当前位置:高等教育资讯网  >  中国高校课件下载中心  >  大学文库  >  浏览文档

长沙理工大学:《光电子学》课程教学资源(授课教案)第八章 光波调制

资源类别:文库,文档格式:PDF,文档大小:609.6KB,文档页数:25,团购合买
点击下载完整版文档(PDF)

授课教案 第八章光波调制 第八章光波调制 §8-1光束的调制原理 调制:将信息加载于激光的过程。完成该过程的器件称为调制器。其中激光称为 载波,起控制作用的低频信号称为控制信号。 光场的表达式: E(t)=A.cos(o+) (8.1) Ac:振幅::角频率:c:相位角 按调制的性质可分为:调幅、调频、调相及强度调制等。 按调制器与激光器的关系可以分为:内调制(直接调制和外调制。 内调制:指加载信号是在激光振荡过程中进行的,以调制信号改变激光器的振荡 参数,从而改变激光器输出特性以实现调制。 外调制:激光形成之后,在激光器的光路上放置调制器,用调制信号改变调制器 的物理性能,当激光束通过调制器时,使光波的某个参量受到调制。 电信号 光源→输出调制光 图8.1内调制示意图 电信号 光源光信号,外时制器一→输出调制光 图82外调制示意图 一振幅调制 振幅调制:载波的振幅随调制信号的变化规律而改变的振荡,简称调幅。 调制信号:a()=A cos@ (8.2) 调幅波:E()=A.[l+m。cos0小cos(o.1+p) (8.3)

授课教案 第八章 光波调制 第八章 光波调制 §8-1 光束的调制原理 调制:将信息加载于激光的过程。完成该过程的器件称为调制器。其中激光称为 载波,起控制作用的低频信号称为控制信号。 光场的表达式: cos()( ) c cc = ω tAtE +ϕ (8.1) Ac:振幅;ωc:角频率;ϕc:相位角 按调制的性质可分为:调幅、调频、调相及强度调制等。 按调制器与激光器的关系可以分为:内调制(直接调制)和外调制。 内调制:指加载信号是在激光振荡过程中进行的,以调制信号改变激光器的振荡 参数,从而改变激光器输出特性以实现调制。 外调制:激光形成之后,在激光器的光路上放置调制器,用调制信号改变调制器 的物理性能,当激光束通过调制器时,使光波的某个参量受到调制。 图 8.1 内调制示意图 图 8.2 外调制示意图 一 振幅调制 振幅调制:载波的振幅随调制信号的变化规律而改变的振荡,简称调幅。 调制信号: = m cos)( ω mtAta (8.2) 调幅波: cos(]cos1[)( ) c a m cc += ω ω ttmAtE +ϕ (8.3) 1

授误教案 第八章光波调制 二频率调制和相位调制 1.频率调制 频率调制:载波的频率随调制信号的变化规律而改变,简称调频。 调频波的频率:o0)=0。+Ao()=0。+kya() (8.4) 调频波的总相角: w(t)=So(t)di+:=[@.+kja(t)ldt+:=o1+kya(t)dt+ (8.5) (8.6) 0 2.相位调制 相位调制:载波的相位随调制信号的变化规律而改变,简称调相。 调相波的总相角:()=o.1+k。4 cos01+p。 (8.7) 调相波:E)=Acos(o,1+k,A cos@1+p.) (8.8) 两种调制波都表现为总相角()的变化,统称为角度调制。 三强度调制 强度调制:光载波的强度(光强)随调制信号规律变化的激光振荡 载波光强度:I)=E2(0=Acos2(,1+p) (8.9) 强度调制后光强: 10=号l+k,a0cs2a1+R)=号l+m,cos.小cos2(a1+p) (8.10)

授课教案 第八章 光波调制 二 频率调制和相位调制 1. 频率调制 频率调制:载波的频率随调制信号的变化规律而改变,简称调频。 调频波的频率: t)( )( takt )( ω ωc Δ+= ω = ω + fc (8.4) 调频波的总相角: c fc fcc c ψ dttt ωϕω +=+= ωϕ +=+ dttaktdttak +ϕ ∫∫ ∫ )]([)()( )( (8.5) 调频波: cos()( cm )sin m mf c c t Ak tAtE ϕω ω = ω + + (8.6) 2. 相位调制 相位调制:载波的相位随调制信号的变化规律而改变,简称调相。 调相波的总相角: c m cm ψ )( ω += ϕ cosω tAktt + ϕ (8.7) 调相波: cos()( cos ) c c m cm = ω + ϕ ω tAktAtE +ϕ (8.8) 两种调制波都表现为总相角ψ t)( 的变化,统称为角度调制。 三 强度调制 强度调制:光载波的强度(光强)随调制信号规律变化的激光振荡 载波光强度: 2 == c 22 tAtEtI + ϕω cc )(cos)()( (8.9) 强度调制后光强: )(cos]cos1[ 2 )(cos)](1[ 2 )( 2 2 2 2 p m cc c p cc c ttm A ttak A tI += ϕω +=+ + ϕωω (8.10) 2

授课教案 第八章光波调制 WWWY 0.1 (e) 图8.3光波模拟调制 (a)低频控制电信号;(b)光载波:(c)幅度调制:(@频率调制:(@)强度调制: 四脉冲编码调制 先把模拟信号变为电脉冲序列,再将脉冲幅值变为和信息对应的二进制编 码,再对光载波进行强度调制。 步骤:抽样、量化和编码

授课教案 第八章 光波调制 图 8.3 光波模拟调制 (a)低频控制电信号;(b)光载波;(c)幅度调制;(d)频率调制;(e) 强度调制; 四 脉冲编码调制 先把模拟信号变为电脉冲序列,再将脉冲幅值变为和信息对应的二进制编 码,再对光载波进行强度调制。 步骤:抽样、量化和编码 3

授课教案 第八章光波调制 6 (a)模椒信号 (6)取样 H(6) 14 《c)量化 时 (d)编 011110111101011100时前 (3)(6)()(5)(3)(4) 图8.4脉冲编码调制示意图 §8-2晶体中光的传播特性 一介电张量 各向异性晶体中, P,=oZE (i,j=x,y,=) D=5E+P →D,=8,E (8.11) 8=60+) 一般情况下D与E的方向不一致。若存在某些特殊方向,当电场E沿该方向时, 晶体也沿该方向极化,使得D与E的方向一致。此时有 D):00E D,=0 0 E, (8.12) D(006人E 这样的三个方向构成的坐标系称为主介电轴坐标系(主轴坐标系)。 二双折射现象

授课教案 第八章 光波调制 图 8.4 脉冲编码调制示意图 §8-2 晶体中光的传播特性 一 介电张量 各向异性晶体中, jiji (8.11) i jij PED ED zyxjiEP ε χεε ε χε =⇒ ⎪ ⎩ ⎪ ⎨ ⎧ += += = = )1( ),,,( 0 0 0 rr rrr 一般情况下 与D r E r 的方向不一致。若存在某些特殊方向,当电场 E r 沿该方向时, 晶体也沿该方向极化,使得 与D r E r 的方向一致。此时有 ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ = ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ z y x z y x E E E D D D 33 22 11 00 00 00 ε ε ε (8.12) 这样的三个方向构成的坐标系称为主介电轴坐标系(主轴坐标系)。 二 双折射现象 4

授课教案 第八章光波调制 e光 0光 晶体双折射 图85晶体的双折射现象示意图 当光入射到各向异性介质时,折射光将分为两束,它们沿着略微不同的方向 行进。若入射光束足够细、品体足够厚,则透射出来的两束光可以完全分开。同 一入射光折射后分为两束的现象称为双折射。 当光束垂直入射于方解石表面时,一束折射光0仍沿原方向在晶体内传播, 遵从折射定律,称为寻常光(0光):另一束折射光©在晶体内偏离原来的传播 方向,违背折射定律,称为非常光(e光)。 注:“寻常”和“非常”仅是指光在折射时是否符合折射定律,它反映晶体内各 方向的传播速度不同,只在晶体内部才有区分的意义。 晶体内存在一些特殊方向,在晶体内部光沿此方向传播时不发生双折射现象 即0光和ε光的传播速度和传播方向都一样。在晶体内平行于这些特殊方向的任 何直线称之为品体的光轴。 注:光轴仅标志一定的方向,并不限于某一条特殊的直线, 单轴品体:只有一个光轴。(石英、方解石) 双轴晶体:有两个光轴 正品体:©光速度在除光轴外的任何方向上都比o光小(石英) 负晶体:ε光速度在除光轴外的任何方向上都比0光大(方解石) 三折射率椭球 晶体光学性质的各向异性是由于晶体的光频介电常数[6,]的二阶对称张量造 成的,二阶对称张量可用示性曲面表示。晶体中D与E的关系为D,=6,E,或 E,=B,D,为张量方程,6,和B,是二阶对称张量。在主轴坐标系中,其二阶示 性曲面方程分别为 6x+62x+6x-1 (8.13) Bxi+B2x+x=1 (8.14)

授课教案 第八章 光波调制 图 8.5 晶体的双折射现象示意图 当光入射到各向异性介质时,折射光将分为两束,它们沿着略微不同的方向 行进。若入射光束足够细、晶体足够厚,则透射出来的两束光可以完全分开。同 一入射光折射后分为两束的现象称为双折射。 当光束垂直入射于方解石表面时,一束折射光 o 仍沿原方向在晶体内传播, 遵从折射定律,称为寻常光(o 光);另一束折射光 e 在晶体内偏离原来的传播 方向,违背折射定律,称为非常光(e 光)。 注:“寻常”和“非常”仅是指光在折射时是否符合折射定律,它反映晶体内各 方向的传播速度不同,只在晶体内部才有区分的意义。 晶体内存在一些特殊方向,在晶体内部光沿此方向传播时不发生双折射现象, 即 o 光和 e 光的传播速度和传播方向都一样。在晶体内平行于这些特殊方向的任 何直线称之为晶体的光轴。 注:光轴仅标志一定的方向,并不限于某一条特殊的直线。 单轴晶体:只有一个光轴。(石英、方解石) 双轴晶体:有两个光轴 正晶体:e 光速度在除光轴外的任何方向上都比 o 光小(石英) 负晶体:e 光速度在除光轴外的任何方向上都比 o 光大(方解石) 三 折射率椭球 晶体光学性质的各向异性是由于晶体的光频介电常数 ][ ij ε 的二阶对称张量造 成的,二阶对称张量可用示性曲面表示。晶体中 D 与 E 的关系为 ED jiji = ε 或 = β DE jiji ,为张量方程, ij ε 和β ij 是二阶对称张量。在主轴坐标系中,其二阶示 性曲面方程分别为 11 2 22 2 εεε xxx 33 2 =++ 1 (8.13) 1 2 33 2 22 2 11 βββ xxx =++ (8.14) 5

授课教案 第八章光波调制 (8.13)称为菲涅耳椭球,(8.14)称为折射率椭球(有的应用领域称为光率体)。 折射率椭球是描述光学性质最常用几何图形,一般把其表达式写作 2+y+= (8.15) 61826 或 (8.16) 这是一个归一化的D空间的椭球,其三个主轴方向就是介电主轴方向。 §8-3电光效应 施加电场之后,引起束缚电荷的重新分布,导致离子晶格的微小形变,其结 果将引起介电系数的变化,最终导致晶体折射率的变化。折射率成为外加电场E 的函数,即 △n=n-nm=GE+c2E2+ (8.17) 线性电光效应或泡克耳(Pockels)效应:折射率的改变与外加电场大小成正比。 二次电光效应或克尔(Kr)效应:折射率的改变与外加电场强度的平方成正比。 对大多数电光晶体材料,一次效应要比二次效应显著,可略去二次项。只有 在对称类型的晶体中,因不存在一次电光效应,二次效应才比较明显。 引入电场的方式: (1)纵向电光效应:电场方向与光束传播方向平行 (2)横向电光效应:电场方向与光束传播方向垂直 一线性电光效应 采用几何图形——折射率椭球体的方法分析。 晶体未加外电场时,主轴坐标系中,晶体折射率椭球方程为 (8.18) n,,n:为折射率椭球的主折射率。 当晶体施加电场后,其折射率椭球就发生“变形”,椭球方程变为 得)+得+日+*,*)18 由于外电场,折射率椭球各系数(1/㎡随之发生线性变化,其变化量可定义为

授课教案 第八章 光波调制 (8.13)称为菲涅耳椭球,(8.14)称为折射率椭球(有的应用领域称为光率体)。 折射率椭球是描述光学性质最常用几何图形,一般把其表达式写作 1 3 2 2 2 1 2 =++ εεε zyx (8.15) 或 1 2 3 2 2 2 2 2 1 2 =++ n z n y n x (8.16) 这是一个归一化的 D 空间的椭球,其三个主轴方向就是介电主轴方向。 §8-3 电光效应 施加电场之后,引起束缚电荷的重新分布,导致离子晶格的微小形变,其结 果将引起介电系数的变化,最终导致晶体折射率的变化。折射率成为外加电场 E 的函数,即 ++=−= L (8.17) 2 Δ 210 EcEcnnn 线性电光效应或泡克耳(Pockels)效应:折射率的改变与外加电场大小成正比。 二次电光效应或克尔(Kerr)效应:折射率的改变与外加电场强度的平方成正比。 对大多数电光晶体材料,一次效应要比二次效应显著,可略去二次项。只有 在对称类型的晶体中,因不存在一次电光效应,二次效应才比较明显。 引入电场的方式: (1)纵向电光效应:电场方向与光束传播方向平行 (2)横向电光效应:电场方向与光束传播方向垂直 一 线性电光效应 采用几何图形——折射率椭球体的方法分析。 晶体未加外电场时,主轴坐标系中,晶体折射率椭球方程为 1 2 2 2 2 2 2 2 3 2 2 2 2 2 1 2 =++=++ zyx n z n y n x n z n y n x (8.18) nx,ny,nz为折射率椭球的主折射率。 当晶体施加电场后,其折射率椭球就发生“变形”,椭球方程变为 1 1 2 1 2 1 2 1 1 1 6 2 5 2 4 2 2 3 2 2 2 2 2 1 2 ⎟ = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ + ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ + ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ + ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ + ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ + ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ xy n xz n yz n z n y n x n (8.19) 由于外电场,折射率椭球各系数(1/n 2 )随之发生线性变化,其变化量可定义为 6

授课教案 第八章光波调制 得)-立6 (8.20) 式中r称为线性电光系数:取值1,,6:取值1,2,3。(8.20)式可以用张 量的矩阵形式表示 4/ 合 (8.21) E KDP(KHPO)晶体:n=n,=o,m=ne,no>me,只有r1,52,a≠0,且r=r 上式可改写为 A 0 (8.22) raEs 由于未加电场前在主轴坐标系中,折射率椭球方程中只有平方项,不存在交叉项, 所以引入电场后△(1m写作 4) 123 (8.23) 将(8.23)式代入(8.19)式,可得晶体加外电场E后新的折射率椭球方程式 >

授课教案 第八章 光波调制 ∑= ⎟ = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ 3 1 2 1 j jij i Er n (8.20) 式中rij称为线性电光系数;i取值 1,…,6;j取值 1,2,3。(8.20)式可以用张 量的矩阵形式表示 ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ 3 2 1 61 62 63 51 52 53 41 42 43 31 32 33 21 22 23 11 12 13 6 2 5 2 4 2 3 2 2 2 1 2 1 1 1 1 1 1 E E E rrr rrr rrr rrr rrr rrr n n n n n n (8.21) KDP(KH2PO4)晶体:nx=ny=no,nz=ne,no>ne,只有 0,, rrr 635241 ≠ ,且 = rr 5241 。 上式可改写为 ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ z y x Er Er Er n n n n n n 63 41 41 6 2 5 2 4 2 3 2 2 2 1 2 0 0 0 1 1 1 1 1 1 (8.22) 由于未加电场前在主轴坐标系中,折射率椭球方程中只有平方项,不存在交叉项, 所以引入电场后△(1/n 2 )写作 ⎪ ⎪ ⎩ ⎪ ⎪ ⎨ ⎧ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ′ ⎟ = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ − ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ′ ⎟ = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ 6,5,4 2 6,5,4 2 3,2,1 2 3,2,1 2 3,2,1 2 1 1 1 1 1 n n n n n (8.23) 将(8.23)式代入(8.19)式,可得晶体加外电场 E 后新的折射率椭球方程式 7

授课教案 第八章光波调制 元+元+7+2,+2比,+2E.=1 x2y2.z2 (824) 1.外加电场的方向平行于z轴 即E=E,E=E,0,上式变为 x2 +元+元+2,= (8.25) 为寻找新的感应主轴坐标系(x,y,)使得椭球方程(8.25)不含交叉项, 将x坐标和y坐标绕:轴旋转a角且当α=45时,感应主轴坐标系中的椭球方程 为 (8.26) n 近似处理后可得 ny -n,nraE. (8.27 图8.6加电场后折射率椭球的变化 (1)晶体由单轴晶体变成了双轴晶体。 (2)折射率椭球的主轴绕:轴旋转了45°角,此转角与外加电场大小无关,其 折射率变化与电场成正比。 2.外加电场的方向平行于x轴 即E=E,E=E,=0,(8.24)式变为 (8.28) 按下图进行坐标轴变换后,可得

授课教案 第八章 光波调制 41 41 63 1222 2 2 2 2 2 2 x y +++++ z = eoo xyErxzEryzEr n z n y n x (8.24) 1. 外加电场的方向平行于 z 轴 即Ez=E,Ex=Ey=0,上式变为 63 12 2 2 2 2 2 2 +++ z = eoo xyEr n z n y n x (8.25) 为寻找新的感应主轴坐标系(x′,y′,z′)使得椭球方程(8.25)不含交叉项, 将 x 坐标和 y 坐标绕 z 轴旋转α角且当α =45°时,感应主轴坐标系中的椭球方程 为 1 1 1 1 2 2 2 2 63 2 2 63 ′ + ′ = ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ ′ −+ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ + z n yEr n xEr n e z o z o (8.26) 近似处理后可得 ⎪ ⎪ ⎪ ⎩ ⎪ ⎪ ⎪ ⎨ ⎧ = += −= ′ ′ ′ ez oy zo ox zo nn Ernnn Ernnn 63 3 63 3 2 1 2 1 (8.27) 图 8.6 加电场后折射率椭球的变化 (1) 晶体由单轴晶体变成了双轴晶体。 (2) 折射率椭球的主轴绕 z 轴旋转了 45°角,此转角与外加电场大小无关,其 折射率变化与电场成正比。 2. 外加电场的方向平行于 x 轴 即Ex=E,Ex=Ey=0,(8.24)式变为 2 41 1 2 2 2 2 2 2 +++ x = eoo yzE n z n y n x γ (8.28) 按下图进行坐标轴变换后,可得 8

授课教案 第八章光波调制 m=。-2优- (829) 图8.7外加电场平行于x轴时坐标轴变换方法 旋转的角度数值: tan2a=- 2r41E (8.30) ngn园 (1)晶体由单轴晶体变成了双轴晶体。 (2)折射率椭球的主轴绕x轴旋转了α角,此转角与外加电场大小有关,但角 度值一般很小。 二二次非线性电光效应 由于外电场,折射率椭球各系数(1随之发生变化,其变化量可以用张量的 矩阵形式表示为 9

授课教案 第八章 光波调制 ( ) ( ) ( ) ( ) ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎩ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎨ ⎧ − − ′ −= − − ′ −= ′ = 2222 2 41 22 52 2222 2 41 22 25 0 0 2 2 1 2 2 1 eox eo eo ez oex oe eo y x nnEr nn nn nn nnEr nn nn nn nn (8.29) 图 8.7 外加电场平行于 x 轴时坐标轴变换方法 旋转的角度数值: 22 41 11 2 2tan eo x nn Er − α = (8.30) (1) 晶体由单轴晶体变成了双轴晶体。 (2) 折射率椭球的主轴绕 x 轴旋转了α 角,此转角与外加电场大小有关,但角 度值一般很小。 二 二次非线性电光效应 由于外电场,折射率椭球各系数(1/n 2 )随之发生变化,其变化量可以用张量的 矩阵形式表示为 9

授教案 第八章光波调制 n b ) b2 (8.31) 08 b6 bis 6 2E.E, 其中bm为二级电光系数。 各种同性介质的二级电光系数矩阵有许多元素为0 其矩阵形式为 b 0 0 01 0 ba 0 b= 0 0 0 (8.32) 0 0 0 0 0 0 0 b6」 令E,=E,E2=E,E=E,E=E,=0,E.≠0,根据各系数之间的关系有 0 0 0 0 0 brz br2 bu 0 0 bn=0006-)0 0 (8.33) 0000 2b-b0 000 0 0 261-b) 折射率椭球方程变为 侣++信++得+} (8.34) 由上式可得 ==n-nb:E=n (8.35) n:=n-n'buE:=n

授课教案 第八章 光波调制 ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ Δ 21 31 32 33 22 11 61 62 63 64 65 66 51 52 53 54 55 56 41 42 43 44 45 46 31 32 33 34 35 36 21 22 23 24 25 26 11 12 13 14 15 16 6 2 5 2 4 2 3 2 2 2 1 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 EE EE EE EE EE EE bbbbbb bbbbbb bbbbbb bbbbbb bbbbbb bbbbbb n n n n n n (8.31) 其中 为二级电光系数。各种同性介质的二级电光系数矩阵有许多元素为 0, 其矩阵形式为 bmn ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ = 66 55 44 333231 232221 131211 00000 00000 00000 000 000 000 b b b bbb bbb bbb bmn (8.32) 令 1 x 2 y 3 === ,,, = yxz = EEEEEEEEE z ≠ 0,0 ,根据各系数之间的关系有 ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ − − = − )( 2 1 0000 0 0)( 2 1 0000 0)( 0 2 1 000 0 0 0 0 0 0 0 0 0 1211 1211 1211 111212 121112 121211 bb bb bb bbb bbb bbb bmn (8.33) 折射率椭球方程变为 1 1 1 1 22 2 z11 22 2 z12 22 2 z12 ⎟ = ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ ++ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ ⎟ ++ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ + zEb n yEb n xEb n (8.34) 由上式可得 ⎪ ⎩ ⎪ ⎨ ⎧ ′ −= = ′ = ′ −= = z ez yx oz nEbnnn nEbnnnn 2 11 3 2 12 3 2 1 2 1 (8.35) 10

点击下载完整版文档(PDF)VIP每日下载上限内不扣除下载券和下载次数;
按次数下载不扣除下载券;
24小时内重复下载只扣除一次;
顺序:VIP每日次数-->可用次数-->下载券;
共25页,试读已结束,阅读完整版请下载
相关文档

关于我们|帮助中心|下载说明|相关软件|意见反馈|联系我们

Copyright © 2008-现在 cucdc.com 高等教育资讯网 版权所有