总体控制方程的组成 ◆土体平衡(运动)方程 ◆几何方程 ◆有效应力原理 ◆土体物理(或本构)方程 ↓孔隙流体(水)平衡方程 ◆连续方程
◼ 总体控制方程的组成 ◆土体平衡(运动)方程 ◆几何方程 ◆有效应力原理 ◆土体物理(或本构)方程 ◆孔隙流体(水)平衡方程 ◆连续方程
§2.3土体有效应力原理 有效应力原理描述总应力、有效应力、 孔隙水压力和孔隙气压力的关系 由太沙基( Terzaghi)1925年提出,即: N对于饱和土而言,土体内部任一点的总 应力等于有效应力与孔隙水压力之和。 o tp 表达式为:{,=a,+p|p为孔隙水压力 o tp 注意:剪应力中总应力与有效应力是一致的
§2.3 土体有效应力原理 ◼ 有效应力原理描述总应力、有效应力、 孔隙水压力和孔隙气压力的关系 ◼ 由太沙基(Terzaghi)1925年提出,即: 对于饱和土而言,土体内部任一点的总 应力等于有效应力与孔隙水压力之和。 表达式为: p 为孔隙水压力 ' ' ' x x y y z z p p p = + = + = + 注意:剪应力中总应力与有效应力是一致的
§2.4物理(或本构)方程建立 ■本构方程是描述土体骨架应力(即: 有效应力)与应变之间的关系,其 般式为: N=(2)或{}=1D2-15}) 其中:{a}={ox,o2o2,xy,x,z= }=[E,,2,yy=y=
◼ 本构方程是描述土体骨架应力(即: 有效应力)与应变之间的关系,其 一般式为: 其中: 0 ' ' { } ({ }) { } [ ]({ } { }) = = − f D 或 ' ' ' ' { } [ ] , , , , , T x y z xy yz zx = { } [ ] , , , , , T x y z xy yz zx = ? §2.4 物理(或本构)方程建立
本构方程的分类 物体的性质可以分为以下几类: ◆弹性 ◆各向同性弹性体 ◆横观各向同性弹性体:水平向与垂直向弹 性参数不同 ◆各向异性弹性体:如复合材料 载 水平向G 垂直向 载 各向同性弹性体 横观各向同 各向异E 性弹性体 性弹性体
◼ 本构方程的分类 物体的性质可以分为以下几类: ◆ 弹性 ⧫ 各向同性弹性体 ⧫ 横观各向同性弹性体:水平向与垂直向弹 性参数不同 ⧫ 各向异性弹性体:如复合材料 Z σ ε 加载 卸载 各向同性弹性体 σ ε 横观各向同 性弹性体 水平向 垂直向 σ 各向异 ε 性弹性体 X Y E
各向同性弹性体的物理方程 广义虎克( Hooke)定理 lo,(o +o I E o,-H(ax+0) E E [a:-从(Ox+Oy
◼ 各向同性弹性体的物理方程 ◆广义虎克(Hooke)定理 ' ' ' ' ' ' ' ' ' 1 [ ( )] 1 [ ( )] 1 [ ( )] x y z y x z z x y xy xy yz yz zx zx x y z E E E G G G = − + = − + = − + = = = ' z E ' x E ' z ' x x z
◆几个概念与需要说明的问题 ◆弹性模量E(也称杨氏 Young模量):各 向同性体的弹性模量,单轴无侧限拉压试 验测得。 压缩模量E:侧限情况下的弹性模量 变形模量E:弹塑性体的综合模量,在 定条件下,可以近似按弹性模量用 它们之间的关系: 压缩模量与弹性模量的关系: E +p)(1 2)E 1-
◆ 几个概念与需要说明的问题 ⧫ 弹性模量E (也称杨氏Young模量):各 向同性体的弹性模量,单轴无侧限拉压试 验测得。 压缩模量Es:侧限情况下的弹性模量 变形模量E:弹塑性体的综合模量,在一 定条件下,可以近似按弹性模量用 它们之间的关系: • 压缩模量与弹性模量的关系: (1 )(1 2 ) 1 E E s + − − =