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北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 20 简并微扰论
文档格式:PDF 文档大小:80.45KB 文档页数:5
零级能量有a重简并,但通过 Schmidt方法等可以保证互相之间正交归一
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 18 两费米子体系的自旋波函数
文档格式:PDF 文档大小:81.93KB 文档页数:6
总波函数(=2S2) 若忽略耦合,则 y(s,2)=y()x(s,2)(总的Hilbert空间是位形空间和自旋空间的直积) 体系总波函数交换反对称性要求: a)空间对称y+(),自旋反对称x(S,S2), 或b)空间反对称y(,),自旋对称x(S12,S2)。 若忽略SS2耦合,自旋波函数:
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 16 对称性
文档格式:PDF 文档大小:76.83KB 文档页数:5
对称性是一个体系最重要的性质。前面求解 Schrodinger方程时,我们看到,利用体系 的左右对称性就可以大大简化方程的求解
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 13 角动量的一般性质
文档格式:PDF 文档大小:82.11KB 文档页数:5
力学量的一般定义由对易关系确定。例如坐标和动量的定义是 元]=0,[,=0,[元,]=h, 不依赖于表象 角动量J的一般定义由其对易关系确定:
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 12 代数解法
文档格式:PDF 文档大小:73.42KB 文档页数:5
显然,a不是厄米算符,a≠a。但ata是厄米算符,(ata)=a'a。 问题:aa是什么力学量? [a=0,∴与i共同本征态,只要求解了首的本征方程,就求解了 的本征方程
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 10 一维方势阱
文档格式:PDF 文档大小:91.19KB 文档页数:5
考虑E>0的情形(散射问题): 定态 Schroedinger方程
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 8 力学量
文档格式:PDF 文档大小:74.46KB 文档页数:4
M的物理意义是力学量O的平均值变化一个标准方差△O所需的时间
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 6 力学量的测量几率
文档格式:PDF 文档大小:77.85KB 文档页数:5
在任意态v),每次测量O时有一个确定值。既然测量后,O有确定值,则由上面结论, 测量后态为O的本征态,确定值就是相应的本征值。 基本假设:在任意态v)对力学量O进行测量,则使得y)坍塌到O的一个本征态n),力 学量的测量值就是相应的本征值O
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 4 线性变换
文档格式:PDF 文档大小:63.33KB 文档页数:5
以下略去函数空间的变量,且主要考虑分离空间形式。 三维空问中的变换:矢量平移,旋转等。 线性变换:7(aa)+b1B)=aTa)+b76) 线性变换⑦是一种对矢量的运算,可以是常数、微分等,但√不是线性变换。 线性变换T将一个矢量变为另一个矢量 若知道变换了对基矢|n)的作用,则对任意矢量()的作用也就知道 由完备性条件
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 1.2 波粒二象性
文档格式:PDF 文档大小:83.5KB 文档页数:2
1.1波粒二象性 什么是波粒二象性?是指几何形状,还是指运动形态? 1)光的波粒二象性 =h p 其中,E、p是粒子的物理量,v、λ是波动物理量 波粒二象性是指物理量的取值既具有粒子性,也具有波动性
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