斜波产生的根源 斜激波关系式 普朗特一梅耶膨 胀波 流过尖楔与圆锥 的超音速流 激波干扰与反射 脱体激波 激波膨胀波理论及其在 超音速翼型中的应用 图95第九章路线图
斜波产生的根源 普朗特—梅耶膨 胀波 斜激波关系式 流过尖楔与圆锥 的超音速流 激波干扰与反射 脱体激波 激波-膨胀波理论及其在 超音速翼型中的应用 图9.5 第九章路线图
Streamline ③ FIGURE 9.17 Regular reiection of a shock wave from a solid boundary 入射激波( ncident shock wave):点A处产生的斜激波 反射激波( Reflected shock wave):入射激波打到水平壁面B点, 不会自动消失,而是产生另外一个由B点发出的斜激波,以保 证激波后流动满足流线与物面相切的边界条件。这个由B点发 出的斜激波就是反射激波
入射激波(Incident shock wave): 点A处产生的斜激波 反射激波（Reflected shock wave): 入射激波打到水平壁面B点， 不会自动消失，而是产生另外一个由B点发出的斜激波，以保 证激波后流动满足流线与物面相切的边界条件。这个由B点发 出的斜激波就是反射激波
激波反射与干扰多种多样,在本节中我们给出如下几种常见 类型 马赫反射( Mach reflection) 在给定偏转角θ的条件下,假设M稍稍大于能在压缩拐角 处产生直的斜激波所需要的最小马赫数值,这时,在角点处 会存在一个直的入射斜激波。然而,我们知道通过激波马赫 数下降,即M2M1,这一下降会使M2小于使气流通过直的反 射激波偏转θ角度所需的最小马赫数。在这种情况下,我们由 斜激波理论可知没有直的反射激波存在。图917所示的常规反 射将不可能出现。实际发生的情形如图918所示,由角点发出 的直入射斜激波在上壁面附近弯曲,并在上壁面变成一正激 波。这个正激波保证了上壁面处的壁面边界条件。另外,由 正激波上分支出一个弯的反射激波向下游传播。如图918所示 的这种波型,称为马赫反射。 反射波后的特性没有理论方法求解,可采用数值解法求解
激波反射与干扰多种多样，在本节中我们给出如下几种常见 类型： •马赫反射（Mach Reflection) 在给定偏转角θ的条件下，假设M1稍稍大于能在压缩拐角 处产生直的斜激波所需要的最小马赫数值，这时，在角点处 会存在一个直的入射斜激波。然而，我们知道通过激波马赫 数下降，即M2<M1 , 这一下降会使 M2小于使气流通过直的反 射激波偏转θ角度所需的最小马赫数。在这种情况下，我们由 斜激波理论可知没有直的反射激波存在。图9.17所示的常规反 射将不可能出现。实际发生的情形如图9.18所示，由角点发出 的直入射斜激波在上壁面附近弯曲，并在上壁面变成一正激 波。这个正激波保证了上壁面处的壁面边界条件。另外，由 正激波上分支出一个弯的反射激波向下游传播。如图9.18所示 的这种波型，称为马赫反射。 反射波后的特性没有理论方法求解，可采用数值解法求解
FIGURE 9.18 Mach refection 马赫反射图示
马赫反射图示
右行、左行激波干扰( Intescetion of right- and left-running shock waves) A:左行波 B:右行波 3 Sip line C:激波B的折射波 M1>1 ① D激波A的折射波 EF:滑移线 务的 FIGURE 9. 19 fiAf: Refracted Intersection of right. and left-running shock waves 滑移线: Slip line
•右行、左行激波干扰 (Intescetion of right- and left-running shock waves) A:左行波 B:右行波 EF:滑移线 C:激波B的折射波 D:激波A的折射波 折射：Refracted 滑移线：Slip line
两左行激波干扰 D FIGURE 9.20 Intersection of two left-running shock waves. 两同向激波相交形成一更强的激波CD,同时伴随一个弱反 射波CE。这一反射波是必须的,以调节保证滑移线CF分 开的4区和5区速度方向相同
• 两左行激波干扰 两同向激波相交形成一更强的激波CD, 同时伴随一个弱反 射波CE。这一反射波是必须的，以调节保证滑移线CF分 开的4区和5区速度方向相同
9.5 DTACHED SHOCK WAVE IN FRONT OFA BLUNT BODY 钝头体前的脱体激波 Strong shack M<1 Shock detachment distance:激波脱体距离; Sonic line:音速线
9.5 DTACHED SHOCK WAVE IN FRONT OF A BLUNT BODY 钝头体前的脱体激波 Shock detachment distance ：激波脱体距离；Sonic line:音速线
9.6 PRANDTL-MEYER EXPANSION WAVES 普朗特-梅耶膨胀波 ① M,>1 P TL FIGURE 9.23 Prandtl Meyer expansion 特别要注意:膨胀过程是一个等熵过程。 要解决的问题是:已知上游马赫数M1及其它流动特性(区域1) 求通过偏转角0膨胀后的下游(区域2)的特性
特别要注意：膨胀过程是一个等熵过程。 要解决的问题是：已知上游马赫数M1及其它流动特性(区域1）， 求通过偏转角θ膨胀后的下游（区域2）的特性。 9.6 PRANDTL-MEYER EXPANSION WAVES 普朗特-梅耶膨胀波
吖p Geometrical construction for the infinitesimal changes across an infinitesimally weak wave(in the FIGURE 9.24 timit. a Mach wave) 考虑一个以无限小的偏转d0引起的非常弱的波,如上图所示。这 个波实际上就是与上游速度夹角为的马赫波。我们前面已经证明 了通过斜波波前波后的切向速度分量保持不变。所以将波前速度的 大小与方向用AB矢量线段表示画在波后,就与表示波后速度大小 和方向的AC矢量线段构成一个三角形ABC。三个内角的大小如图 所示。注意,波前波后切向速度分量不变保证了CB垂直于马赫波
考虑一个以无限小的偏转dθ引起的非常弱的波，如上图所示。这 个波实际上就是与上游速度夹角为μ的马赫波。我们前面已经证明 了通过斜波波前波后的切向速度分量保持不变。所以将波前速度的 大小与方向用AB矢量线段表示画在波后，就与表示波后速度大小 和方向的AC矢量线段构成一个三角形ABC。三个内角的大小如图 所示。注意,波前波后切向速度分量不变保证了CB垂直于马赫波
d=√M2-1 (9.32) 参照图9,23,将(9,32)式从偏角为零,马赫数为M1的区域1,积分 到偏角为θ,马赫数为M的区域2: M:>1 T1 M卫 FIGURE 9.23 Prandtl-Meyer expansion d=6 M-1 (9.33) M
= = − 2 1 1 2 0 M M V dV d M 参照图9.23,将(9.32)式从偏角为零，马赫数为M1的区域1，积分 到偏角为θ，马赫数为M2的区域2： V dV d M 1 2 = − (9.32) (9.33)
