1.中心力场中 Schrodinger方程的约化 中心力场的势能函数与方向无关

1.球坐标系中的自由粒子波函数

1. Floquet-Bloch-定理 粒子在周期性势场中运动时,它的状态介于束缚态与非束缚态之间,而能谱具有能带式的结构

1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

1.δ函数的定义和主要性质 d函数的概念是 Dirac首先提出来的,它有直接的物理背景。例如考虑一些电荷分布在一条直线上, 可以引入线电荷密度p(x)来描写这个分布,它的定义是

清华大学：《量子力学》课程教学资源（教案讲义）第二章 一维势场中的粒子 2.1 一维运动问题的一般分析

1目的要求 (1)摄取钠原子在可见光区的发射光谱。从所得光谱计算钠原子3p轨道能量。 (2)了解原子发射光谱的概貌及其与原子中电子运动能级间的关系,对微观粒子运动的量子化现象有初步的感性认识

6-0引言 6-1粒子体系统计分布的基本知识 6-2麦克斯威-玻尔兹曼统计 6-3配分函数与热力学函数的关系 6-5体系热力学性质的计算 6-4分子配分函数的计算 6-6理想气体反应平衡常数的计算

薛定谔(Erwin Schrodinger, 1887~1961)奥地利物理学家 1926年建立了以薛定谔方程 为基础的波动力学并建立了量子 力学的近似方法. 量子力学建立于1923~1927年间,两个等 价的理论—矩阵力学和波动力学 相对论量子力学(1928年,狄拉克):描述高 速运动的粒子的波动方程

一、平衡态 热力学系统(热力学研究的对象):大量微观粒子(分子、原子等)组成的宏观物体外界:热力学系统以外的物体。系统分类(按系统与外界交换特点):孤立系统:与外界既无能量又无物质交换