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小间距平行顶管管道土压力计算方法研究
文档格式:PDF 文档大小:1.41MB 文档页数:10
小间距顶管过程中,由于管?管相互作用的影响,使得管周土压力分布与单管顶进土压力分布模式产生差异,从而造成小间距顶管荷载确定、结构计算及顶力估算与控制等设计施工难题。结合数值模拟反分析,基于太沙基土压力理论和极限平衡理论,假设了土体松动线和上部既有顶管的支挡作用线,进一步构建了小间距平行顶管管道拱顶垂直土压力的计算方法。基于构建的土压力计算方法,分析了土体抗剪强度、管径、管间距等对新建顶管拱顶土压力的影响,并与不考虑既有顶管影响的土柱理论和太沙基理论计算值进行了对比。计算结果表明:土体抗剪强度越大,新建顶管拱顶垂直土压力越大,而其侧面的土压力越小;抗剪强度较大时,新构建方法计算拱顶土压力小于太沙基理论计算结果,抗剪强度较小时,新构建方法计算拱顶土压力大于太沙基理论计算结果;顶管埋深增加时,新建顶管拱顶土压力增加,相较于土柱理论和太沙基理论,新构建方法计算的新建顶管拱顶土压力增量最小;随着管间距增加,新建顶管拱顶土压力越来越大
哈尔滨医科大学:《人体解剖学 Human Anatomy》课程资源(PPT课件)小脑 Cerebellum、间脑
文档格式:PPT 文档大小:933KB 文档页数:25
掌握小脑的形态、分叶。小脑核的概念与组成;小脑的功能。熟悉小脑体的分部;小脑的纤维联系和功能。了解小脑扁桃体的临床意义
楔横轧凸轮轴金属流动规律的有限元分析
文档格式:PDF 文档大小:525.56KB 文档页数:5
通过有限元仿真楔横轧凸轮轴时在轧件上取跟踪点,跟踪这些点的位置变化情况来揭示轧件内金属的详细流动规律.因凸轮体小圆端部分在轧制过程中所受模具挤压较小,其金属轴向流动和径向流动较其他变形区小,这种金属流动的不均匀性会影响轧件成形质量;轧制过程中因凸轮体小圆端与模具上凸轮凹槽产生啮合作用,这一作用降低了模具对凸轮体小圆端部分的周向扭转力,因此凸轮体小圆端部分的周向扭转相对较小.轧件凸轮体部分为非圆截面,此部分各向金属流动不均匀,造成凸轮体部分心部金属偏移量比其他部分大
基于自适应形态小波的轧机电气信号压缩方法
文档格式:PDF 文档大小:490.71KB 文档页数:5
针对非线性、非平稳信号的数据压缩问题,提出了一种基于自适应形态小波的轧机电气信号压缩方法.结合电气信号的形态特征,采用中值算子作为形态小波的更新算子对信号进行分解,从而实现根据信号的局部形态特征,自适应地调整形态小波分解的更新算子.工业现场实际轧机电气信号的数据压缩实验证明:利用这种形态小波信号压缩方法,可以获得高压缩比的信号,并能保留信号的形态特征;同时,这种形态小波信号压缩方法运算量小,可以应用到实时性要求较高的在线监测系统中
互为Hilbert变换对的正交小波构造及其应用
文档格式:PDF 文档大小:1.15MB 文档页数:6
提出一种互为Hilbert变换对的小波代数构造方法.这种互为Hilbert变换对的小波基的构造是从构造小波的充要条件入手,利用延迟滤波器的思想,把问题化为代数方程组求解.该方法可以避免进行谱分解.经实验证实:由基于本文构造的小波对的对偶树复小波变换可以得到比离散小波变换更好的特征提取效果
上海华东大学:《近代光学信息处理》课程教学资源(PPT课件讲稿)第6章 光学小波变换
文档格式:PPT 文档大小:3.61MB 文档页数:129
6.1 引言 6.2 从短时傅里叶变换到小波变换 6.3 小波变换的定义和性质 6.4 实现一维小波变换的光学系统 6.5 用多通道匹配滤波实现二维小波变换 6.6 光学小波变换匹配滤波器在图像识别中的应用 6.7 光学 Haar 小波变换和图形边缘探测
《证券投资学》 第六讲 大小非”对中国股市的股市的影响
文档格式:DOC 文档大小:22KB 文档页数:2
“大小非”概叙 小非:即小部分禁止上市流通的股票(即股改后,对股改前占比例较小的非流通股限 售流通股占总股本比例小于5%,在股改一年后方可流通,一年以后也不是大规模的抛售,而是有限度的抛售一小部分,为的是不对二级市场造成大的冲击。而相对较多的一部 分就是大非
成都信工学院:《小组工作》课程教学资源(PPT讲稿)第五章 小组结构
文档格式:PPT 文档大小:60KB 文档页数:4
第一节小组的目标与契约 一、小组目标 1、服务目标(机构目标) 2、工作者的目标 3、个人目标 4、小组目标 二、小组契约 1、个人契约 2、互惠契约 3、互助契约 4、互赖契约
《量子力学》课程教学资源(参考资料,共三十六讲)
文档格式:PDF 文档大小:717.88KB 文档页数:84
第一讲:经典物理学的困难和光的波粒二象性 第二讲:玻尔理论和粒子的波粒二象性 第三讲:本章小结,例题及习题选讲 第四讲:波函数的统计解释和状态叠加原理 第五讲:Schrodinger 方程 第六讲: 定态薛定谔方程 第七讲:一维无限深势阱 第八讲:一维线性谐振子 第九讲:势垒隧穿 第十讲:本章小结,例题及习题选讲 第十一讲:表示力学量的算符 第十二讲:动量算符和角动量算符 第十三讲:氢原子和类氢离子 第十四讲:厄米算符 第十五讲:算符和力学量的关系 第十六讲:对易和测不准关系 第十七讲:本章小结,例题和习题选讲 第十八讲:态的表象 第十九讲:算符的矩阵表示和量子力学公式的矩阵表示 第二十讲:狄拉克符号和么正变换 第二十一讲:粒子数表象 第二十二讲:本章小结,例题和习题选讲 第二十三讲:非简并和简并微扰 第二十四讲:变分法 第二十五讲:与时间有关的微扰 第二十六讲:跃迁几率 第二十七讲:本章小结,例题和习题选讲 第二十八讲:电子自旋 第二十九讲:电子自旋算符和波函数的泡利表象 第三十讲:简单塞曼效应 第三十一讲:角动量的耦合 第三十二讲:全同粒子及全同性 第三十三讲:全同粒子的泡利不相容原理 第三十四讲:两个电子的自旋函数(一) 第三十五讲:两个电子的自旋函数(二) 第三十六讲:本章小结,例题和习题选讲
《自动控制之连续控制系统》第2章(2-7-6) 由伯德图确定传递函数
文档格式:PPT 文档大小:205.5KB 文档页数:19
1.最小与非最小相位系统的概念 如果系统的传递函数在右半S平面上没有极点 和零点,而且不包含滞后环节,则称为最小相 位系统,否则,称为非最小相位系统。 只包含比例、积分、微分、惯性、振荡、一阶 微分和二阶微分环节的系统是最小相位系统。 而包含不稳定环节或滞后环节的系统则是非最 小相位系统
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