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清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第五章 中心力场(5.4)氢原子和类氢离子
文档格式:DOC 文档大小:210KB 文档页数:3
1.径向方程的解 氢原子或类氢离子的核电荷是Ze(Z是原子序数),核外有一个电子,所以势能是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第五章 中心力场(5.2)球无限深势阱
文档格式:DOC 文档大小:183KB 文档页数:2
1.球坐标系中的自由粒子波函数
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第四章 守恒量与对称性(4.5)周期性势场中的能带结构
文档格式:DOC 文档大小:141KB 文档页数:2
1. Floquet-Bloch-定理 粒子在周期性势场中运动时,它的状态介于束缚态与非束缚态之间,而能谱具有能带式的结构
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第四章 守恒量与对称性(4.3)Schrodinger图画和 Heisenberg图画
文档格式:DOC 文档大小:108.5KB 文档页数:2
1.H与时间 Schrodinger无关时方程初值问题的解 Schrodinger方程是(为说明问题清楚起见,我们把时间变量明确写出来了)
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达(3.4)角动量算符的本征值和本征态
文档格式:DOC 文档大小:228KB 文档页数:3
1.角动量算符的球坐标表示 角动量算符的定义是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达(3.3)动量本征函数的归一化
文档格式:DOC 文档大小:142.5KB 文档页数:3
1.动量本征函数在无穷空间中的归一化其中p是任何实矢量(如果有虚部,则本征函数就不能满足有限性的要求),按分量写出是
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第三章 力学量用算符表达 3.1 算符的运算
文档格式:DOC 文档大小:179KB 文档页数:3
1.基本的和导出的力学量算符 我们在§1.1中已经引入了用算符来代表力学量的概念。 算符就是可以作用于波函数把它变成另一个函数的运算。所以,在本质上,算符属于“函数变换” 这一类的数学对象。 此后代表力学量F的算符将记做F
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.4)线性谐振子
文档格式:DOC 文档大小:160.5KB 文档页数:2
关于谐振子的研究,无论在理论上还是应用上都很重要。 1.方程的化简线性谐振子的势能函数是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.2)方势阱
文档格式:DOC 文档大小:231.5KB 文档页数:3
1.一维无限深势阱 一维无限深势阱的势能函数是:
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
文档格式:DOC 文档大小:412KB 文档页数:6
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第一章 波函数与 Schr?dinger 方程 1.2 Schr?dinger 方程
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