Hydraulics 水力学 第二章水静力学 Water statics 吕宏兴
第二章水静力学 水静力学的任务是研究液体平衡的规律及其实际应用。 静止状态 液体平衡相对平衡状态 工程应用主要是确定水对水工建筑物的表面上的作用力。 冬静水压强及其特性 液体平衡微分方程式 主要内容: 冬重力作用下静水压强的基本公式 ”压强的计示、单位及量测 作用于平面上的静水总压力 冬作用于曲而上的静水总压力
第二章水静力学 ·水静力学研究液体的平衡规律及其应用,由 平衡条件求静水压强分布,并求静水总压力。 水静力学是解决工程中水力荷载问题的基 础,也是水动力学的基础。 ·静止是相对于坐标系而言的,不论相对于惯 性系或非惯性系的静止情况,液体质点之间 肯定没有相对运动,这意味着粘性将不起作 用,所以水静力学的讨论不须区分液体是实 际液体或理想液体
2水静力学 静止状态 液体平衡 相对平衡 静止状态 液体相对地球没有运动,处于静止状态 相对平衡 液体相对于地球处于运动状态,但液体相对于运 动着的容器之间却是静止的、无相对运动的。 例如,直线等加速度行驶车厢中的容器所盛液体
§2-1静水压强及其特性 一、静水压强 ·静水压力:是指液体内部相邻两部分之间相互作用的力或指 液体对固体壁面的作用力,该作用力沿内法线方向垂直于作 用面,一般用符号P(大写)表示,静水压力的大小与作用面面 积A成正比,单位是kN或N。 1.平均静水压强 。如图所示 △P P-AA M△p 。它反映了受压面△A上静水压强的平均值。 ·平均静水压强的极限称为点压强 △A 2,点压强 △P p-lim
第二章水静力学 二、静水压强的特性: 1、静水压强的方向垂直指向受压面 静止液体表面应力只能是压应力 或压强,且静水压强方向与作用面的 内法线方向重合。 因为静止液体不能承受切力和拉力,所以平行于作 用面的切力等于零,且静水压强必然垂直指向受压 面
二、静水压强的特性: 2、作用于静止液体任一点各个方向的静水压强大小相 等,与作用面的方位无关。或者说作用于同一点上各方向的 静水压强大小相等。 即有: Px=Py=P:=p ☑ p 6
证明:从平衡状态下的液体中取一微元四面体OABC,如图所示取坐标轴。 由于液体处于平衡状态,则有∑F=0,即各坐标方向分力投影之和 亦为零,则: dp.dp,cos(n,x)+dF.=0 dP,-dP,cos(n,y)+dF,=0 dP.-dP,cos(n,z)+dF.=0 dpn B x方向受力分析: dp, dps 识=p2t 0 表面力: X dp, dP,cos(n,x)=p,A,cos(n,x)=pdoidk n为斜面ABC的法线方向 质量力:F=X·ovk/6 防合东p-p.s+Xp哈d=0 1 化简得: Px-Pn+dc·pX=0
x方向合力: Px-Pn+dk·pX=0 dpn B 当四面体无限地趋于o点时,则dx0,所以有:dp、 dp, P=Pn 0 C 类似地有: P=P=P.=Pn dpz 而n是任意选取的,所以同二点静压强大小 相等,与作用面的方位无关。 说明:(1)静止液体中不同点的压强一般是不相等的,同一点的各方向 静水压强大小相等。 (2)运动状态下的实际液体层间有相对运动,则由于粘性会产生切 应力,这时同一点上各法向应力不再相等
2.2液体的平衡微分方程式及其积分 液体平衡微分方程式: + 是表征液体处于 平衡状态时,作 用于液体上各种 力之间的关系式。 取平行六面体如图: f)=f)+f0xx-x)+"x-+ 21 金4>EXT