物理化学电子教案一第七章 SITAS 统计热力学初步
统计热力学初步 物理化学电子教案—第七章
第七章统计热力学初步一 W 宏观状态
第七章统计热力学初步 Cm T
统计热力学初步 W 宏观状态
统计热力学初步 Cm T
第七章统计热力学初步 G7-1引言 7-2 Boltzmann统计分布定律 7-3配分函数及计算 7-4配分函数与热力学函数的关糸 7-5单原子理想气体热力学函数的计算 ⑦7-6双原子及多原子理想气体 7-7热力学定律的统计诠释 矿78波色一爱因斯坦和费米一狄拉克分布
第七章 统 计 热 力 学 初 步 7-2 Boltzmann统计分布定律 7-1 引言 7-3 配分函数及计算 7-5 单原子理想气体热力学函数的计算 7-6 双原子及多原子理想气体 7-7 热力学定律的统计诠释 7-4 配分函数与热力学函数的关系 7-8 波色－爱因斯坦和费米－狄拉克分布
7.1引言一 711、统计热力学与热力学 712、体系的宏观态和微观态 713、统计体系的分类 7.14、平衡态及相关问题 7.15、统计方法的特点 7.16、统计热力学的基本假定
7.1 引 言 7.1.1、统计热力学与热力学 7.1.2 、体系的宏观态和微观态 7.1.3 、统计体系的分类 7.1.4、平衡态及相关问题 7.1.5、统计方法的特点 7.1.6、统计热力学的基本假定
7.1.1、统计热力学与热力学 热力学以三个热力学定律和大量实验事实为基础, 采用唯象的处理方法,讨论体系的宏观性质及变化规律。 它不涉及组成该体系的个别粒子的微观性质,虽然所得 结论具有普遍性,却有知其然而不知其所以然之嫌。此 外,它也无法提供理论计算方法,如它连最简单的理想 气体状态方程也推不出,即足以说明其局限性。 统计热力学与热力学不同,它是运用微观研究手段 寻找大量粒子集合的统计规律性,并根据所推导的统计 规律去阐述宏观体系的热力学定律及某些热力学无法解 释的实验规律。此外,它还提供了从光谱数据计算热力 学函数的方法。因此,从物质的层次上看,它属从微观 到宏观的层次,而热力学属从宏观到宏观的层次
7.1.1、统计热力学与热力学 热力学以三个热力学定律和大量实验事实为基础， 采用唯象的处理方法，讨论体系的宏观性质及变化规律。 它不涉及组成该体系的个别粒子的微观性质，虽然所得 结论具有普遍性，却有知其然而不知其所以然之嫌。此 外，它也无法提供理论计算方法，如它连最简单的理想 气体状态方程也推不出，即足以说明其局限性。 统计热力学与热力学不同，它是运用微观研究手段 寻找大量粒子集合的统计规律性，并根据所推导的统计 规律去阐述宏观体系的热力学定律及某些热力学无法解 释的实验规律。此外，它还提供了从光谱数据计算热力 学函数的方法。因此，从物质的层次上看，它属从微观 到宏观的层次，而热力学属从宏观到宏观的层次
7.1.1、统计热力学与熟力学 统计热力学可分平衡态统计热力学和非平衡态统 计热力学(不可逆过程热力学)本章介绍的是统计热力 学一些基本概念和方法 该方法的优点:将体系的微观性质与宏观性质联系起 来,对于简单分子计算结果常是令人满意的。不需要 进行复杂的低温量热实验,就能求得相当准确的熵值 该方法的局限性:计算时必须假定结构的模型,而人 们对物质结构的认识也在不断深化,这势必引入一定 的近似性。另外,对复杂分子以及凝聚体系,计算尚 有困难
统计热力学可分平衡态统计热力学和非平衡态统 计热力学(不可逆过程热力学)。本章介绍的是统计热力 学一些基本概念和方法。 该方法的局限性：计算时必须假定结构的模型，而人 们对物质结构的认识也在不断深化，这势必引入一定 的近似性。另外，对复杂分子以及凝聚体系，计算尚 有困难。 该方法的优点：将体系的微观性质与宏观性质联系起 来，对于简单分子计算结果常是令人满意的。不需要 进行复杂的低温量热实验，就能求得相当准确的熵值。 7.1.1、统计热力学与热力学
7.1.2、体糸的宏观态和微观态 本章的基本思路:(1)在一定的宏观状态下,其微观粒子处 于什么样的运动状态?(2微观粒子的运动状态和规律性与 宏观性质及其规律性之间有什么必然之联系?(3)是否能借 助于某种理论方法去建立起这种联系?(4)如何利用导出的 公式或得到的结论求得宏观体系的热力学性质? 解决上述问题的关键:(1)必须弄清楚微观运动状态的规律; (2)如何建立微观态和宏观态之间的联系? 对体系微观运动状态一般有两种描述方法,即经典力学的 描述方法和量子力学的描述方法
7.1.2、体系的宏观态和微观态 本章的基本思路: (1) 在一定的宏观状态下，其微观粒子处 于什么样的运动状态？(2)微观粒子的运动状态和规律性与 宏观性质及其规律性之间有什么必然之联系？(3) 是否能借 助于某种理论方法去建立起这种联系？(4) 如何利用导出的 公式或得到的结论求得宏观体系的热力学性质？ 解决上述问题的关键: (1)必须弄清楚微观运动状态的规律； (2)如何建立微观态和宏观态之间的联系？ 对体系微观运动状态一般有两种描述方法，即经典力学的 描述方法和量子力学的描述方法
微现态的经典力学插述 经典力学把粒子视为一个质点,一个粒子在某一时刻 的运动状态可由位移坐标q和动量坐标P来描述。当粒子 的运动是一维的,则其运动空间可由两个变量q和p确 定;当粒子运动是S维的,其运动空间应由2S个变量来 确定,这些多维空间称为相空间。 相空间的一个确定点严格对应于整个体系运动的一个 微观态。如一个粒子作一维运动,可用一个平面坐标的 个点表示其运动状态,用一条曲线表示其运动轨迹;如有 N个粒子作一维运动,则应用一平面坐标的N个点表示N个 粒子运动的一个微观状态。 以此类推,若有M个粒子作S维运动,则相空间应是2SN 维的,此相空间坐标上的一个点代表体系的一个微观态
微观态的经典力学描述 经典力学把粒子视为一个质点，一个粒子在某一时刻 的运动状态可由位移坐标 q 和动量坐标 p 来描述。当粒子 的运动是一维的，则其运动空间可由两个变量 qx 和 px 确 定；当粒子运动是 S 维的，其运动空间应由 2S 个变量来 确定，这些多维空间称为相空间。 相空间的一个确定点严格对应于整个体系运动的一个 微观态。如一个粒子作一维运动，可用一个平面坐标的一 个点表示其运动状态，用一条曲线表示其运动轨迹；如有 N个粒子作一维运动，则应用一平面坐标的N个点表示N个 粒子运动的一个微观状态。 以此类推，若有N个粒子作S维运动，则相空间应是2SN 维的，此相空间坐标上的一个点代表体系的一个微观态
微观态的经典力学描述一 相空间纯粹是一概念空间,最简单的一个三维平动子 的相空间已经无法直接由几何图形表示。因此,必须采用 变通的方法,即同时建立两个三维坐标协同地表示粒子的 位置和动量
相空间纯粹是一概念空间，最简单的一个三维平动子 的相空间已经无法直接由几何图形表示。因此，必须采用 变通的方法，即同时建立两个三维坐标协同地表示粒子的 位置和动量。 qy qx qz py px pz 微观态的经典力学描述
