一维紧束缚近似下,晶体中电子在恒定电场作用下的运动规律一维紧束缚近似下:E'(k)=-J-2J cos ka--第i个能带

1.1、已知:如附图所示的两种水平夹层。 求:试分析冷、热表面间热量交换的方式有何不同?如果要 体 通过实验来测定夹层中流体的导热系数.应采用哪一种布置?

问题的提出:所有固体都包含大量的电子,但电子的导电性却相差非常大

在满足一定条件下将电子的运动近似当作经典粒子来处理,这样可以很方便地讨论 均匀电磁场中各种电导效应以及一般晶体中输运过程问题。 本节介绍电子在晶体中准经典运动的一些基本概念和规律

近自由电子模型中假定周期性势场的起伏很小,可以将其看作是微扰,对一些金属计算得到的 能带结果和实验结果是相符的。 但在实际的固体中,在原子核附近,库仑吸引作用使周期性势场偏离平均值很远,在离子实内 部势场对电子波函数影响很大,其波函数变化剧烈。显然势场不能被看作是起伏很小的微扰势场

第二章习题 (1)采用线性同余法(参见公式(22.3))产生伪随机数。取a=5,c=1,m=16和x=1.记录下产生出的前20数,它产生数列的周期是多少 (2)取a=137,c=187,m=256和x=1,用线性同余法产生出三维数组

8.1粒子在中心力场中的运动问题 设电子与原子核的约化质量为=m,V(r)=-e,哈密顿量为

量子力学中的波函数是直接与几率密度相关的量,与波函数 相关的分布密度函数具有关系式 波函数(x,t)也被称为几率幅度因此人们很自然地想到可以利 用蒙特卡洛方法来求解量子力学问题

随机游走也是一种基于运用[0,1]区间的均匀分布随机数序 列来进行的计算。 醉汉行走问题 醉汉开始从一根电线杆的位量出发(其坐标为x=0,x坐标 向右为正,向左为负),假定醉汉的步长为1,他走的每一步的 取向是随机的,与前一步的方向无关如果醉汉在每个时间间 隔内向右行走的一步的几率为p,则向左走一步的几率为q=-po 我们记录醉汉向右走了n步,向左走了n步,即总共走了N=ng+n1 步

蒙特卡洛求积分的方差为 o2=}n 其中}为被积函数f的方差。 公式反映出增加随机点数n时蒙特卡洛计算的精度可以得 到改善,但是精度提高非常缓慢。因此用增加蒙特卡洛计算的随 机投点数来提高精度总是耗费大量的机时。 另一个减少计算结果误差的途径是减少f的方差v} 重要的减少方差v}的技巧