《量子力学》第八章 本征值问题的代数方法（8.2）角动量的本征值和本征态

色散曲线 结构参数给定的光纤中,模式分布是固定的。可根据本 征值方程式利用数值计算得到各导模传播常数β与光 纤归一化频率V值的关系曲线,称之为色散曲线。因此, 本征值方程又叫色散方程

1、 线性空间； 2、 线性变换； 3、 线性变换的本征值与本征向量； 4、 内积空间； 5、 正交化法； 6、 自伴算子； 7、 等距变换； 8、 正规变换的本征值与本征向量； 9、 平方可积函数空间； 10、完备正交归一函数集； 11 、多项式逼近 12 、完备正交归一集的例子； 13、 正交多项式

1.斯一刘本征值问题 1.SL方程 在第三篇曾设几个重要特殊函数微分方程

1.角动量的一般定义 我们知道,轨道角动量算符的各个分量,,L满足对易关系

1993年量子力学考研试题 设n)是粒子数算符N=的本征函数,相应之本征值为 n20),算符a和满足对易关系aa-a=1。证明:an)(其中 n≥1)和an)也是N的本征函数其相应的本征值分别为-)和+) 解:用粒子数算符N作用到an)上,即 Nan=aaan=laa a n-a GN n)-an)=(n-1 an 上式表明an)是N的本征态,相应的本征值为(n-1)

§3.1 力学量的平均值 §3.2 算符的运算规则 §3.3 厄米算符的本征值和本征函数 §3.4 连续谱本征函数 §3.5 量子力学中力学量的测量值 §3.6 不确定性原理 §3.7 力学量随时间的变化、守恒量和运动积分

1.一维散射问题的一般提法 为简单起见,假设 V(+∞)=V(-∞)=0,E>0 所以这时的量子状态是非束缚态,或称散射态。此时的问题不再是求能量本征值(因为E>0的任何值 都可以使方程有单值、有限、连续的解,或者说此时的能量有连续谱),而是求“散射几率”。问题的基 本提法如下

§4.1 表示力学量算符的性质 §4.2 厄米算符的本征值和本征函数 §4.3 连续谱本征函数的归一化 §4.4 算符的共同本征函数 §4.5 力学量平均值随时间的变化，运动常数恩费斯脱定理（Ehrenfest Theorem）

北京化工大学：《计算化学》课程电子教案（课件讲稿）第四章 本征值和本征向量