《量子力学》第二章 一维势场中的粒子（2.5）一维散射问题

《量子力学》第二章 一维势场中的粒子（2.3）势阱

复旦大学：《量子力学》课程电子教案（PPT教学课件）第六章 自旋和角动量（1/2）

第一节 黑体辐射（红外、可见光波段的辐射） 第二节 光电效应(photo-electric effect) 第三节 康普顿效应(Compton effect) 第四节 物质的波动性质

1. 散射截面的实验定义 “散射”和“碰撞”在我们这里是同义语。 我们在第二章中已经指出：量子系统的状态主要地可以分为两大类。一类是束缚态，它的能级是分 立的，波函数在无穷远处趋近于 0，所以可以有限地归一。另一类是非束缚态，它的能级是连续的，波 函数在无穷远处并不趋近于 0，所以不能有限地归一。对于前一种状态

§1 引言 §2 非简并定态微扰理论 §3 简并微扰理论 §4 变分法 §5 含时微扰理论 §6 量子跃迁几率 §7 光的发射和吸收

1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

量子态满足 Schroedinger方程ih,(1)=Bv(F, 但是可以精确求解的物理问题太少,大部分实际问题不能严格求解,只能用近似方法

1.多粒子体系的描写 假设我们有N个粒子组成的体系,那么体系的波函数应该和所有粒子的坐标以及时间有关, =(n,q2,x;t),其中的“坐标”q包括了粒子的空间坐标和其它一些“内部的”量子数(比 如自旋)

量子与波 玻尔模型的困难 静电相互作用有效,但电磁辐射消失; 一电子跃迁过程中的困难; 一光吸收过程中,光子能量选择的困难;