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《量子力学》第十一章 散射理论(11.1)散射实验和散射截面
文档格式:DOC 文档大小:169KB 文档页数:3
1. 散射截面的实验定义 “散射”和“碰撞”在我们这里是同义语。 我们在第二章中已经指出:量子系统的状态主要地可以分为两大类。一类是束缚态,它的能级是分 立的,波函数在无穷远处趋近于 0,所以可以有限地归一。另一类是非束缚态,它的能级是连续的,波 函数在无穷远处并不趋近于 0,所以不能有限地归一。对于前一种状态
北京大学:《量子力学》课程教学资源(讲义)Lecture 19 定态近似方法
文档格式:PDF 文档大小:84.57KB 文档页数:6
量子态满足 Schroedinger方程ih,(1)=Bv(F, 但是可以精确求解的物理问题太少,大部分实际问题不能严格求解,只能用近似方法
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第二章 一维势场中的粒子(2.5)一维散射问题
文档格式:DOC 文档大小:231.5KB 文档页数:2
1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下
西北工业大学:《普通化学》课程教学资源(PPT课件讲稿)原子的结构与性质第五章(5.2)核外电子的分布
文档格式:PPT 文档大小:283.5KB 文档页数:8
根据光谱实验和量子力学计算,已十分清楚 (一)基态原子的电子构型/分布规律/原则 第一,多电子原子中不同n、原子轨道的能级高低不同 (这里不包含量子数m和m,因一般没有磁场) 我国科学家徐光宪教授首先总结出:
《医学物理学》课程教学资源(PPT课件)第十五章 量子力学基础(光的量子性)
文档格式:PPT 文档大小:2.49MB 文档页数:25
第一节 黑体辐射(红外、可见光波段的辐射) 第二节 光电效应(photo-electric effect) 第三节 康普顿效应(Compton effect) 第四节 物质的波动性质
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第四章 守恒量与对称性(4.4)全同粒子系统波函数的交换对称性
文档格式:DOC 文档大小:129.5KB 文档页数:3
1.多粒子体系的描写 假设我们有N个粒子组成的体系,那么体系的波函数应该和所有粒子的坐标以及时间有关, =(n,q2,x;t),其中的“坐标”q包括了粒子的空间坐标和其它一些“内部的”量子数(比 如自旋)
《量子力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)第五章 近似方法
文档格式:PPT 文档大小:3.6MB 文档页数:105
§1 引言 §2 非简并定态微扰理论 §3 简并微扰理论 §4 变分法 §5 含时微扰理论 §6 量子跃迁几率 §7 光的发射和吸收
《原子物理学 Automic Physics》课程教学资源(PPT课件讲稿)量子力学导论(张庆瑜)
文档格式:PPT 文档大小:1.45MB 文档页数:16
量子与波 玻尔模型的困难 静电相互作用有效,但电磁辐射消失; 一电子跃迁过程中的困难; 一光吸收过程中,光子能量选择的困难;
面向21世纪课程教材:《物理学》课程电子教案(PPT课件讲稿,第五版)泡利
文档格式:PPT 文档大小:82KB 文档页数:1
泡利(W. Pauli,1900─1958) 瑞士籍奥地利物理学家. 1925年提出“泡利不相容”原理, 并因此在1945年获诺贝尔物理学 奖. 泡利在量子力学、量子场论 和基本粒子理论方面,对理论物 理学的发展作出了重要贡献.
东南大学:《物理学》课程PPT教学课件(第五版)泡利
文档格式:PPT 文档大小:82KB 文档页数:1
物理学家介绍 泡利(W. Pauli,1900—1958) 瑞士籍奥地利物理学家. 1925年提出“泡利不相容”原理, 并因此在1945年获诺贝尔物理学 奖. 泡利在量子力学、量子场论 和基本粒子理论方面,对理论物 理学的发展作出了重要贡献
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