1 完全弹性碰撞(complete elastic collision) 系统内动量和机械能均守恒 2 非弹性碰撞(Inelastic collision ) 系统内动量守恒，机械能不守恒 3 完全非弹性碰撞(Complete inelastic collision ) 系统内动量守恒，机械能不守恒

1,系统总动量不变,但系统内任一质点动量是可变的． 2,守恒条件：合外力为零．

1.确定研究对象进行受力分析;(隔离物体,画受力图) 2.列矢量方程； 3.取坐标系；矢量方程标量化（一般用分量式）； 4.利用其它的约束条件列补充方程；

一 掌握牛顿定律的基本内容及其适用条件． 二 熟练掌握用隔离体法分析物体的受力情况，能用微积分方法求解变力作用下的简单质点动力学问题．

一/参考系坐标系质点 1 参考系(Frame of reference)选取的参考系不同，对物体运动情况的描述不同，这就是运动描述的相对性

为了测量地球相对于“以太”的运动 , 1881年迈克尔孙用他自制的干涉仪进行测量, 没有结果 . 1887年他与莫雷以更高的精度重新 做了此类实验,仍得到零结果, 即未观测到地 球相对“以太”的运动

一.氢原子中电子的“轨道”角动量谱 (在量子力学中，仍常借用“轨道”这名词) 氢原子中电子在中心力场运动中 ， 其“轨道”角动量是守恒的。那么“轨道” 角动量究竟能取哪些值？

3.7 卡诺循环 (Carnot cycle) 3.8 致冷循环 4.1自然过程的方向性 4.1自然过程的方向性 4.3热力学第二定律及其微观意义 4.4 热力学概率与自然过程的方向性 4.5 玻耳兹曼熵公式与熵(entropy)增加原理 4.6 可逆过程

例1.已知:一气缸如图,A,B内各有1mol理想气体N2. VA=VB,TA=TB.有335J的热量缓慢地传给气缸,活塞上 方的压强始终是1atm.(忽略导热板的吸热,活塞重量 及摩擦) 求:(1)A,B两部分温度的增量及净吸的热量

3.7 卡诺循环 (Carnot cycle) 3.8 致冷循环 4.1自然过程的方向性 4.1自然过程的方向性 4.3热力学第二定律及其微观意义 4.4 热力学概率与自然过程的方向性 4.5 玻耳兹曼熵公式与熵(entropy)增加原理 4.6 可逆过程