10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 电阻率 段电路的欧姆定律=IR 电阻定律R=p R YS 电阻率 电导率 电阻率(电导率)不但与材料的种类有关,而 且还和温度有关.一般金属在温度不太低时 电阻率P2=P1+a(2-7 电阻的温度系数
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 一 电阻率 电阻率 [1 )] 2 = 1 +（T2 −T1 一段电路的欧姆定律 U = IR S l 电阻定律 R = S l R = 电导率 电阻的温度系数 电阻率（电导率）不但与材料的种类有关，而 且还和温度有关 . 一般金属在温度不太低时 电阻率
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 超导体 有些金属和化合物在降到接近绝对零度时,它 们的电阻率突然减小到零,这种现象叫超导 RQ 汞在 4.2K 0.10 附近 电阻 0.05 超导的转 突然 变温度T 降为 4.104.204.30T/K 零
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 二 超导体 有些金属和化合物在降到接近绝对零度时，它 们的电阻率突然减小到零，这种现象叫超导. 0.05 0.10 4.10 4.20 4.30 * * * * 超导的转 变温度 T/K R/ TC 汞在 4.2K 附近 电阻 突然 降为 零
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 欧姆定律的微分形式 du odt R R ds 1 du p dz dr 1 du 1 E=yE dsp d p Utd ds 欧姆定律的 E=yE 微分形式
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 欧姆定律的 微分形式 j E E = = 1 E E l U S I = = = 1 d 1 d d d R U I d d = I dl dI U U + dU dS 三 欧姆定律的微分形式 S l R d d = S l U I d d 1 d d =
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 欧姆定律的 微分形式 E=rE 表明任一点的电流密度j与电场强度E方向相同, 大小成正比 ≥注意 般金属或电解液,欧姆定律在相当大的电 压范围内是成立的,但对于许多导体或半导体, 欧姆定律不成立,这种非欧姆导电特性有很大的 实际意义,在电子技术,电子计算机技术等现代 技术中有重要作用
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 一般金属或电解液，欧姆定律在相当大的电 压范围内是成立的， 但对于许多导体或半导体， 欧姆定律不成立，这种非欧姆导电特性有很大的 实际意义，在电子技术，电子计算机技术等现代 技术中有重要作用. 注意 欧姆定律的 微分形式 j E E = = 1 表明任一点的电流密度 与电场强度 方向相同， 大小成正比 j E
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 例1一内、外半径分别为R和R2的金属圆筒, 长度l,其电阻率P,若筒内外电势差为U,且筒 内缘电势高,圆柱体中径向的电流强度为多少? 解法一dR=P U R . Ra odr R R In R12兀n2lR1 R I=n=2 IU/ pIn R /R
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 rl r S r R 2π d d d = = 1 2 ln 2π 2π 2 d 1 R R rl l r R R R = = 1 2 2π ln R R lU R U I = = 解法一 例1 一内、外半径分别为 和 的金属圆筒， 长度 , 其电阻率 ，若筒内外电势差为 ，且筒 内缘电势高，圆柱体中径向的电流强度为多少 ？ R1 R2 l U R2 l R1 U r
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 解法二 I=∫j·dS=2πrl R Ot rl E一 OI RI U=B:=R2lr2兀lR1
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 I j dS = j2π rl = E rl I j = = 2π Rl I E 2π = 1 2 l n 2π 2π d d 2 1 R R l I l r r U E r R R = = = 解法二 R2 l R1 U r
10-2电阻率欧姆定律的微分形式第十章恒定电流 例2两个导体A、B带电-Q、+Q被相对电容 率En电阻率P的物质包围,证明两导体之间电流 与导体尺寸及它们间的距离无关 解由高斯定律得 Er BE A E·dS tO 0 E Q
10 – 2 电阻率 欧姆定律的微分形式 第十章 恒定电流 +Q A B -Q r 解 由高斯定律得 S 例 2 两个导体A、B 带电 -Q、+Q 被相对电容 率 电阻率 的物质包围，证明两导体之间电流 与导体尺寸及它们间的距离无关. r = s r Q E S 0 d = s I j S d j E 1 = r s Q I E S 0 d 1 = =
