一、位置与动量的不确定关系 二、时间和能量的不确定关系

采用一维固-流结构矩形掺杂声子晶体中弹性波横向受限的条件,推导出弹性波在其中各个模式满足的关系式.利用它分析了弹性波各模式的特性,并使用转移矩阵法研究了弹性波的缺陷模随模式量子数和矩形边长的变化规律,得出了一些不同于一维非受限声子晶体的缺陷模的新特征.一维掺杂矩形声子晶体的缺陷模由模式量子数确定,缺陷模的频率和半高宽与模式量子数和矩形边长有关

研制了用于心磁测量的直流高温量子干涉器,并建立了单通道高温直流超导量子干涉器心磁图仪.根据临床诊断标准,在磁屏蔽室内依次调节无磁床的位置,采集了人体胸前平面5×5正方格子上各点的心磁数据.实验结果表明,健康人与心脏病患者的心脏磁场信号存在明显差异.利用该系统,可为心脏病的临床诊断提供有价值的实验数据

§17.1 物质波假设及其实验验证 §17.2 不确定关系

压缩态的量子起伏低于相干态相应的量子起伏.同声子和光子比较,自旋波的元激发——磁振子,也属于玻色子;在粒子数表像中,磁振子的哈密顿量在形式上与光子和声子的哈密顿量相似,因而磁振子的压缩态是可能存在的.通过测量在激光场下自旋分量的量子涨落,可以获得材料的性能参数

激光又名镭射(Laser),全名是“辐射的受激发射光放大”。 (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation)

一.光电效应 二.康普顿效应 1.实验规律

数学上解薛定谔方程时,可以得到很多γ数学解, 而从物理意义上讲,这些数学解并不都是合理的, 并不是每一个数学解都能表示电子运动的一个稳定 状态。 为了得到合理的解,就要求一些物理量必须是量 子化的,从而引入三个量子数n、l、m。这三个 量子数不是任意的常数,而要符合一定的取值。 因此,所谓解薛定谔方程,就是解出对应一组 n、l、m的波函数nm及相应的能量En,一般 我们就用它来描述原子中电子的运动状态

1. 粒子和系统的微观运动状态 2. 玻色分布和费米分布 3. 热力学量的统计表达式 4. 量子统计的经典极限 5. 弱简并量子理想气体 6. 玻色－爱因斯坦凝结 7. 光子气体 8. 自由电子气体

北京大学：《量子力学 Quantum Mechanics》课程教学资源（电子教案）第九章 含时间的微扰论——量子跃迁（谈谈量子群和量子代数）