《电动力学》第7讲 第一章电磁现象的普遍规律(5) §1.5电磁场的能量和动量 教师姓名:宗福建 单位:山东大学微电子学院 2016年9月27日 山东大学物理学院宗福建
《电动力学》第7讲 第一章 电磁现象的普遍规律(5) § 1.5 电磁场的能量和动量 教师姓名： 宗福建 单位： 山东大学微电子学院 2016年9月27日 山东大学物理学院 宗福建 1
上一讲复习 1、介质的极化 宏观电偶极距分布用电极化强度矢量P描述,它等于 物理小体积4V内的总电偶极距与4V之比, △ 式中为第个分子的电偶极距,求和符号表示对△v 内所有分子求和。 山东大学物理学院宗福建 2
山东大学物理学院 宗福建 2 上一讲复习 1、介质的极化 宏观电偶极距分布用电极化强度矢量P描述，它等于 物理小体积ΔV 内的总电偶极距与ΔV 之比， 式中pi为第i个分子的电偶极距，求和符号表示对ΔV 内所有分子求和。 V = pi P
上一讲复习 1、介质的极化 引入电位移矢量D,定义为 D=Cetp 则 VD=Pf 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 3 上一讲复习 1、介质的极化 引入电位移矢量D,定义为 则， 0 D E P = + = D f
上一讲复习 2、介质的极化 实验指出,各种介质材料有不同的电磁性能,D和E 的关系也有多种形式。对于一般各向同性线性介 质,极化强度之间有简单的线性关系 D=CE 8=8 En=1+ 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 4 上一讲复习 2、介质的极化 实验指出，各种介质材料有不同的电磁性能，D和E 的关系也有多种形式。对于一般各向同性线性介 质，极化强度P和E之间有简单的线性关系 0 0 1 e r r e = = = = + P E D E
上一讲复习 2、介质的磁化 介质磁化后,出现宏观磁偶极距分布,用磁化强度M 表示,它定义为物理小体积4W的总磁偶极距与 4∥之比, M △ 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 5 上一讲复习 2、介质的磁化 介质磁化后，出现宏观磁偶极距分布，用磁化强度M 表示，它定义为物理小体积ΔV内的总磁偶极距与 ΔV之比， V = mi M
上一讲复习 2、介质的磁化 引入磁场强度H,定义为 B h=--M 则,Vxh/=,OD 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 6 上一讲复习 2、介质的磁化 引入磁场强度H，定义为 则， f t = − = + B D 0 H M H J
上一讲复习 2、介质的磁化 实验指出,对于各向同性非铁磁物质,磁化强度M和 B之间有简单的线性关系 M=XMH B=uH 1=101=1+xM 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 7 上一讲复习 2、介质的磁化 实验指出，对于各向同性非铁磁物质，磁化强度M和 H之间有简单的线性关系 0 1 M r r M = = = + M H B H =
上一讲复习 3、介质中的麦克斯韦方程组为介质方程为: aB V×E at D=GE OD VⅹH=J+ B=uH V·D=p J=oE VB=0 山东大学物理学院宗福建 8
山东大学物理学院 宗福建 8 上一讲复习 3、介质中的麦克斯韦方程组为 介质方程为： 0 t t = − = + = = B E D H J D B = = = D E B H J E
上一讲复习 °积分形式: Edl Bods D=CE Hod=I+=DdS B=uH jD4s==小 J=OE Bds=00=pc 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 9 上一讲复习 积分形式： 0 l S l S S S S V d d d dt d d I d dt d Q I d d Q dV = − = + = = E l B S H l D S D S J S B S ＝ ＝ = = = D E B H J E
上一讲复习 4、法向分量的跃变 D-D f 2n Go (Ern-em=o+o B2n=BI 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 10 上一讲复习 4、法向分量的跃变 2 1 2 1 0 2 1 ( ) n n f n n P n n f P D D P P E E − = − = − − = + B2n = B1n
