《量子力学》第九章 电子自旋（9.5）自旋纠缠态

1. 微观粒子的波粒二象性对于一般状态下的微观粒子，应该用一般的时间和空间的复函数来描写：

1．Green 函数方法和 Lippman-Schwinger 方程三维空间中的 Schrödinger 方程是

《量子力学》第十一章 散射理论（11.2）中心势场中的分波法

1. 散射截面的实验定义 “散射”和“碰撞”在我们这里是同义语。 我们在第二章中已经指出：量子系统的状态主要地可以分为两大类。一类是束缚态，它的能级是分 立的，波函数在无穷远处趋近于 0，所以可以有限地归一。另一类是非束缚态，它的能级是连续的，波 函数在无穷远处并不趋近于 0，所以不能有限地归一。对于前一种状态

1. 处理跃迁问题的微扰论方法现在我们处理在

上海交通大学：《大学物理学》课程习题答案（上、下全册）第二十二章 量子力学基础习题思考题

北京科技大学：《量子力学与原子物理》课程教学资源（试卷习题）2003-2004学年度第一学期试题及解答

一.氢原子中电子的“轨道”角动量谱 (在量子力学中，仍常借用“轨道”这名词) 氢原子中电子在中心力场运动中 ， 其“轨道”角动量是守恒的。那么“轨道” 角动量究竟能取哪些值？

在继续阐述量子力学基本原理之前，先用 Schrodinger 方程来处理一类简单的问题——一维定态问题。其好处有四： （1）有助于具体理解已学过的基本原理； （2）有助于进一步阐明其他基本原理； （3）处理一维问题，数学简单，从而能对结果进行细致讨论，量子体系的许多特征都可以在这些一维问题中展现出来； （4）一维问题还是处理各种复杂问题的基础