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青岛科技大学:《大学物理》课程教学资源(PPT课件)第一讲 矢量分析
文档格式:PPT 文档大小:471KB 文档页数:17
一、矢量(vector) 标量(scalar quantity):只具有大小而没有方向的物理 量,我们把它称之为标量。 矢量:有一种物理量,仅用大小还不能全面的来描述 它,还需要用方向来描述它。例如说,我们只知道一 个人从学校门口走了1公里,就无法确定他到了什么 地方。但如果还知道了他走的方向是正东,我们就能 确定他到了什么地方了。这种既具有大小又具有方向 的物理量,我们把它称之为矢量
内循环三相流化床的生物膜的培养
文档格式:PDF 文档大小:750.96KB 文档页数:5
研究了内循环三相流化床在两种不同进水方式情况下生物膜培养情况.研究表明:间歇进水时生成的生物膜能达到200~250μm左右,连续进水时生物膜厚度能达到100μm;前者较为圆滑紧密,而后者的活性较高;较低的启动容积负荷有利于启动挂膜;挂膜完成后进水的容积负荷不能过低,否则容易因污泥负荷低而引起丝状菌膨胀.通过间歇式进水培养的活性污泥达到了生物量9.65g·L-1(其中附着生物膜占92.7%),而连续式进水负荷COD可以达到11.45kg·m-3·d-1,此时COD去除率达到80%
陕西师范大学:《物理化学》课程教学资源(讲义)第八章 可逆电池的电动势及其应用
文档格式:PDF 文档大小:1.05MB 文档页数:24
实现化学能转变为电能的装置称为原电池(简称为电池)。若转化是以热力学可逆方 式进行的,则称为“可逆电池”。 在可逆电池中,等温等压条件下,当体系发生变化时,体系吉氏自由能的减少等于对 外所作的最大非体积功(此处为电功), (△gp=-wr=-nFE 式中,n为电池输出元电荷的物质的量(mol),E为可逆电池电功热(V),F为法拉第常 数
《化学分析》课程教学资源(PPT电子课件讲稿)第七章 沉淀滴定法
文档格式:PPT 文档大小:133.5KB 文档页数:18
一、概述 沉淀滴定法:是以沉淀反应为基础的一种滴定分析方法。 沉淀滴定法必须满足的条件: 1.S小,且能定量完成; 2.反应速度快; 3.有适当指示剂指示终点;
改进的主元分析法在连铸结晶器过程监测中的应用
文档格式:PDF 文档大小:613.93KB 文档页数:4
将改进的主元分析(PCA)方法应用于连铸结晶器的过程监测.基于板坯连铸结晶器摩擦力实测数据进行仿真分析,结果表明,改进的PCA避免了Q统计量的保守性,从而能够更有效地识别过程故障与工况改变引起的T2统计量的变化.与传统的PCA方法相比,改进PCA具有更强的故障检测能力
《分析化学》第十一章 常用的分离和富集方法
文档格式:DOC 文档大小:85.5KB 文档页数:5
1.试说明定量分离在定量分析中的重要作用。 答:在实际的分析工作中,遇到的样品往往含有各种组分,当进行测定时常常彼此发生干扰。 不仅影响分析结果的准确度,甚至无法进行测定,为了消除干扰,较简单的方法是控制分析 条件或采用适当的掩蔽剂,但在有些情况下,这些方法并不能消除干扰,因此必须把被测元 素与干扰组分分离以后才能进行测定。所以,定量分离是分析化学的主要内容之一
Ni含量对Fe3Si基合金组织的影响
文档格式:PDF 文档大小:1.42MB 文档页数:5
通过X射线衍射、能谱、SEM金相等方法,对5种不同Ni含量样品的显微结构进行了分析,结果表明:Ni质量分数为0%的Fe3Si基合金都存在六方结构的含镍富硅Fe2Ti相析出;当Ni质量分数在0%-2%范围内变化时.Ni的添加对富硅Fe2Ti的析出影响很小;而当Ni增加到3%,Ni的添加急剧促进富硅Fe2Ti的析出;当Ni的添加超过一定量(约2%)时就能明显促进Fe3Si基合金的动态再结晶以及静态再结晶
《大学物理》课程教学资源(要点与例题习题讲解,PPT课件讲稿)守恒定律
文档格式:PPT 文档大小:661KB 文档页数:18
一、基本要求: (1) 掌握动量、冲量等概念和动量定理。 (2) 掌握功、能的概念和功能原理。 (3)掌握应用守恒定律的基本思想和方法,并能熟练应用。 (4)掌握动量守恒和机械能守恒定律及其适用条件
浙江大学:《化工原理》本科课程教学资源(PPT课件)第一章 流体力学基础 §1.3 流体流动的基本方程 §1.3.4 总能量衡算和机械能衡算方程
文档格式:PPT 文档大小:1.18MB 文档页数:37
一、机械能衡算方程 习题课 二、关于摩擦损失的计算 1、直管摩擦损失计算通式 2、非圆形管摩擦损失的计算式 3、局部摩擦损失的计算式
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.5)一维散射问题
文档格式:DOC 文档大小:231.5KB 文档页数:2
1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下
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