第六章 原子吸收分光二共线 光度分析法 二、基态原子数与原 子化温度 第一节基本原理 定量基础 下页
第六章 原子吸收分光 光度分析法 一、共振线 二、基态原子数与原 子化温度 第一节 基本原理 三、定量基础
共振线 1.原子的能级与跃迁 山令小 基态→>第一激发态,吸收一定频率的辐射能量 产生共振吸收线(简称共振线) 吸收光谱 激发态→>基态发射出一定频率的辐射。 生共振吸收线(也简称共振线) 发射光谱 2元素的特征谱线 1)各种元素的原子结构和外层电子排布不同, 基态→第一激发态: 跃迁吸收能量不同——具有特征性。 2)各种元素的基态→第一激发态 最易发生,吸收最强,最灵敏线。特征谱线。 3)利用特征谱线可以进行定量分析。 上页下页返回
一、共振线 1.原子的能级与跃迁 基态→第一激发态,吸收一定频率的辐射能量。 产生共振吸收线（简称共振线） 吸收光谱 激发态→基态 发射出一定频率的辐射。 产生共振吸收线（也简称共振线） 发射光谱 2.元素的特征谱线 1）各种元素的原子结构和外层电子排布不同， 基态→第一激发态: 跃迁吸收能量不同——具有特征性。 2）各种元素的基态→第一激发态 最易发生，吸收最强，最灵敏线。特征谱线。 3）利用特征谱线可以进行定量分析
3.吸收峰形状 原子结构较分子结构 简单,理论上应产生线状 光谱吸收线。 实际上用特征吸收频 率左右范围的辐射光照射吸收线轮廓 吸收线轮廓与半宽度 时,获得一峰形吸收(具表征吸收线轮廓(峰)的参数: 有一定宽度)。 中心频率vo(峰值频率) ◆由:=10emhb,透射 最大吸收系数对应的频率或 光强度和吸收系数及波长; 辐射频率有关。 中心波长:(mm) 以与v作图: 半宽度:△ 上页下页返回
3.吸收峰形状 原子结构较分子结构 简单，理论上应产生线状 光谱吸收线。 实际上用特征吸收频 率左右范围的辐射光照射 时，获得一峰形吸收（具 有一定宽度）。 由：It=I0e -Kvb ， 透射 光强度 It和吸收系数及 辐射频率有关。 以Kv与 作图： 表征吸收线轮廓（峰）的参数： 中心频率O（峰值频率）； 最大吸收系数对应的频率或 波长； 中心波长：λ(nm) 半宽度：ΔO
吸收峰变宽原因: 照射光具有一定的宽度。 多普勒变宽(温度变宽)AV 多普勒效应:一个运动着的原子发出的光,如果运动方 向离开观察者(接受器),则在观察者看来,其频率较静止 原子所发的频率低,反之,高。 T △V=7,162×107 M 劳伦兹变宽,赫鲁兹马克变宽(碰撞变宽)ΔV 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹变宽:待测原子和其他原子碰撞。 赫鲁兹马克变宽:同种原子碰撞。 在一般分析条件下△V为主。 上页下页返回
吸收峰变宽原因： 照射光具有一定的宽度。 多普勒变宽（温度变宽） ΔVo 多普勒效应：一个运动着的原子发出的光，如果运动方 向离开观察者（接受器），则在观察者看来，其频率较静止 原子所发的频率低，反之，高。 劳伦兹变宽，赫鲁兹马克变宽（碰撞变宽）ΔVL 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹变宽：待测原子和其他原子碰撞。 赫鲁兹马克变宽：同种原子碰撞。 在一般分析条件下ΔVo为主。 M T V V0 7 D = 7.16210 −
4.积分吸收和峰值吸收 钨丝灯光源和氘灯,经分光后,光谱通带02nm。而原 子吸收线的半宽度:103nm。如图所示: 若用一般光源照射时,吸收 光的强度变化仅为0.5%。灵敏 度极差 10 nm 若将原子蒸气吸收的全部能 量,即谱线下所围面积测量出 2X10 nm (积分吸收)。则是一种绝对 测量方法,现在的分光装置无 入 n 法实现。+ 连续光源口与原子吸收线■ 兀已 的通带宽度对比示意图 上页下页返回
4.积分吸收和峰值吸收 钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2nm。而原 子吸收线的半宽度：10-3nm。如图所示： 若用一般光源照射时，吸收 光的强度变化仅为0.5%。灵敏 度极差 若将原子蒸气吸收的全部能 量，即谱线下所围面积测量出 （积分吸收）。则是一种绝对 测量方法，现在的分光装置无 法实现。 N f mc e K dv v 0 2 = + −
5.锐线光源 在原子吸收分析中需要使用锐线光源。 何为锐线光源? (1)光源的发射线与吸收线的v一致。 (2)发射线的△V12小于吸收线的△V1a 吸收线 空心阴极灯: 可发射锐线光源。 △ve △v<△v 峰值吸收 发射线 上页下页返回
5.锐线光源 在原子吸收分析中需要使用锐线光源。 何为锐线光源？ （1）光源的发射线与吸收线的V0一致。 （2）发射线的ΔV1/2小于吸收线的ΔV1/2。 空心阴极灯: 可发射锐线光源
二、基态原子数与原子化温度 原子吸收光谱是利用待测元素的原子蒸气中基态原子 与共振线吸收之间的关系来测定的 需要考虑原子化过程中,原子蒸气中基态原子与待测元 素原子总数之间的定量关系。为什么? 热力学平衡时: E-E E hv kT e kr 上式中P和P分别为激发态和基态的统计权重,激发态 原子数M与基态原子数NOo之比较小,<1%。可以用基态原子 数代表待测元素的原子总数。公式右边除温度T外,都是常 数。T一定,比值一定 上页下页返回
二、基态原子数与原子化温度 原子吸收光谱是利用待测元素的原子蒸气中基态原子 与共振线吸收之间的关系来测定的。 需要考虑原子化过程中，原子蒸气中基态原子与待测元 素原子总数之间的定量关系。为什么？ 热力学平衡时： 上式中Pj和PO分别为激发态和基态的统计权重，激发态 原子数Nj与基态原子数No之比较小，<1%。可以用基态原子 数代表待测元素的原子总数。公式右边除温度T外，都是常 数。T 一定，比值一定。 kT h j kT E j kT E E j j e P P e P P e P P N N − j − − − = = = 0 0 0 0 0
三、定量基础 Ko KI 1=1 oe A,b 当使用锐线光源时,可用K代替K,则: 2√πh2 A=l2=0.434K·b=0.434 No·f·b ∫振子强度,常数。峰值吸收系数: 2,rI n 2 e2 Kn=0.434 No·f a=kNo b 0 (N激发态原子数,N基态原子数,c待测元素浓度) 所以:A=g(lo)=K'c 上页下页返回
三、定量基础 f 振子强度，常数。峰值吸收系数： 当使用锐线光源时，可用K0代替Kv，则： A = k N0 b； N0 ∝N∝c （ N0激发态原子数，N基态原子数，c 待测元素浓度） 所以：A=lg(IO/I)=K' c N f b v m c K b I I A D = = = 0 2 0 0 2 π ln 2 e lg 0.434 0.434 K b t I I e − = 0 N f v mc K D = 0 2 0 2 π ln 2 e 0.434
内容选择: 第一节基本原理 第二节原子吸收光谱仪 三翻第三节测定条件选择与定量分析方法 第四节干扰及其消除 结束 上页回
内容选择： 第一节 基本原理 第二节 原子吸收光谱仪 第三节 测定条件选择与定量分析方法 第四节 干扰及其消除 结束