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番禺职业技术学院:《玩具制图与CAD》课程教学资源(PPT课件)第四章(4.2)平面与回转体相交
文档格式:PPT 文档大小:1.68MB 文档页数:32
截交线的性质: 截交线是截平面和回转体表面的共有线,截交线上任意点 都是它们的共有点。 截交线是封闭的平面曲线或曲线与平面组成的平面图形。 截交线的形状,取决于回转体表面的形状及截平面对回转体轴线的相对位置
清华大学:《工程热力学》教学资源(PPT课件)第四章 热力学第二定律 Second Law of Thermodynamics(3/5)
文档格式:PPT 文档大小:957.5KB 文档页数:39
不可逆过程AS与传热量的关系,任意不可逆循环
《数据结构习题解答》习题2解答
文档格式:DOC 文档大小:242KB 文档页数:18
2-1设n个人围坐在一个圆桌周围,现在从第s个人开始报数,数到第m个人,让他出局; 然后从出局的下一个人重新开始报数,数到第m个人,再让他出局,……,如此反复直到 所有的人全部出局为止。下面要解决的 Josephus问题是:对于任意给定的n,s和m,求 出这n个人的出局序列
河北师范大学:《电动力学》课程教学资源(PPT课件讲稿)第一章 电磁现象的普遍规律(1.2)电流与磁场
文档格式:PPT 文档大小:188KB 文档页数:9
2电流和静磁场 一、电荷守恒定律 1、电流强度和电流密度(矢量) 单位时间通过空间任意曲面的电量(单位:安培)大小:单位时间垂直通过单位面积的电量方向:沿导体内一点电荷流动的方向
集美大学:《建筑力学》第4章 平面一般力系
文档格式:PPT 文档大小:425KB 文档页数:22
一、力系向给定点0的简化 应用力线平移定理,可将刚体上平面任意力系 中各个力的作用线全部平行移到作用面内某一给定 点0。从而这力系被分解为平面共点力系和平面力 偶系。这种变换的方法称为力系向给定点0的简化 。点称为简化中心
湖北大学:《大学物理》第四章(4-1) 刚体的定轴转动
文档格式:PPT 文档大小:839.5KB 文档页数:17
一、刚体的基本运动 刚体:在无论多大的外力作用下,其形状和大小 都不发生任何变化的物体。即其内部任意 两点之间距离永远不变,刚体的各部分之 间没有相对运动
南京邮电学院:《电路与信号分析》课程教学资源(PPT课件讲稿)第四章 一阶、二阶电路的时域分析(4.9-4.10)
文档格式:PPT 文档大小:734.5KB 文档页数:30
4-9 电路的冲激响应 4-9-2 单位冲激函数的筛选特性 4-10 电路在任意激励下的响应——卷积积分
广州大学:《数学分析》课程教学资源(PPT课件讲稿)第三章 函数极限(3.3)函数极限存在的条件
文档格式:PPT 文档大小:146.5KB 文档页数:8
函数极限与数列极限的关系(海涅定理) 定理f(x)在U(xo)内有定义,limf(x)=A,分 x→x0 任意含于U(xo;)数列{xn},若 lim=x且xn≠x, n→∞ 则有limf(xn)=A
麻省理工学院:《自动控制原理》课程教学资源(课件讲义)第18讲 可控性(续)
文档格式:PDF 文档大小:58.28KB 文档页数:10
在很多存在多输入的情况下,我们可以得出与标量输入相类似的 结果。正如以前我们试图将状态转移到状态空间中的任意位置,现在 控制量是多维向量u(),要使系统可控,u(1)必须在时间T内将积分 项
麻省理工学院:《自动控制原理》课程教学资源(课件讲义)第12讲 状态空间建模
文档格式:PDF 文档大小:87.42KB 文档页数:9
我们希望能够找到一种方法,能够从任意一个n阶线性定常的 般形式的微分方程组中构造出一个n维的状态空间模型。设输出量a (标量)与输入量r(标量)之间的关系由线性定常微分方程表示。 我们定义状态量为ω及其n-1阶导数 这样,我们就得到了n个状态量(与微分方程的阶次相同)。现 在我们对x求导,直到x(n-1)
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