型推论1:如果函数f(x)在区间/上的导数恒为零,那末f(x)在区间上是一个常数

基态原子的电子组态由主量子数n和角量子数所决定根据能量最低原理,镧系 元素的原子电子组态有两种类型,即[Xe4f6s2和[Xe]4fm-5d6x其中[e]为氙 的电子态,即1s22p323p3d4s24p4525p,n=1至14.镧、、钆的基 态原子电子组态属于[Xe-56类型;镥原子的基态电子组态属于[Xelf5d6s2 类型;其余元素即错、钕、钷、钐、铕、铽镝、铁、、铥、镱各元素均属于 [Xe46f2类型

呵呵现在任给一函数f(x),我们怎么知道小波级数可以无限逼近这个函数呢 我们想象任给beta>0,可以将f(x)曲线按每beta长度分成很多小段,对应很多点 若我们可以用一函数g(x)来拟合这些点,那么g(x)和(x)在任意x上的误差将小于beta 若点数量为2^n个那么我们就可以分别用^(n-1)个L波和2^(n-1)个H波拟合 然后可将L波再分解,最后得到一棵树(分解的级数由你决定)

定理 如果函数f(x)在区间上的导数恒为零,那么f(x)在区 间上是一个常数 证明在区间上任取两点x1,x2(x1x2),应用拉格朗日 中值定理,就得

12.6可降阶的高阶微分方程 一、yn=f(x)型的微分方程 二、y\f(x,y)型的微分方程 三、y=fv,y)型的微分方程

接下来,我们探讨另外一类可用初等解法求解的方 程类型.为此,将一阶正规形微分方程=f(x)改写成 dr f(x,y)dx-dy=0,或更一般地,M(xy)dx+n(xy)dy=0的 形式由前面的例子可以看到,把微分方程写成这种形 式的优点在于:既可以把y看成未知函数,x看成自变量 也可以把x看成未知函数,y看成自变量.即变量x与变 量y在方程中的地位是对称的,因此也常称形式为 M(xy)dx+nxydy=0的方程为对称形式的微分方程

根据经验,如果f(x,y)的定义域R越大解的存在唯一 区间也应越大但根据定理的结论,可能出现这种情况, 即随着f(x,y)的定义域的增大,解的存在唯一区间反而 缩小这显然是我们不想看到的

利用插值多项式P(x)则积分易算在[a,b]上取a≤x