1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

本章中仅主要讨论气体动力学中一些最基本的知识。 ◆ 第一节 微弱扰动波的传播 ◆ 第二节 气体一维定常等熵流动 ◆ 第三节 气体一维定常等熵变截面管流 ◆ 第四节 正激波

1.模型和微扰计算 一维自由电子近似模型:金属中电子受到粒子周期性势场的作用,如图XCH004001所示。假定周 期性势场的起伏较小。作为零级近似,可以用势场的平均值代替离子产生的势场:=V(x) 一一周期性势场的起量V(x)-=△V作为微扰来处理

一、一维数组的定义 一般形式:类型标识符数组名元素个数] 如:inta[5] 说明:(1)元素序号从0起始。 (2)元素个数也称数组长度

17.4薛定谔方程应用举例(一维问题) 一、维无限深势阱 1模型的建立:是微观粒子被局限于某区域中,并在该区域内可以自由运动的问题的简化模型

◆ 第一节 微弱扰动波的传播 ◆ 第二节 气体一维定常等熵流动 ◆ 第三节 气体一维定常等熵变截面管流 ◆ 第四节 正激波

§3.1一般性质 §3.2 隧穿效应和扫描隧穿显微镜 §3.3 位垒穿透 §3.4 方位阱穿透 §3.5一维无限深方位阱 §3.6 宇称 §3.8 一维谐振子的算符代数法的解法 §3.9 相干态

§3-1 引言 §3-2 确定最优解所在区间的进退法 §3-3 一维搜索的区间消去方法 §3-4 一维搜索的插值类方法

6.1一维数组的定义 6.2一维数组元素的引用 6.3一维数组的初始化 6.4二维数组的定义 6.5二维数组的引用 6.6二维数组的初始化称 6.7字符数组

9.1一维数组的定义和 一维数组元素的引用 9.1.1一维数组的定义 定义方式为:类型说明符数组名[常量表达式