17.13双折射偏振棱镜 双折射的寻常光和非寻常光 折射定律 双折射现象 方解石晶体 12 玻璃 波动光学 SIni =n=恒量 SIn y
17.13 双折射 偏振棱镜 动 光 学 双折射现象 波 动 光 学 一 双折射的寻常光和非寻常光 n i sin sin 恒量 i 玻璃 n 折 射 定 律 方解石晶体
光通过双折射晶体
光通过双折射晶体
寻常光线(o光)( ordinary rays) 服从折射定律的光线 非常光线(e光)( extraordinray rays 不服从折射定律的光线 (一般情况,非常光线不在入射面内) 实验证明:O光和e光均为偏振光 A B o te
寻常光线（o光）(ordinary rays) 服从折射定律的光线 非常光线（e光）(extraordinray rays) 不服从折射定律的光线 （一般情况，非常光线不在入射面内） 实验证明： O 光和 e 光均为偏振光. A C B o e D o e
方解石晶体 1024光轴 光轴在方解石这 92° 102° 类晶体中存在一个特殊 78 了8° 的方向,当光线沿这 78° 方向传播时不发生双折 B 光轴 射现象.称这一方向为 晶体的光轴。)
光轴 在方解石这 类晶体中存在一个特殊 的方向，当光线沿这一 方向传播时不发生双折 射现象 . 称这一方向为 晶体的光轴. ） 光轴 102 A B 光轴 78 78 78 102 102
产生双折射的原因 寻常光线在晶体中 各方向上传播速度相同 光轴 O光波阵面 =常量 非常光线晶体中各 方向上传播速度不同,随 方向改变而改变 光波阵面 为主折射率
产 生 双 折 射 的 原 因 O光波阵面 e 光波阵面 e e v c n 光轴 e vO v 寻常光线 在晶体中 各方向上传播速度相同. Ο Ο v c n 常量 非常光线 晶体中各 方向上传播速度不同,随 方向改变而改变. ne 为主折射率
主截面当光在一晶体表面入射时,此表 面的法线与光轴所成的平面 当入射面是主截面时,O光的振动垂直 主截面;e光的振动平行于主截面 \光轴 光轴 e光 + 09 09 71 o光
0 71 0 109 光轴 主截面 当光在一晶体表面入射时，此表 面的法线与光轴所成的平面. 当入射面是主截面时， O 光的振动垂直 主截面； e 光的振动平行于主截面. 0 71 0 109 光轴 光 e光 o
尼科耳棱镜 加拿大树胶 902 D 48 e光 68i O光 B n.=1.658n.=1.486 1.55 胶
二 尼科耳棱镜 1.658 o n 1.486 ne 1.55 胶 n B C A D 90 48 68 O光 e光 加拿大树胶
B A A A B CC>
A’AD CB A’ AB CC’
尼科耳棱镜可用于起偏和检偏 + C=0 =90°
尼科耳棱镜可用于起偏和检偏 0 90