一、确定M,Mh,△与可测参数( p, V, T,C)之间的关系,便于编制工质热力性质表。 二、确定Cn,C与pVT的关系,用以建立实际气体状态方程。 三、确定Cn与Cn的关系,由易测的C求得C 四、热力学微分关系式适用于任何工质,可用 其检验已有图表、状态方程的准确性

第一章 张量分析 第二章 四维空间 第三章 旋量分析 第四章 N-P方程 第五章 微分流形 第六章 黎曼几何 第七章 测地线的指数和比较定理

微分学基本定理的首要背景是研究可导函数 y = f (x) 在某点 处取得极值的问题。函 数 在 处取得极值(应该说是局部极值——微观性态)的基本事实是在 处的函数增量

8.1GM(1,1)模型 定义8.1.1称 为灰色微分型方程. 定义8.1.2若灰色微分型方程满足下列条件:

一、问题的提出 实例:正方形金属薄片受热后面积的改变量

第一节 柯西（Cauchy）中值定理与洛必达（L’Hospital）法则 第二节 拉格朗日（Lagrange）中值定理及函数的单调性 第三节 函数的极值与最值 *第四节 曲率 第五节 函数图形的描绘 第六节 一元函数微分学在经济上的应用

一、齐次方程 1.定义形如=f()的微分方程称为齐次方程 2.解法作变量代换u=,即y=xu

例 1 一曲线通过点(1,2),且在该曲线上任一点 M(x, y)处的切线的斜率为2x,求这曲线的方程. 解 设所求曲线为 y = y(x)

上一章的分离变效法是对直角坐标系的各种定解问题和平面极坐 标系稳定场问题进行的,出现的本征函数都是三角函数.但实际问题 中的边界是多种多样的,坐标系必须参照问题中的边界形状来选择, 不可能总是直角坐标系或平面极坐标系. 圆球形和圆柱形就是两种常见的边界,相应地用球(极)坐标系 和柱坐标系比较方便.本章要考察球坐标系和柱坐标系中的分离变数 法所导致的常微分方程以及相应的本征值问题

§12.1 电流 电流强度 §12.2 电源 电动势 §12.3 欧姆定律和焦耳 – 楞次定律的微分形式 §12.4 含源电路的欧姆定律