
3、局部风阻与阻力 局部阻力的概念 第三章 井巷通风阻力 几种常见的局部阻力产生的类型： 突变：紊流通过突变部分时，由于惯性作用，出现主流 与边壁脱离的现象，在主流与边壁之间形成涡漩区，从 而增加能量损失
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力的概念渐变：主要是由于沿流动方向出现减速增压现象，在边壁附近产生涡漩。因为V降低，导致h降低，P升高，压差的作用方向与流动方向相反，使边壁附近，流速本来就小，趋于0，在这些地方主流与边壁面脱离，出现与主流相反的流动，形成涡漩。杰905
3、局部风阻与阻力 局部阻力的概念 第三章 井巷通风阻力 渐变：主要是由于沿流动方向出现减速增压现象，在边 壁附近产生涡漩。因为V 降低，导致 hv 降低，P升高， 压差的作用方向与流动方向相反，使边壁附近，流速本 来就小，趋于0, 在这些地方主流与边壁面脱离，出现与 主流相反的流动，形成涡漩
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力的概念转弯处：流体质点在转弯处受到离心力作用，在外侧出1现减速增压，出现涡漩。分岔与会合：上述的综合。X局部阻力的产生主要是与涡漩区有关，涡漩区愈95大，能量损失愈多，局部阻力愈大
3、局部风阻与阻力 局部阻力的概念 第三章 井巷通风阻力 转弯处：流体质点在转弯处受到离心力作用，在外侧出 现减速增压，出现涡漩。 分岔与会合：上述的综合。 局部阻力的产生主要是与涡漩区有关，涡漩区愈 大，能量损失愈多，局部阻力愈大
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力定律前人实验证明，在完全紊流状态下，不论井巷局部地点的断面、形状和拐弯如何变化，产生的局部阻力都和局部地点前或后断面上的速压成正比X如右图所示的突然扩大的巷道，该局部地点的局部阻力为：沃Cpyy52ha=h=5h2=岁290
3、局部风阻与阻力 局部阻力定律 第三章 井巷通风阻力 前人实验证明，在完全紊流状态下，不论井巷局部 地点的断面、形状和拐弯如何变化，产生的局部阻 力都和局部地点前或后断面上的速压成正比。 如右图所示的突然扩大的巷道，该局部地点的局部 阻力为：
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力定律若通过局部地点的风量为Q，前后两个断面积是S和S2则两个断面上的平均风速为：Vi=Q/Su，m/s；V2=Q/S，m/s；代入上式，得02O0hS三5225222S,DRE52P2S,2S口完全紊流状态下的局部阻905h = Ra-Q?力定律，当Rer一定时，her和02成正比
3、局部风阻与阻力 局部阻力定律 第三章 井巷通风阻力 若通过局部地点的风量为Q，前后两个断面积是S1和S2， 则两个断面上的平均风速为：v1=Q/S1，m/s ； v2=Q/S2 ，m/s；代入上式，得 S1 S2 完全紊流状态下的局部阻 力定律，当Rer一定时， her 和Q 2成正比
第三章井巷通风阻力中国矿业天学3、局部风阻与阻力口局部阻力计算方法，在一般情况下，井下各处的局部阻力之和只占矿井总阻力的10~20%左右。因此，在通风设计工作中，不逐一计算井下各处的局部阻力，只在这个百分数范围内估计一个总数。但对掘进通风用的风简和风量较大的井巷，由于其中风流的速压较大，就要逐一计算局部阻力。迷8计算局部阻力时，先要根据井巷局部地点的特征，查表得出局部阻力系数的近似值，然后用图表中所指定的相905应风速进行计算
3、局部风阻与阻力 局部阻力计算方法 第三章 井巷通风阻力 在一般情况下，井下各处的局部阻力之和只占矿井总阻 力的10～20%左右。 因此，在通风设计工作中，不逐一计算井下各处的局部 阻力，只在这个百分数范围内估计一个总数。但对掘进 通风用的风筒和风量较大的井巷，由于其中风流的速压 较大，就要逐一计算局部阻力。 计算局部阻力时，先要根据井巷局部地点的特征，查表 得出局部阻力系数的近似值，然后用图表中所指定的相 应风速进行计算
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力计算方法表1：各种巷道突扩和突缩的值（光滑管道）5./St10,70.60.50.90.60.40.30. 20.10.010.010.040.090.160.250.360,490,640.810.931,0通0.100.200.050,150,250,350.300,400,450,50X表示巷道局部地点小断面S，和大断面S，的比值相同时突然缩小比突然扩大的局部阻力系数要小；905
3、局部风阻与阻力 局部阻力计算方法 第三章 井巷通风阻力 表1：各种巷道突扩和突缩的值（光滑管道） 表示巷道局部地点小断面S1和大断面S2的比值相同时， 突然缩小比突然扩大的局部阻力系数要小；
第三章井巷通风阻力中国矿天学3、局部风阻与阻力口局部阻力计算方法表2：种局部阻力的值直（光滑管道）LR.-tb,R:-量bR.-16,0.75常导风版0.20.0.6,Ri-号6无风薪R--b.o.52R.-b.n45.m5.aS.2.01.D1.51.5沃1.0Y,-Y.n当风V，时自速为：时当氏这为V，表中第一项所示的进风口比最后一项所示的出风口的905局部阻力系数也要小。这是因为风流突然缩小时，所产生的冲击现象没有风流突然扩大时那样急剧的缘故
3、局部风阻与阻力 局部阻力计算方法 第三章 井巷通风阻力 表2：几种局部阻力的ζ值（光滑管道） 表中第一项所示的进风口比最后一项所示的出风口的 局部阻力系数也要小。这是因为风流突然缩小时，所 产生的冲击现象没有风流突然扩大时那样急剧的缘故