机械振动在介质中的传播称为机械液。 声浪、水浪 浪动是一切微观粒子的属性, 与微观粒子对应的浪称为物质浪。 各种类型的波有其特殊性,但也有普遍的共性, 有类似的浪动方程
波动是一切微观粒子的属性， 与微观粒子对应的波称为物质波。 各种类型的波有其特殊性，但也有普遍的共性， 有类似的波动方程。 机械振动在介质中的传播称为机械波。 声波、水波
5-1机械波的产生和传播 机械波产生的条件 1、有作机械振动的物体,即浪源 2、有连续的介质 如果浪动中使介质各部分振动的回复力是弹性 力,则称为弹性浪。 弹性力:有正弹性力(压、张弹性力)和切弹性 力;液体和气体弹性介质中只有正弹性力而没有切弹 性力
5-1 机械波的产生和传播 一、机械波产生的条件 如果波动中使介质各部分振动的回复力是弹性 力，则称为弹性波。 弹性力： 有正弹性力（压、张弹性力）和切弹性 力；液体和气体弹性介质中只有正弹性力而没有切弹 性力。 1、有作机械振动的物体，即波源 2、有连续的介质
二、纵浪和横波 横波—振动方向与传播方向垂直,如电磁渡 纵波—振动方向与传播方向相同,如声波。 t=0,, t=T/4 t=T/2
二、纵波和横波 横波——振动方向与传播方向垂直，如电磁波 纵波——振动方向与传播方向相同，如声波。 t = 0 t = T / 4 t = T / 2
t=3T/4 t=t t=5T/4
t = 3T / 4 t = T t = 5T / 4
横浪在介质中传播时,介质中产生切变,只能在固体 中传播。 纵浪在介质中传播时,介质中产生容变,能在固体、 液体、气体中传播 结论:机械波向外传播的是浪源(及各质点) 的振动状态和能量
横波在介质中传播时，介质中产生切变，只能在固体 中传播。 纵波在介质中传播时，介质中产生容变，能在固体、 液体、气体中传播。 结论：机械波向外传播的是波源（及各质点） 的振动状态和能量
三、浪线和浪面 波场-波传播到的空间。 波线(波射线)--代表波的传播方向的射线。 波面--波场中同一时刻振动位相相同的点的轨迹。 波前(波阵面)-某时刻波源最初的振动状态 传到的浪面 各向同性均匀介质中,浪线恒与波面垂直 沿浪线方向各质点的振动相位依次落后
三、波线和波面 波场--波传播到的空间。 波面--波场中同一时刻振动位相相同的点的轨迹。 波前（波阵面）--某时刻波源最初的振动状态 传到的波面。 波线（波射线）--代表波的传播方向的射线。 各向同性均匀介质中，波线恒与波面垂直. 沿波线方向各质点的振动相位依次落后
平面浪 波线 波线 波面 波面 球面浪 液线 波线 波面 波面
波线 波面 波面 波线 平面波 球面波 波面 波线 波线 波 面
四、简谐浪 浪源以及介质中各质点的振动都是谐振动。 任何复杂的波都可以看成若干个简谐波叠加而成。 *五、物体的弹性飛变 弹性形变:物体在一定限度的外力作用下形状和 体积发生改变,当外力撒去后,物体的形状和体 积能完全恢复原状的形变 (1)长变 ∠1 F F
四、简谐波 波源以及介质中各质点的振动都是谐振动。 任何复杂的波都可以看成若干个简谐波叠加而成。 *五、物体的弹性形变 弹性形变：物体在一定限度的外力作用下形状和 体积发生改变，当外力撤去后，物体的形状和体 积能完全恢复原状的形变。 (1)长变 F F S l l
称为应变或胁变 F 称为应力或胁强 在弹性限度范围内,应力与应变成正比 F E E称为杨氏弹性模量 (2)切变 S 相对面发生相对滑移 F FF 切变的应力或胁强 b ∠d p= arctan 切变的应变或胁变 b
F F S l l 称为应变或胁变 l l 称为应力或胁强 S F 在弹性限度范围内，应力与应变成正比 l l E S F = E称为杨氏弹性模量 (2) 切变 F F S b d S 相对面发生相对滑移 = −切变的应变或胁变 b d arctan −切变的应力或胁强 S F
在弹性限度范围内,应力与应变成正比 FGo G称为切变弹性模量 S (3)容变 p+Ap,P 容变的应变P+4 p+4 在弹性限度范围内, P 压强的改变与容变应变 的大小成正比 P+ApIp =-BB称为容变弹性模量
在弹性限度范围内，应力与应变成正比 G S F = G称为切变弹性模量 (3) 容变 −容变的应变 V V V V p B = − p + p p p + p p p + p p p + p p 在弹性限度范围内， 压强的改变与容变应变 的大小成正比 B称为容变弹性模量