一、经典物理学的困难 二、早期量子论（1900——1924） 三、量子力学的发展历程 四、自由粒子波函数

课堂练习如图,波沿-x方向传播,0M=2m,M点的振 动方程:y=10cos(t+),u=2m/s,求波动方程 (即波函数)

1.1.将布洛赫函数中的调制因子k(r)展成付里叶级数,对于近自由电子,当电子波矢远 离和在布里渊区边界上两种情况下,此级数有何特点?在紧束缚模型下,此级数又有什么特 点? 解答 由布洛赫定理可知,晶体中电子的波函数 :(r)=e uk() 对比本教科书(5.1)和(5.39)式可得 (r)= m -a()\ 对于近自由电子,当电子波矢远离布里渊区边界时它的行为与自由电子近似,“()近似 一常数.因此,k(r)的展开式中,除了a(0)外,其它项可忽略 当电子波矢落在与倒格矢Kn正交的布里渊区边界时,与布里渊区边界平行的晶面族对 布洛赫波产生了强烈的反射,“k(r)展开式中

第十五章机械波 15-1机械波的几个概念 15-2平面简谐波的波函数 15-3波的能量 15-4惠更斯原理 15-5波的干涉 15-6驻波 15-7声波超声波次波 15-8多普勒效应

《大学物理》课程PPT教学课件（二）第17章 量子力学基本原理 17.3 波函数 薛定谔方程 17.4 薛定谔方程应用举例（一维问题）

数学上解薛定谔方程时,可以得到很多γ数学解, 而从物理意义上讲,这些数学解并不都是合理的, 并不是每一个数学解都能表示电子运动的一个稳定 状态。 为了得到合理的解,就要求一些物理量必须是量 子化的,从而引入三个量子数n、l、m。这三个 量子数不是任意的常数,而要符合一定的取值。 因此,所谓解薛定谔方程,就是解出对应一组 n、l、m的波函数nm及相应的能量En,一般 我们就用它来描述原子中电子的运动状态

17.2不确定关系(续) 一位置与动量的不确定关系 二时间和能量的不确定关系

14.1平面简谐行波(续) 一.平面简谐行波 二.波的特征量: 三波形曲线 四.波函数(波动方程的积分形式) 五.波动方程的微分形式(了解) 六.波的能量

经典力学中,已知力F及、,可由牛顿方 程求质点任意时刻状态。 在量子力学中,微观粒子的运动状态由波函数来 描写;状态随时间的变化遵循着一定的规律。 1926年,薛定谔在德布罗意关系和态叠加原理的基 础上,提出了薛定谔方程做为量子力学的又一个基 本假设来描述微观粒子的运动规律

复习 量子物理第24、25、26、章 1.光的量子化的基本计算 2.康普顿效应 3.玻尔理论 4德布罗意物质波 5.不确定关系 6.波函数及解薛定谔方程 7.氢原子的状态 8.实验