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佛山科学技术学院:《土木理论力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)动量矩定理(2/2)
文档格式:PPT 文档大小:904KB 文档页数:14
佛山科学技术学院:《土木理论力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)动量矩定理(2/2)
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佛山科学技术学院:《土木理论力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)动量矩定理(1/2)
文档格式:PPT 文档大小:1.34MB 文档页数:30
佛山科学技术学院:《土木理论力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)动量矩定理(1/2)
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《理论力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)第十二章 动量矩定理
文档格式:PPS 文档大小:1.28MB 文档页数:38
均质轮受外力作用而绕 其质心O作定轴转动,它有 角速度和角加速度,但对于 轮的动量为:
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《理论力学》课程教学资源(讲稿)第十三章 动量矩定理(13.3)刚体对轴的转动惯量
文档格式:PDF 文档大小:176.93KB 文档页数:10
13-3刚体对轴的转动惯量 转动惯量是刚体转动惯性的度量,其 表达式为 J2=mr2
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株洲工学院土木系:《理论力学》第十三章 动量矩定理
文档格式:PPT 文档大小:131KB 文档页数:10
设有一质点M,质量为m,在力F的作用下运动。任取 一固定点O,动点M的位置用矢径r表示,它的动量 为mv。则矢径r与动量mv的矢积rXmv则称为质点 的动量对O点的矩,用L表示。Lo=rXmv. 动量矩的单位,国际单位制为kgm2/s或Nms,工程单 位制为kgms
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《理论力学》课程教学资源(PPT讲稿)动量矩定理习题解答
文档格式:PPT 文档大小:233.5KB 文档页数:21
13-17.如图示,重物A的质量为m1,鼓轮B的质量为 m2,对通过质心O的水平轴的回转半径为p。若不计 滑轮D的质量,且B沿水平面只滚不滑,已知R和r,求 重物A的加速度
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《理论力学》课程教学资源(PPT讲稿)第七章 刚体动力学(7.7)刚体碰撞问题
文档格式:PPT 文档大小:349.5KB 文档页数:18
刚体碰撞特点:在冲击力F作用下 (1)质心C象质量为M的质点一样,速度突变而 位置不变。 (2)刚体的角速度突变而位形不变。 对质心动量矩定理:=xF,P为碰撞点
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《大学物理》课程PPT教学课件:第六章 刚体动力学(6.3)动量矩和动量矩守恒定律
文档格式:PPT 文档大小:1.79MB 文档页数:14
6.3动量矩和动量矩守恒定律 一.质点动量矩(角动量定理和动量矩守恒定律 1.质点的动量矩(对O点)
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北京理工大学理学院力学系:《工程力学》(下册)第二十章 动量原理(20.5-20.6)动量矩、动量矩定理
文档格式:PPT 文档大小:1.4MB 文档页数:40
20.5 动量矩 20.6 动量矩定理
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《理论力学》课程教学资源(PPT讲稿)第五章 质系动力学普遍定理(5.2)质系动量矩定理
文档格式:PPT 文档大小:501KB 文档页数:12
第五章质系动力学普遍定理 动量矩定理 5-2质系动量矩定理 阊动量矩定理 先看第二部分: 由牛顿定律得和根据主矩定义:
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