《大学物理》：带电粒子在地磁场中的运动及Mathematica数值模拟（陕西师范大学：董顺成、郭芳侠）

一、屏蔽问题模型 二、直接模拟方法 三、简单加权法 四、统计估计法 五、指数变换法 六、蒙特卡罗方法的效率

“伟大的数学家已经针对人类思想作出了甚至比文学家还更加不朽的贡 献,因为它与语言无关。” 提奇马什 由于微观粒子的波粒二象性,微观粒子运动状态的描述方式和经 典粒子不同,微观粒子力学量(坐标动量、角动量和能量等)的性 质也不同于经典粒子的力学量.微观粒子的波粒二象性使得其坐标和 动量不能同时具有确定的值,因此我们只能用与经典力学不同的方式 描述微观粒子的力学量:在量子力学中,用波函数描写微观粒子运动 状态,波函数满足运动方程一薛定谔方程,而力学量则使用算符表 示

1.在晶体最密堆积结构中,每个粒子配位数是多大?六方最密堆积与面心立方最密堆积的主 要区别在哪里? 2.“六方最密堆积与面心立方最密堆积中都存在着四面体空隙”,“在NaCl晶体结构中, C1粒子堆积形成了八面体空隙,所以NaCl晶体不属于最密堆积结构”这两句话是否正确?

核衰变的统计规律 在一定时间内放射性原子核的衰变数、带电粒子在介质中损耗能量所产生的离子对数,都是随机 的,即有统计涨落。在任何一次核衰变测量中,即使所有的测量条件都是稳定的,如源的放射性活 度、源的位置、探测器的工作电压等都保持不变,多次记录探测器在相同时间内所测到的粒子数目就 会发现,每次测到的计数并不完全相同,而是围绕某个平均数值上下涨落

蒙特卡罗方法 随机数产生子 任意分布抽样之函数变换法与舍选法 蒙特卡罗方法中的精度问题 在粒子与核物理中的应用

2.1 波函数的统计解释 The Wave function and its statistic explanation 2.2 态叠加原理 The principle of superposition 2.3 薛定谔方程 The Schrödinger equation 2.4 粒子流密度和粒子数守恒定律 The current density of particles and conservation laws 2.5 定态薛定谔方程 Time independent Schrödinger equation 2.6 一维无限深势阱 The infinite potential well 2.7 线性谐振子 The linear harmonic oscillator 2.8 势垒贯穿 The transmission of potential barrier

1 波函数的统计解释 2 态叠加原理 3 力学量的平均值和算符的引进 4 Schrodinger 方程 5 粒子流密度和粒子数守恒定律 6 定态Schrodinger方程

2.1.波函数的统计解释 2.2.态叠加原理 2.3.薛定谔方程 2.4.粒子流密度和粒子数守恒定律 2.5.定态薛定谔方程 2.6.一维无限深势阱 2.7.线性谐振子 2.8.势垒贯穿

利用粒子与壁面碰撞频率及接触时间的实验数据,以及粒子扰动对提高局部对流换热系数的实验数据,修正了理论模型,并预测了沿流化床中水平埋管周围不同角度的局部传热系数变化规律。它与有关文献的实验结果吻合良好