14-1-4 简谐振动的能量 §14-2 简谐振动的合成与分解 14-2-1 同方向同频率简谐振动的合成 14-2-2 同方向不同频率简谐振动的合成 14-2-3 两个垂直方向上的简谐振动的合成 14-2-1 同方向同频率谐振动的合成 14-2-2 同方向不同频率谐振动的合成 14-2-3 垂直方向上谐振动的合成 §14-3 阻尼振动 受迫振动 共振 14-3-1 阻尼振动 14-3-2 受迫振动：在外来周期性力的持续作

为从力学本质上揭示SI-FLAT非接触式板形仪的检测原理,基于薄板流固耦合振动理论,建立了薄板振幅与残余应力关系的数学模型.在非协调Föppl-von Kármán方程组的平衡方程中引入惯性项与流体压强项,利用气动载荷在时间上的周期性将流体速度函数、流体压强函数、薄板挠度函数和薄板应力势函数的时间变量分离出来,得到描述SI-FLAT板形仪稳定工作状态的偏微分方程组.进一步利用分离变量法求解该方程组,最终建立起薄板振幅与残余应力的数学关系.同时结合实测残余应力数据,利用Siemens提出的振幅-残余应力模型反算得到实际薄板振幅分布,并将其与流固耦合振动模型计算的振幅进行对比,验证了提出的数学模型的可靠性.进一步利用流固耦合振动模型分析了气泵进风口流体速度、检测距离和激振频率对振幅的影响,为SI-FLAT板形仪科学合理的利用提供了理论依据

在许多实际问题中,人们往往通过适当的变换把一个复杂的问题 化成简单的问题来研究.例如,通过对对数变换,把除法运算化为加 减运算,通过分式线性变换把复杂区域化为简单区域等.本张从 Fourier级数出发,引出在电学、力学、控制理论等许多工程和科学 领域中有广泛应用的积分变换 Fourier变换及其基本性质和一些简 单应用 Fourier级数的应用可在力学中振动和波动部分找到:任何振动 和波动都可表示为谐振动和谐波的叠加 Fourier级数展开 简谐振动是振动或周期运动的一种,许多实际的周期运动并不是 谐振动.例如,各种乐器的振动大多不是谐振动.对小提琴的锯齿振

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1.相距为不是晶格常数倍数的两个同种原子,其最大振幅是否相同? 解答 以同种原子构成的一维双原子分子链为例,相距为不是晶格常数倍数的两个同种原子, 设一个原子的振幅A,另一个原子振幅B,由本教科书的(3.16)可得两原子振幅之比 BB1+B2-mo2

3.5.1 非简谐效应及其本质 3.5.2 热传导与非简谐效应 3.5.3 热膨胀与非简谐效应

一维复式格子的情形一维无限长链 —P和Q两种不同原子:m、M(M>m)构成的一维复式格子 相邻同种原子间的距离为2a一复式格子的晶格常数

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当光照射到物质上时会发生非弹性散射,散 射光中除有与激发光浪长相同的弹性成分(瑞利 散射)外,还有比激发光浪长长的和短的成分 后一现象统称为喇曼效应。由分子振动、固体中 的光学声子等元激发与激发光相互作用产生的非 弹性散射称为喇曼散射,一般把瑞利散射和喇曼 散射合起来所形成的光谱称为喇曼光谱。由于喇 曼散射非常弱,所以一直到1928年才被印度物 理学家喇曼等所发现

4.1 概述 4.2 基本原理 1. 产生红外吸收的条件 2. 分子振动(双原子、多原子) 3. 吸收谱带强度 4. 基团频率 5. 影响基团频率的因素 4.3 红外光谱仪 4.4 试样的处理和制备 4.5 红外光谱的应用简介