经典力学中,已知力F及、,可由牛顿方 程求质点任意时刻状态。 在量子力学中,微观粒子的运动状态由波函数来 描写;状态随时间的变化遵循着一定的规律。 1926年,薛定谔在德布罗意关系和态叠加原理的基 础上,提出了薛定谔方程做为量子力学的又一个基 本假设来描述微观粒子的运动规律

一、分布拟合检验的方法 原假设Ho:F(x)=Fo(x)(X为离散时用分布律)

玻尔(Bohr. Niels18851962) 丹麦理论物理学家,现代 物理学的创始人之一 在卢瑟福原子有核模型基础上 提出了关于原子稳定性和量子 跃迁理论的三条假设,从而完 满地解释了氢原子光谱的规律. 1922年玻尔获诺贝尔物理学奖

一、参数估计含义 假设总体的分布类型已知,但其所含的某些参数未知,利用样本资料,对这些未知参数进行 估计称为参数估计。参数估计又分为点估计和区间估计,这次课我们讲点估计及其评价标准

物理学家介绍 爱因斯坦(1879—1955) 20世纪最伟大的物 理学家之一,1905年、 1915年先后创立狭义和 广义相对论,1905年提 出了光量子假设,1921 年获得诺贝尔物理学奖, 还在量子理论方面有重 要贡献

量子概念是1900年普朗克首先提出, 距今已有100多年的历史.其间,经过爱 因斯坦、玻尔、德布罗意、玻恩、海森伯、 薛定谔、狄拉克等许多物理大师的创新努 力,到20世纪30年代,就建立了一套 完整的量子力学理论

Chapter32 Special relativity(狭义相对论) Two Postulates(狭义相对论的两个基本假设) The relativity of simultaneity(同时性的相对性) The relativity of time(时间间隔的相对性) The relativity of length(长度收缩) The Lorentz Transformation(洛仑兹变换式) new look at momentum, energy(相对论质量

如果在x的某一去心邻域内f(x)≥0(或f(x)≤0),而且 f(x)→A(x→x),那么A≥0(或A≤0) 证明设在x的某一去心邻域内f(x)≥0. 假设上述论断不成立,即设A<0,那么由函数极限的 局部保号性就有x的某一去心邻域,在该邻域内f(x)<0,这 与f(x)≥0的假定矛盾.所以A≥0

5.1回顾统计学相关内容

7-1幂零线性变换的 Jordan标准型 A是数域K上n维线性空间V上的线性变换,如果存在正整数m,使A=0,则称A是一个 幂零线性变换. 对数域K上n阶方阵A,如果存在正整数m,使Am=0,则称A为幂零矩阵 命题幂零线性变换的特征值等于0 证明设是V上幂零线性变换A的特征值,则存在V中非零向量a,使得 Aa= 假设A=0