1.基本的和导出的力学量算符 我们在§1.1中已经引入了用算符来代表力学量的概念。 算符就是可以作用于波函数把它变成另一个函数的运算。所以,在本质上,算符属于“函数变换” 这一类的数学对象。 此后代表力学量F的算符将记做F

1.算符的本征方程 定义:设F是一个算符,则 Fya= 称为F的本征方程,λ称为本征值,y称为F的属于的本征函数,或本征态

§2.1 波粒两象性 §2.2 波函数的玻恩（Max Born,1926年） §2.3 波函数的性质，态叠加原理： §2.4 含时间的薛定谔方程（Austrian） §2.5 不含时间的薛定谔方程，定态问题 §2.6 不确定关系

§7.1 电子自旋存在的实验事实 §7.2 自旋－微观客体特有的内禀角动量 §7.3 碱金属的双线结构 §7.5 爱因斯坦 帕多尔斯基 罗森佯谬和 Bell 不等式 §7.5 全同粒子交换不变性－波函数具有确定的交换对称性

一、Hanle效应 二、相干布居囚禁 三、电磁感应透明 四、缀饰态下 CPT和EIT 五、数值计算 EIT和CPT 六、三能级原子的相干性质 七、作业（report）

§5.1 有心势 §5.2 Hellmann－Feynman定理（海尔曼－费恩曼定理） §5.3 三维各向同性谐振子 §5.4 带电粒子在外电磁场中的薛定谔方程，恒定均匀场中带电粒子运动。 §5.5 连续谱中的束缚态

一、光和原子相互作用哈密顿量的一般形式 二、二能级原子+单模光场（exact solution） 三、密度矩阵的运动方程 五、麦克斯韦-薛定谔（M-S）方程 四、相互作用表象和缀饰态

§3.1一般性质 §3.2 隧穿效应和扫描隧穿显微镜 §3.3 位垒穿透 §3.4 方位阱穿透 §3.5一维无限深方位阱 §3.6 宇称 §3.8 一维谐振子的算符代数法的解法 §3.9 相干态

1. Floquet-Bloch-定理 粒子在周期性势场中运动时,它的状态介于束缚态与非束缚态之间,而能谱具有能带式的结构

1.H与时间 Schrodinger无关时方程初值问题的解 Schrodinger方程是(为说明问题清楚起见,我们把时间变量明确写出来了)