1已知质点沿x轴作直线运动,其运 动方程为:x=2+6t2-2t3,式中x的单位 为m,t的单位为s.求:(1)质点在运动 开始后4.0s内位移的大小;(2)质点在该 时间内所通过的路程;(3)t=4s时质点的 速度和加速度

1一平面简谐波的波动方程为 y=Acos2π(v-x/n)在t=1/v时刻, x1=3/4与x2=/4两处质点速度之比是 (A)1(B)-1(C)3(D)1/3

一、分布拟合检验的方法 原假设Ho:F(x)=Fo(x)(X为离散时用分布律)

Lagrange定理4y=f'(x+0x).4x给出了 函数在某区间上的增量与函数在区间内某点处的 导数之间的关系,为利用导数反过来研究函数的 性质或曲线的形态提供了一座桥梁。本节我们就 来讨论这方面的问题,主要介绍:单调性、极值 最值、凹凸、拐点和曲率

一、迭代法的收敛阶 xn+1=z(xn)得到的序列{xn}收敛于a.若存在常数p≥1和正常数使得由定义1设a市方程x=z(x)的根(或不动点)当x充分接近a时,由公式

Fourier 变换及其逆变换 前面关于 Fourier 级数的论述都是对周期函数而言的，那么对于 非周期函数，又该如何处理呢？ 在 +∞−∞ ),( 上可积的非周期函数 f x( )可以看成是周期函数的极限 情况，处理思路是这样的： （1） 先取 f x( )在[ ,] −T T 上的部分（即把它视为仅定义在[ ,] −T T 上 的函数），再以2T 为周期，将它延拓为 +∞−∞ ),( 上的周期函数 f x T ( )；

Fourier 级数的分析性质 为简单起见，假定 f x( )的周期为2π。 首先，利用 Riemann 引理可以直接得出 定理 16.3.1 设 f x( )在[−π,π]上可积或绝对可积，则对于 f x( )的 Fourier 系数an与bn，有

1.利用定积分定义计算由抛物线y=x2+1,两直线x=a、x=bb>a)及横轴所围成的图形的面积

一、线性插值 假设给出了连续函数f(x)在两个互异节点x,x的函数值

1.在下列各式等号右端的空白处填入适当的系数,使等式成立: (1)dx- d(ax) (2)dx=d(7x-3) (3)xdx= d(r2); (4)xdx=d(5x2) (5)xdx=d(1-x2)