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文库搜索结果(269)
清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第八章 本征值问题的代数方法(8.1)线性谐振子的阶梯算符方法
文档格式:DOC 文档大小:219KB 文档页数:3
1.线性谐振子的代数解法 现在我们介绍解谐振子能量本征方程的代数方法,采用Dirac符号进行分析和推导。 线性谐振子的 Hamiltonian是(这里不涉及采用什么表示)
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《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法(8.1)线性谐振子的阶梯算符方法
文档格式:DOC 文档大小:219KB 文档页数:3
《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法(8.1)线性谐振子的阶梯算符方法
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《数字图象处理》 第六章 图象复原
文档格式:PPT 文档大小:203KB 文档页数:30
第六章 图象复原 1、退化模型 2、复原的代数方法 3、逆虑波 4、去卷积方法 5、中值虑波
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上海对外贸易学院:《运筹学》课程教学资源(PPT课件讲稿)第五章 L.P.单纯形法
文档格式:PPT 文档大小:348KB 文档页数:58
L.P. 问题中变量个数多于 2 时,图解法失效即使是计算机求解,首先也要有有效算法,然 后才可能利用程序去实现它 单形法,是 L.P. 问题算法之基础。本质上,它 是代数方法,可以用线性代数的理论证明方法 的合法性,清楚地说明算法背后的“为什么” 。由于课时限制我们不准备这么做,将把有限 的精力和时间浅尝辄止:了解算法本身的使用 ,并不证明“为什么”
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《运筹学》课程教学课件(PPT电子教案)第五章 LP单纯形法
文档格式:PPT 文档大小:348KB 文档页数:57
L.P. 问题中变量个数多于 2 时,图解法失效 即使是计算机求解,首先也要有有效算法,然 后才可能利用程序去实现它 单形法,是 L.P. 问题算法之基础。本质上,它 是代数方法,可以用线性代数的理论证明方法 的合法性,清楚地说明算法背后的“为什么” 。由于课时限制我们不准备这么做,将把有限 的精力和时间浅尝辄止:了解算法本身的使用 ,并不证明“为什么”
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《量子力学》目录
文档格式:DOC 文档大小:80KB 文档页数:6
第零章 量子力学的历史渊源 第一章 波函数与 Schrödinger 方程 第二章 一维势场中的粒子 第三章 力学量用算符表达 第四章 守恒量与对称性 第五章 中心力场 第六章 带电粒子在电磁场中的运动 第七章 量子力学的矩阵形式和表象变换 第八章 本征值问题的代数方法 第九章 电子自旋 第十章 微扰论 第十一章 散射理论 第十二章 其它近似方法
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《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法(8.2)角动量的本征值和本征态
文档格式:DOC 文档大小:229.5KB 文档页数:3
《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法(8.2)角动量的本征值和本征态
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清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第八章 本征值问题的代数方法(8.3)角动量的合成
文档格式:DOC 文档大小:149KB 文档页数:2
1.角动量合成的一般规则 我们在很多情况下会遇到角动量合成(即相加)的问题。在本节,我们只注意角动量合成的一般规 律,而不注意那些角动量的具体物理背景,所以我们将采用 Dirac符号。 设j和2是两个互相独立的角动量,这意思是,它们的分量分别满足角动量的对易关系,而它们 互相之间是对易的:
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《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法(8.3)角动量的合成
文档格式:DOC 文档大小:149KB 文档页数:2
1. 角动量合成的一般规则 我们在很多情况下会遇到角动量合成(即相加)的问题。在本节,我们只注意角动量合成的一般规 律,而不注意那些角动量的具体物理背景,所以我们将采用 Dirac 符号
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清华大学:《量子力学》课程教学资源(教案讲义)第八章 本征值问题的代数方法(8.2)角动量的本征值和本征态
文档格式:DOC 文档大小:229.5KB 文档页数:3
1.角动量的一般定义 我们知道,轨道角动量算符的各个分量,,L满足对易关系
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