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哈尔顿飞剪非圆齿轮匀速机构设计
文档格式:PDF 文档大小:558.55KB 文档页数:8
采用理论解析方法,提出了恒能传动非圆齿轮速比函数和节曲线方程的形式;又根据飞剪剪切工艺要求的匀速条件、确定了速比函数和节曲线方程中各常数项之间的关系和求解公式;进一步提出了设备使用时的正确调整方法,系统地完善了非圆齿轮匀速机构的设计理论
成都信息工程学院:《动力气象学》课程教学资源(电子教案)动力气象名词130
文档格式:PDF 文档大小:209.14KB 文档页数:14
1、有效辐射:即地面有效辐射,指地面长波辐射与地面所吸收的大气长波逆辐射的差额。 2、辐射平衡:地面吸收的总辐射能与发射的总辐射能的差额。 3、太阳常数:在日地平均距离处,大气上界与太阳光线垂直的平面上所接受到的太阳辐射能,通常取其值S=1.97卡·厘米1·分=1367瓦·米2
N2/H2比对化学气相沉积氮化钛涂层的影响
文档格式:PDF 文档大小:439.53KB 文档页数:4
本文研究了N2/H2比对氮化钛涂层的晶格常数、硬度、沉积速率的影响,在N2/H2≈1/2时得到组成近似于化学计量的氮化钛,涂层硬度和沉积速率最高,涂层模具的寿命比不涂层的可提高4倍
对外经济贸易大学:《微观经济学》课程教学资源(课件讲稿)第十三节课 无差异曲线
文档格式:PDF 文档大小:219.82KB 文档页数:28
一、无差异曲线的特殊形状 二、完全替代品和完全互补品 三、完全替代品指两种商品之间的替代比例是固定不变的情况 四、两种商品的边际替代率等于常数 五、无差异曲线是一条斜率不变的直线
气相质谱法研究Fe与CO2-CO氧化反应动力学
文档格式:PDF 文档大小:414.2KB 文档页数:5
采用气相质谱在线监测反应气体成分变化的方法,研究了1273~1473 K范围内,不同比例CO2-CO混合气体对铁片恒温氧化的反应动力学.结果表明,氧化反应速率与二氧化碳分压呈线性关系,反应速率常数随CO2/CO体积比值增大而减小,铁片氧化反应的表观活化能为(137.7±15.8)k J·mol-1.该方法得到的结果与文献相比较,结果是可靠的,表明该方法可以用来在线研究气-固反应的动力学
北京师范大学:《研究生入学考试》教学资源(试题集)1998硕士研究生入学考试生物化学
文档格式:DOC 文档大小:21KB 文档页数:3
一.名词解释(2/22) 1.构象 2.肽平面 3.半保留复制 4.核酸杂交 5.转肽作用 6.米氏常数 7.过渡态 8.空体积 9.共价修饰调节 10.盐析作用 11.转录增强子
Cr12模具钢表面化学气相沉积碳、氮化钛涂层的研究
文档格式:PDF 文档大小:824.28KB 文档页数:7
TiC与TiN因晶格常数相近而可互溶生成碳氮化钛,其硬度介于TiC与TiN之间,而比TiN硬得多,涂于钢铁工件上可使寿命大为提高。本文叙述了不用CH4、CCl4而只用C5H5Cl+N2+H2+TiCl4体系沉积Ti(C、N)的工艺条件和淬火方法。模具经此法处理后表面硬度可达2400kg/mm2,使用保护气体强制冷却淬火不仅使硬度达到生产要求,还能解决工件在淬火中的变形与开裂问题。试验表明此法可提高模具寿命2到5倍
河海大学:《大学物理》课程PPT教学课件(热学)第一章 温度、第二章 气体动理论(Kinetic theory of gases)
文档格式:PPT 文档大小:1.35MB 文档页数:81
§1.1 宏观和微观 §1.2 温度 §1.3 理想气体温标 §1.4 理想气体的状态方程 第二章 气体动理论 (Kinetic theory of gases) § 2.1 理想气体的压强 § 2.2 温度的微观 意义 § 2.3 能量均分定理 § 2.4 麦克斯韦速率分布律 § 2.5 麦克斯韦速率分布律的实验验证 § 2.6 玻耳兹曼分布律* § 2.7实际气体等温线* § 2.8 范德瓦尔斯方程* § 2.9 气体分子的平均自由程 § 2.10输运过程*
新型的不含钴的高性能烧结永磁体
文档格式:PDF 文档大小:917.63KB 文档页数:6
本文测量了Fe76Pr16B8烧结永磁体的室温各向异性场HA=85KOe,磁晶各向异性常数K=4.2×107erg/cm3;磁体的磁能积已达到37MGOe。研究了各种工艺因素,诸如烧结温度,回火温度与时间等对烧结磁体性能的影响
直接测量电导率的方法—深差法
文档格式:PDF 文档大小:554.16KB 文档页数:7
本文利用精确测量坩埚型电导池的尺寸以及不同插入深度的电阻值,并根据下列公式:\\[\\begin{array}{l}\\sigma = \\frac{1}{{2\\pi \\Delta {\\rm{h}}}}{\\rm{(}}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{ - }}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{1}}}}}{\\rm{)ln(}}\\frac{{{{\\rm{D}}_{\\rm{2}}}{\\rm{ - m}}}}{{{{\\rm{D}}_{\\rm{1}}}{\\rm{ - m}}}}{\\rm{ \\bullet }}\\frac{{{{\\rm{r}}_{\\rm{1}}}}}{{{{\\rm{r}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{)}}\\\\{\\rm{或}}\\\\\\sigma = \\frac{{{{\\rm{K}}^*}}}{{\\Delta {\\rm{h}}}}{\\rm{(}}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{2}}}}}{\\rm{ - }}\\frac{{\\rm{1}}}{{{{\\rm{R}}_{\\rm{1}}}}}{\\rm{)}}\\end{array}\\]直接计算出电导率。因而可以省去利用已知电导率的溶液来标定电导池常数。这种方法简化了实验步骤,其结果也是精确的
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