第七章矿井通风网路 主要内容与基本要求 第一节概述 第二节串、并联通风网路分析 第三节角联网路分析 第四节复杂通风网路解算
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 1 ◆ 主要内容与基本要求 ◆ 第一节 概述 ◆ 第二节 串、并联通风网路分析 ◆ 第三节 角联网路分析 ◆ 第四节 复杂通风网路解算
主要內容与基本要求 1、理解节点、分支巷道、网孔、通风网路等概念。 2、掌握基本定律 3、掌握串、并联网路的性质及各自优缺点。 4、掌握并联网路的风量自然分配计算 5、理解对角巷道风向的判别方法和影响对角巷道风 向的稳定性的因素。 6、了解复杂通风网路解算方法。 2021年2月24日星期三 矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 2 1、理解节点、分支巷道、网孔、通风网路等概念。 2、掌握基本定律。 3、掌握串、并联网路的性质及各自优缺点。 4、掌握并联网路的风量自然分配计算 5、理解对角巷道风向的判别方法和影响对角巷道风 向的稳定性的因素。 6、了解复杂通风网路解算方法
9第一节概述 、基本概念 二、基本定律 1、能量守恒定律 2、阻力定律 3、风量平衡定律 4、风压平衡定律 2021年2月24日星期三 《矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 3 一、基本概念 二、基本定律 1、能量守恒定律 2、阻力定律 3、风量平衡定律 4、风压平衡定律
、基本概念 1、通风网路 风流所流经的巷道都是以一定的联接形式构成了一个网 状线路,称之为通风网路。 联接形式可分为串联、并联、角联和复杂联 2、矿井通风系统图 系反映通风巷道的空间位置, 风流结构(分、汇、方向), 扇风机的工作方式和进、回风井的布置形式的实体图。 它与实际的通风系统在几何上是相似的。 2021年2月24日星期三 矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 4 一、基本概念 1、通风网路 风流所流经的巷道都是以一定的联接形式构成了一个网 状线路，称之为通风网路。 联接形式可分为串联、并联、角联和复杂联。 2、矿井通风系统图 系反映通风巷道的空间位置， 风流结构（分、汇、方向）， 扇风机的工作方式和进、回风井的布置形式的实体图。 它与实际的通风系统在几何上是相似的
某矿井通风系统立体图 CTA-ST-BN6 图侧 离吧式主呆 軸流式主扇 局 自讨门 节几菌 着几方问 —污几方 2021年2月24日星期三 矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 5 某矿井通风系统立体图
3、通风网路图 用不按比例,不反映巷道空 间关系的单线条来表示矿井通 风网路的图,叫通风网路图。 2021年2月24日星期三 矿井通风》 6
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 6 3、通风网路图 用不按比例，不反映巷道空 间关系的单线条来表示矿井通 风网路的图，叫通风网路图
4、通风网路的基本要素 1)节点:三条或三条以上风路的交汇点称为节点。 2)分支风路:联结两个节点的风路称为分支风路。 3)网孔(回路):由两条或两条以上的分支风路形成的闭合 回路称网孔。 2021年2月24日星期三 矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 7 4、通风网路的基本要素 1）节点：三条或三条以上风路的交汇点称为节点。 2）分支风路：联结两个节点的风路称为分支风路。 3）网孔（回路）：由两条或两条以上的分支风路形成的闭合 回路称网孔
基本定律 1、能量守恒定律 空气沿井巷流动时产生的能量损失用于克服井巷的通风阻力 h12=(P1+pm181+p1)-(p2+pn282+-p2) 2、阻力定律 通风井巷对空气流动所产生的阻力大小等于该井巷的风阻 与通过该井巷风量平方的乘积。 h= Ro Pa 2021年2月24日星期三 《矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 8 二、基本定律 1、能量守恒定律 空气沿井巷流动时产生的能量损失用于克服井巷的通风阻力 ) 2 ) ( 2 ( 2 2 2 1 2 2 2 2 1 1 2 1 1 1 v p gz v h p gz m m 2、阻力定律 通风井巷对空气流动所产生的阻力大小等于该井巷的风阻 与通过该井巷风量平方的乘积。 h RQ Pa 2
3、风量平衡定律(克希荷夫第一定律) 网路中流进节点的风量等于流通出节点的风量。 或:节点的风量代数和为零 4 5 对闭合回路,流进闭合回路的风量等于流出闭合回路的风量 Q1+Q2=Q3+Q4或Q1+Q2-Q3-Q4=0 即闭合回路的风量代数和为零。 般数学式:则为∑O=0 任一节点或闭合回路的风量代数和为零。 式中Q;流进或流出的风量,流入为“+”,流出为“ 2021年2月24日星期三 矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 9 3、风量平衡定律（克希荷夫第一定律） 网路中流进节点的风量等于流通出节点的风量。 Q1+Q2 = Q3+Q4+Q5 或：节点的风量代数和为零 Q1+Q2–Q3–Q4–Q5 = 0 Qi 0 对闭合回路，流进闭合回路的风量等于流出闭合回路的风量 Q1+Q2 = Q3+Q4 或 Q1+Q2–Q3–Q4 = 0 即闭合回路的风量代数和为零。 一般数学式：则为 任一节点或闭合回路的风量代数和为零。 式中Qi—流进或流出的风量，流入为“+” ，流出为“-”
4、风压平衡定律(克希荷夫第二定律) 闭合回路中,各分支风路的风压降的代数和为零。 若取顺时针方向风流的风压降为“+”,逆时针方向的风流的 风 压降为“-”,则对闭合回路呵 1ao出 1-2+h2 3 0 对2342网孔 24-h ∑有=0 则一般式: h:—分支风路的风压降(阻力),顺时针“+”,逆时针“-” o2021年2月24日星期三 《矿井通风》
2021年2月24日星期三 《矿井通风》 10 4、风压平衡定律（克希荷夫第二定律） 闭合回路中，各分支风路的风压降的代数和为零。 若取顺时针方向风流的风压降为“+” ，逆时针方向的风流的 风 压降为“-” ，则对闭合回路（网孔）1231中有 h1-2+ h2-3 - h1-3 = 0 对2342网孔 h2-4 - h3-4 - h2-3 = 0 则一般式： hi—分支风路的风压降（阻力），顺时针“+” ，逆时针“-” 。 hi 0