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大洋多金属结核1km海上开采实验系统扬矿管水平液动力分析和计算
文档格式:PDF 文档大小:268.93KB 文档页数:5
大洋多金属结核1km海上开采实验系统的扬矿管所受水平液动力由多个参数决定.本文从系统总体设计参数出发,得出了其他各种参数值,并根据Morison方程详细推导了海浪和海流的速度和加速度的表达式,最后采用数值积分的方法得出了液动力随时间和深度的变化曲线.在同一水深处,总液动力随时间的变化规律接近于正弦(余弦)曲线;而在同一时刻,总液动力则随水深绝对值的增加而递减,在水深0m至水深-200m内,递减速度很快;总液动力最大值为3.790kN
结晶器内钢液流动特性的优化
文档格式:PDF 文档大小:459.82KB 文档页数:4
以大板坯连铸结晶器为研究对象,采用水模型和数值模拟的方法研究了不同水口出口角度对结晶器内钢液流动的影响.结果表明:现行15°水口在距结晶器边部50 mm的位置,表面流速和波高较小,传递给弯月面的热量较少,不利于保护渣的熔化;射流撞击到结晶器窄边的位置较深,压力较大,对撞击点下部坯壳的冲击力也较大;水口出口角度改为10°后,结晶器漏钢预报系统的报警次数大大减少,杜绝了漏钢的事故
LF精炼炉盖内惰性气氛的流动模拟
文档格式:PDF 文档大小:839.2KB 文档页数:5
采用耦合数值求解的方法,计算并分析了LF精炼炉盖内气体流动的速度分布状态以及液面附近惰性气体氩(Ar)的流动行为和分布.结果表明:露弧加热期和埋弧加热期炉盖的合理抽气压力分别为-200~-250 Pa和-120 Pa;底吹氩气量过小不能在液面上部弥散,而增大到20~50 m3·h-1,在液面附近弥散且流动分布状态相似,有利于液面附近惰性气氛的保持;液面距钢包上边缘的距离增大,氩气在液面上部回旋的区域扩大,可防止钢液增[N]或[O]
钢管斜轧延伸工艺参数的计算机诊断和优化
文档格式:PDF 文档大小:461.34KB 文档页数:5
用计算机作为工具,用数值模拟的方法,分析了二辊式钢管斜轧延伸各工艺参数对金属变形的影响。在此基础上,建立了保证轧制过程顺利进行的诊断判据,并以提高轧制效率、优化变形为目标,建立了优化准则.最后,在微机上实现了整套系统
《数值最优化方法》课程教学课件(讲稿)动态规划
文档格式:PPT 文档大小:1.78MB 文档页数:79
8.1 多阶段决策问题 8.2 最优化原理与动态规划的数学模型 8.3 离散确定性动态规划模型的求解 8.4 离散随机性动态规划模型的求解 8.5 一般数学规划模型的动态规划解法
Cz法晶体生长中的流动与传热
文档格式:PDF 文档大小:488.38KB 文档页数:6
本文针对Cz法晶体生长特点,通过数值模拟的方法,对Cz法生长砷化镓单晶时从引晶、放肩、等径至收尾这一完整工艺过程中晶体的温度场、熔体的温度场和速度场进行了计算,从中分析籽晶和坩埚的转向、转速等因素对流动和传热的影响,并与实际的砷化镓单晶生长过程进行比较,从比较结果看,二者基本吻合
单颗粒尾涡特性的大涡模拟
文档格式:PDF 文档大小:508.33KB 文档页数:3
稠密气固两相流中颗粒尾涡的存在对其他颗粒的运动及两相流场结构的影响不可忽略.本文采用大涡数值模拟的方法研究了气体流过一个ϕ100μm颗粒的尾涡特性,对比计算了在不同颗粒雷诺数Rep下颗粒尾涡的存在对局部气流速度、压力的影响.结果表明,Rep=100时尾涡影响区域的长度达颗粒粒径的5倍,颗粒前后最大压差达373·48Pa
西北农林科技大学:《计算土力学》第四章 有限单元法
文档格式:PPT 文档大小:252.5KB 文档页数:39
有限元法同差分法一样,也是一种数值 近似方法,用于求解在给定定解条件下 的偏微分方程。 1960年 R Clough正式提出“有限单元 法”FEM这个概念,1967年0. CZienkiewicz 和 Cheung(张佑启)写出了第一本有 限元专著,标志着有限单元法正式走向 实用
中国科学技术大学:《编译原理与技术》课程教学资源(PPT课件讲稿)第10章 依赖于机器的优化
文档格式:PPT 文档大小:610KB 文档页数:76
– 使用指令级并行的基础问题 – 提取并行的数据相关性分析 – 代码调度的基本概念 – 基本块调度的技术、发现通用程序中的高度数据相关控制流的方法、调度数值程序的软件流水线技术 – 在多处理器系统上,使用数组的计算密集型程序的并行化和数据局部性优化的概念和方法
稀释体系气溶胶粒子近壁动力特性及壁面影响
文档格式:PDF 文档大小:631.31KB 文档页数:5
以极端稀释气溶胶体系中单个粒子为研究对象,建立了考虑受重力浮升力、表面势力和布朗热动力作用的运动控制方程,运用布朗动力学方法数值模拟了近壁处气溶胶粒子的动力特性规律.结果表明,壁面之上一定范围内(约50个气溶胶粒子半径)存在一个壁面影响区,区域中气溶胶粒子的动力特性有别于无界大空间中的气溶胶粒子,且其厚度远大于壁面对粒子作用力的范围(约1个粒子半径).最后讨论了不同表面特性、不同粒子半径时壁面影响区的变化规律
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