§1 波函数的统计解释 （一）波函数 （二）波函数的解释 （三）波函数的性质 §2 态叠加原理 （一） 态叠加原理 （二） 动量空间（表象）的波函数 §3 力学量的平均值和算符的引进 （一）力学量平均值 （二）力学量算符 §4 Schrodinger 方程 （一） 引 （二） 引进方程的基本考虑 （三） 自由粒子满足的方程 （四） 势场V(r)中运动的粒子 （五） 多粒子体系的Schrodinger方程 §5 粒子流密度和粒子数守恒定律 （一）定域几率守恒 （二）再论波函数的性质 §6 定态Schrodinger方程 （一）定态Schrodinger方程 （二）Hamilton算符和能量本征值方程 （三）求解定态问题的步骤 （四）定态的性质 §7 一维无限深势阱 §8 线性谐振子 §9 一维势散射问题

一 了解热辐射的有关概念和黑体辐射的有关定律。 二 理解普朗克的量子假设，理解爱因斯坦的光量子理论及其对光电效应的解释。 三 掌握德布罗意假说的内容和意义。 四 了解海森伯不确定关系的意义。 五 了解波函数的概念及其统计解释 ， 了解薛定谔方程极其重要性。 第一节 黑体辐射、普朗克量子假设 第二节 光电效应、爱因斯坦的光量子论 第三节 微观粒子的波粒二象性 第四节 不确定关系

我一生中最具革命性的思想 “根据这里的假设,当一束光从点光源发出时,它的能量不是随体积增大而连续分布, 而是包含一定数量的能量量子,这些能量量子在空间的局域存在,不随运动而分裂,并只作 为一个整体被吸收和发射

1.动量本征函数在无穷空间中的归一化其中p是任何实矢量(如果有虚部,则本征函数就不能满足有限性的要求),按分量写出是

• §5.1 自旋波物理图像 • §5.2 自旋波的半经典理论 • §5.3 自旋波的量子力学处理 • §5.4 铁磁体在低温下的热力学性质 • §5.5 H-P自旋波理论与自旋波相互作用 • §5.6 反铁磁体和亚铁磁体中的自旋波 • §5.7 磁偶极作用下的自旋波色散谱 • §5.8 体非均匀体系中的自旋波

1.算符的本征方程 定义:设F是一个算符,则 Fya= 称为F的本征方程,λ称为本征值,y称为F的属于的本征函数,或本征态

力学量的一般定义由对易关系确定。例如坐标和动量的定义是 元]=0,[,=0,[元,]=h, 不依赖于表象 角动量J的一般定义由其对易关系确定:

在许多工程技术领域(如电磁场理论、量子力学、固体物理、材 料物理、流体力学等)经常遇到复变量的函数.复变函数理论研究复 变量之间的对应关系,它是实变函数理论在复数域中的推广,因此两 者之间有许多相近之处,这有助于我们学习比较,但在学习中更要注 意它们之间的不同之处.本章主要讨论复变函数的一些基本概念

能带理论是目前研究固体中电子运动的一个主要理论基础在二十世纪二十年代末和三十年代初期, 在量子力学运动规律确立以后,它是在用量子力学研究金属电导理论的过程中开始发展起来的.最 初的成就在于定性地阐明了晶体中电子运动的普遍性的特点

显然,a不是厄米算符,a≠a。但ata是厄米算符,(ata)=a'a。 问题:aa是什么力学量? [a=0,∴与i共同本征态,只要求解了首的本征方程,就求解了 的本征方程