一、kdv 孤波---单峰行进、常速、波形不变 1、Kdv的产生:1834:苏格兰: Scott. Russel 追踪水波(P397) Scott的叙述为:“我正在观察一条船的运动,这条 船被两匹马拉着,沿着狭窄的河道迅速前进,船突然 停止了,河道内被船体扰动的水团却没有停下来,而 是以剧烈受激的状态聚集在船头周围,然后形成了一 个巨大的圆而光滑的孤立水峰,突然离开船头以极大

马尔可夫A.A(1856~1922) 苏联科学家,1856年6月生于梁赞,1922年7月卒于彼得堡. 1874年入圣彼得大学,1878年毕业,两年后取得硕士学位并 任圣彼得堡大学副教授,1884年取得物理,数学博士学位. 1886年任该校教授,1896年被选为圣彼得堡科学院院士, 1905年被授予功勋教授的称号

波莱尔(1871~1956) 法国数学家1871年1月生于法国阿韦龙省的圣·阿弗里克, 1956年2月卒于巴黎.1893年毕业于巴黎高等师范学校在 里 尔大学任教.1894年获博士学位,1909年任巴黎大学理学院 函 数论教授第一次世界大战后改任概率及数学物理学教授. 1921年当选为法国科学院院士,1928年协助建立庞加莱研究 所并任所长直至去世

上一章,已经系统地介绍了定积分的基本 理论和计算方法。在这一章中,将利用这些知 识来分析解决一些实际问题。定积分的应用很 广泛,在自然科学和生产实践中有许多实际问 题最后都归结为定积分问题。本章不仅对一些 几何物理量导出计算公式,更重要的是介绍运 用“微元法”将所求的量归结为计算某个定积 分的分析方法

运用数学软件 Mathematica3.0对维恩位移定律证明中涉及的超越方程进行了求解并作出了函数关系曲 线。通过比较分析指出能量密度极大值对应的波长入与对应的频率w间的区别

第8章热力学基础 8—1功与热量 8—2热力学第一定律 8—3热力学第一定律 对理想气体等值过程的应用 8—4绝热过程 8—5循环过程和热机效率 8—6热力学第二定律 8—7可逆过程与不可逆过程 8—8热力学第二定律的数学描述:熵

1.定义 在生物、经济、工程、物理、化学等领域有很多现象或过程常常按同一模式反复发生多次,每一过程产生的结果都是某几个特定结果之一,并且每一次过程产生的结果都只依赖于上一次过程的情况

本习题解答由哈工大数学系基础数学教研室的教师共同编写。其中习题一、习题九由董增福编写,习题二、习题三由楚兰英编写,习题四、习题五由杨枫林编写,习题六、习题七、习题八由陈胜编写,综合练习100题由宋明辉编写;全书由董增福统稿审阅

背景知识 根据物理学,质量分别为m1、m2,相距为r的两质点 间的引力的大小为 F=G 七气 其中G为引力系数,引力的方向沿着两质点连线方向. 如果要计算一根细棒对一个质点的引力,那么,由于 细棒上各点与该质点的距离是变化的,且各点对该质点 的引力的方向也是变化的,就不能用上述公式来计算

背景知识 从物理学知道,在水深为h处的压强为p=h,这里y是 水的比重.如果有一面积为A的平板水平地放置在水深为 h处,那么,平板一侧所受的水压力为