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Fe-36Ni因瓦合金的热塑性

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采用Gleeble-3800热模拟试验机研究Fe-36Ni合金在900~1200℃的热塑性行为,并用FactSage软件、扫描电镜及透射电镜等研究该合金热塑性的影响因素及作用机理.结果表明:合金中主要形成Al2O3+Ti305+MnS复合夹杂,夹杂物颗粒尺寸集中分布在0.5μm以下.合金热塑性在900~1050℃受晶界滑移及动态再结晶共同影响.晶界上分布的纳米级别(<200nm)夹杂物有效钉扎晶界,抑制动态再结晶发生的同时减小晶界结合力.微米级别(>200nm)夹杂物则促进显微裂纹在晶界滑移过程中的形成和扩展,损害合金热塑性.当温度高于1050℃时,较高的变形温度使再结晶驱动力大于钉扎作用力,合金发生动态再结晶,有效提高热塑性.在1100~1200℃区间内,枝晶间裂纹的形成、晶界滑移的加剧及动态再结晶晶粒尺寸增大都降低合金热塑性.
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工程科学学报,第38卷,第11期:1576-1583,2016年11月 Chinese Journal of Engineering,Vol.38,No.11:1576-1583,November 2016 D0l:10.13374/j.issn2095-9389.2016.11.010:http://journals.ustb.edu.cn Fe一36Ni因瓦合金的热塑性 何煜天12》,王福明2》四,李长荣》,杨占兵12),张婧2》,李永亮12》 1)北京科技大学治金与生态工程学院,北京1000832)北京科技大学钢铁治金新技术国家重点实验室,北京100083 3)北京科技大学材料科学与工程学院,北京100083 ☒通信作者,E-mail:wangfuming@metall.usth.eu.cn 摘要采用Gleeble3800热模拟试验机研究Fe-36Ni合金在900~1200℃的热塑性行为,并用FactSage软件、扫描电镜及 透射电镜等研究该合金热塑性的影响因素及作用机理.结果表明:合金中主要形成Al,O3+Ti,O,+MS复合夹杂,夹杂物颗 粒尺寸集中分布在0.5m以下.合金热塑性在900~1050℃受晶界滑移及动态再结品共同影响.品界上分布的纳米级别 (200m)夹杂物则促进显微裂 纹在晶品界滑移过程中的形成和扩展,损害合金热塑性.当温度高于1050℃时,较高的变形温度使再结晶驱动力大于钉扎作用 力,合金发生动态再结晶,有效提高热塑性.在1100~1200℃区间内,枝晶间裂纹的形成、晶界滑移的加剧及动态再结晶晶粒 尺寸增大都降低合金热塑性. 关键词铁镍合金:热塑性:夹杂物:动态再结晶:晶界滑移 分类号TG142.76 Hot ductility of Fe-36Ni invar alloy HE Yu-tian'),WANG Fu-ming,LI Chang-rong,YANG Zhan-bing,ZHANG Jing,LI Yong-liang) 1)School of Metallurgical and Ecological Engineering,University of Seience and Technology Beijing,Beijing 100083,China 2)State Key Laboratory of Advaneed Metallurgy,University of Science and Technology Beijing,Beijing 100083,China 3)School of Materials Science and Engineering,University of Science and Technology Beijing,Beijing 100083,China Corresponding author,E-mail:wangfuming@metall.ustb.edu.cn ABSTRACT The hot ductility behaviors of Fe-36Ni alloy in the temperature range of 900-1200 C were investigated by using a Gleeble-3800 thermal simulator.The influence factors and mechanism of action on the hot ductility were systematically analyzed by FactSage software,scanning electron microscopy and transmission electron microscopy.The results show that inclusions in the investi- gated alloy are mainly AlO+TiO+MnS,and most inclusion sizes are below 0.5 um.The hot ductility of the alloy in the tempera- ture range of 900-1050 C is influenced by grain boundary sliding and dynamic recrystallization.Nano-scale size (200 nm)inclusions at grain boundaries promote the nucleation and propaga- tion of cracks during grain boundary sliding and decrease the hot ductility of the alloy.Increasing the temperature makes the driving force for dynamic recrystallization larger than the pinning effect,and thus increases the hot ductility significantly by the occurrence of dynamic recrystallization when the temperature exceeds 1050C.In the temperature range of 1100-1200 C,the formation of interden- dritic cracks,the coarsening of recrystallized grains and the enhanced grain boundary sliding deteriorate the hot ductility of the alloy. KEY WORDS iron nickel alloys:hot ductility:inclusions:dynamic recrystallization:grain boundary sliding 收稿日期:2016-03-18 基金项目:国家自然科学基金资助项目(51374018)

工程科学学报,第 38 卷,第 11 期: 1576--1583,2016 年 11 月 Chinese Journal of Engineering,Vol. 38,No. 11: 1576--1583,November 2016 DOI: 10. 13374 /j. issn2095--9389. 2016. 11. 010; http: / /journals. ustb. edu. cn Fe--36Ni 因瓦合金的热塑性 何煜天1,2) ,王福明1,2) ,李长荣3) ,杨占兵1,2) ,张 婧1,2) ,李永亮1,2) 1) 北京科技大学冶金与生态工程学院,北京 100083 2) 北京科技大学钢铁冶金新技术国家重点实验室,北京 100083 3) 北京科技大学材料科学与工程学院,北京 100083  通信作者,E-mail: wangfuming@ metall. ustb. edu. cn 摘 要 采用 Gleeble-3800 热模拟试验机研究 Fe--36Ni 合金在 900 ~ 1200 ℃ 的热塑性行为,并用 FactSage 软件、扫描电镜及 透射电镜等研究该合金热塑性的影响因素及作用机理. 结果表明: 合金中主要形成 Al2O3 + Ti3O5 + MnS 复合夹杂,夹杂物颗 粒尺寸集中分布在 0. 5 μm 以下. 合金热塑性在 900 ~ 1050 ℃ 受晶界滑移及动态再结晶共同影响. 晶界上分布的纳米级别 ( < 200 nm) 夹杂物有效钉扎晶界,抑制动态再结晶发生的同时减小晶界结合力. 微米级别( > 200 nm) 夹杂物则促进显微裂 纹在晶界滑移过程中的形成和扩展,损害合金热塑性. 当温度高于 1050 ℃时,较高的变形温度使再结晶驱动力大于钉扎作用 力,合金发生动态再结晶,有效提高热塑性. 在 1100 ~ 1200 ℃区间内,枝晶间裂纹的形成、晶界滑移的加剧及动态再结晶晶粒 尺寸增大都降低合金热塑性. 关键词 铁镍合金; 热塑性; 夹杂物; 动态再结晶; 晶界滑移 分类号 TG142. 76 收稿日期: 2016--03--18 基金项目: 国家自然科学基金资助项目( 51374018) Hot ductility of Fe--36Ni invar alloy HE Yu-tian1,2) ,WANG Fu-ming1,2)  ,LI Chang-rong3) ,YANG Zhan-bing1,2) ,ZHANG Jing1,2) ,LI Yong-liang1,2) 1) School of Metallurgical and Ecological Engineering,University of Science and Technology Beijing,Beijing 100083,China 2) State Key Laboratory of Advanced Metallurgy,University of Science and Technology Beijing,Beijing 100083,China 3) School of Materials Science and Engineering,University of Science and Technology Beijing,Beijing 100083,China  Corresponding author,E-mail: wangfuming@ metall. ustb. edu. cn ABSTRACT The hot ductility behaviors of Fe--36Ni alloy in the temperature range of 900--1200 ℃ were investigated by using a Gleeble-3800 thermal simulator. The influence factors and mechanism of action on the hot ductility were systematically analyzed by FactSage software,scanning electron microscopy and transmission electron microscopy. The results show that inclusions in the investi￾gated alloy are mainly Al2O3 + Ti3O5 + MnS,and most inclusion sizes are below 0. 5 μm. The hot ductility of the alloy in the tempera￾ture range of 900--1050 ℃ is influenced by grain boundary sliding and dynamic recrystallization. Nano-scale size ( < 200 nm) inclu￾sions at grain boundaries effectively inhibit the occurrence of dynamic recrystallization as a result of the pinning effect and decrease the grain boundary cohesion. Moreover,micro-scale size ( > 200 nm) inclusions at grain boundaries promote the nucleation and propaga￾tion of cracks during grain boundary sliding and decrease the hot ductility of the alloy. Increasing the temperature makes the driving force for dynamic recrystallization larger than the pinning effect,and thus increases the hot ductility significantly by the occurrence of dynamic recrystallization when the temperature exceeds 1050 ℃ . In the temperature range of 1100--1200 ℃,the formation of interden￾dritic cracks,the coarsening of recrystallized grains and the enhanced grain boundary sliding deteriorate the hot ductility of the alloy. KEY WORDS iron nickel alloys; hot ductility; inclusions; dynamic recrystallization; grain boundary sliding

何煜天等:Fe-36Ni因瓦合金的热塑性 ·1577· Fe-36Ni因瓦合金为单相奥氏体合金.由于在低 外,合金中Al、Zr、Ti、Mg等微合金元素对Fe-36Ni合 于居里点温度范围内具有较低的热膨胀系数,因瓦合 金热塑性也具有较大影响效果圆.但是较少研究关注 金被广泛应用于制造精密仪器零件,显示电子荫罩等. 到Fe-36Ni合金中夹杂物尺寸与分布及其微观组织演 近年来因瓦合金应用范围得到不断扩大,开始被大量 变对其热塑性的影响.本文在热拉伸试验的基础上, 用于结构材料,如液化天然气储气罐、长程电力缆线 系统研究夹杂物尺寸与分布、微观组织演变、晶界滑 等,市场上对其需求量也不断增加刀.然而由于奥 移、动态再结晶等对锻态Fe-36Ni合金在不同温度区 氏体合金钢在高温受应力状态下极易产生裂纹,热塑 间内热塑性的影响及相关作用机理,以期为生产实际 性较差,不仅严重影响产品质量,降低生产效率,而 提供有益参考 且造成较大经济损失,因此有必要深入研究Fe-36Ni 合金热塑性影响因素及其作用机理. 1试验材料与方法 研究表明,钢(或合金)的热塑性受较多因素的综 试验用合金为真空感应炉熔炼的25kg铸锭,经 合作用,如化学成分,夹杂物成分、尺寸及分布,微观组 1080℃下保温2h后将铸锭锻造成b14mm的圆棒,随 织形貌及动态再结晶.郑宏光等研究发现细小 后空冷至室温。合金的化学成分如表1所示.沿锻棒 的合金凝固组织有助于提高Fe-36Ni合金热塑性.此 纵轴方向切取Φl0mm×l16.5mm的高温拉伸试样. 表1试验用合金化学成分(质量分数) Table 1 Chemical composition of the investigated alloy 号 C Si Mn Al Ti N 0 Ni Fe 0.0011 0.154 0.391 0.0044 0.0034 0.005 0.0069 0.0026 0.0053 36.03 余量 利用Gleeble38O0热模拟机进行高温热塑性试 50um,冲孔成3mm圆片后,采用双喷电解减薄法在 验,测试温度区间为900~1200℃,测试温度间隔为 -15℃制取透射电镜薄膜试样,双喷电解液成分为 50℃.测试过程中通入Ar气保护防止试样氧化.试验 5%高氯酸乙醇溶液,随后使用透射电镜(Tecnai G2 过程中首先将试样以10℃·s速率升温至1310℃保 F30 STWIN)分析合金中典型的纳米级别夹杂物形貌 温180s以均匀组织结构,随后以3℃·s降至各测试 及能谱.采用透射电镜碳复型方法分析纳米级别夹杂 温度点保温60s以均匀测试区温度,最后以102s的 物颗粒的尺寸分布及其分布位置.使用扫描电镜观察 应变速率进行拉伸直至断裂,断裂后立即以高压A气 高温拉伸断口宏观及微观形貌.采用金相显微镜 对断口部位进行喷吹以保持高温下断口形貌和显微组 (9XBPC)观察经4gCuS0,5H,0+20mL去离子水+ 织.试验热履历如图1所示.本试验采用断面收缩率 20mLHC1溶液侵蚀后断口附近纵截面的显微组织. 评价合金在不同温度条件下热塑性优劣 2试验结果与分析 2.1合金中夹杂物分析 1310℃.180g 使用FactSage计算合金中夹杂物生成与温度间的 3℃s 应变速率:102s 608 M 关系,计算结果如图2所示.在1800℃较高温度条件 10℃·s1 测试温度 下已经开始形成AL,0,夹杂,随着温度继续降低,钢液 0.010 0.008 ALO 时间s 图1热塑性实验热履历示意图 MnS Fig.I Thermal cycle of the hot ductility tes 遭004 采用热力学计算软件FactSage计算在合金中形成 的夹杂物成分及形成温度.采用扫描电镜(FEI 0.002 Ti,0, MLA250)系统分析合金中夹杂物颗粒的形貌及化学 成分能谱,并统计微米级别夹杂物尺寸分布,统计总面 1200 14n0 1600 1800 温度℃ 积为0.74mm2.使用场发射扫描电镜(JSM6701F)观 察沿晶裂纹内部微米级别夹杂物并确定其化学成分能 图2合金中形成的夹杂物 谱.切取厚为0.5mm的合金薄片,经机械减薄至 Fig.2 Formation of inclusions in the alloy

何煜天等: Fe--36Ni 因瓦合金的热塑性 Fe--36Ni 因瓦合金为单相奥氏体合金. 由于在低 于居里点温度范围内具有较低的热膨胀系数,因瓦合 金被广泛应用于制造精密仪器零件,显示电子荫罩等. 近年来因瓦合金应用范围得到不断扩大,开始被大量 用于结构材料,如液化天然气储气罐、长程电力缆线 等,市场上对其需求量也不断增加[1 - 2]. 然而由于奥 氏体合金钢在高温受应力状态下极易产生裂纹,热塑 性较差[3],不仅严重影响产品质量,降低生产效率,而 且造成较大经济损失,因此有必要深入研究 Fe--36Ni 合金热塑性影响因素及其作用机理. 研究表明,钢( 或合金) 的热塑性受较多因素的综 合作用,如化学成分,夹杂物成分、尺寸及分布,微观组 织形貌及动态再结晶[4--6]. 郑宏光等[7]研究发现细小 的合金凝固组织有助于提高 Fe--36Ni 合金热塑性. 此 外,合金中 Al、Zr、Ti、Mg 等微合金元素对 Fe--36Ni 合 金热塑性也具有较大影响效果[8]. 但是较少研究关注 到 Fe--36Ni 合金中夹杂物尺寸与分布及其微观组织演 变对其热塑性的影响. 本文在热拉伸试验的基础上, 系统研究夹杂物尺寸与分布、微观组织演变、晶界滑 移、动态再结晶等对锻态 Fe--36Ni 合金在不同温度区 间内热塑性的影响及相关作用机理,以期为生产实际 提供有益参考. 1 试验材料与方法 试验用合金为真空感应炉熔炼的 25 kg 铸锭,经 1080 ℃下保温 2 h 后将铸锭锻造成 14 mm 的圆棒,随 后空冷至室温. 合金的化学成分如表 1 所示. 沿锻棒 纵轴方向切取 10 mm × 116. 5 mm 的高温拉伸试样. 表 1 试验用合金化学成分( 质量分数) Table 1 Chemical composition of the investigated alloy % C Si Mn P S Al Ti N O Ni Fe 0. 0011 0. 154 0. 391 0. 0044 0. 0034 0. 005 0. 0069 0. 0026 0. 0053 36. 03 余量 利用 Gleeble-3800 热模拟机进行高温热塑性试 验,测试温度区间为 900 ~ 1200 ℃,测试温度间隔为 50 ℃ . 测试过程中通入 Ar 气保护防止试样氧化. 试验 过程中首先将试样以 10 ℃·s - 1 速率升温至 1310 ℃ 保 温 180 s 以均匀组织结构,随后以 3 ℃·s - 1 降至各测试 温度点保温 60 s 以均匀测试区温度,最后以 10 - 2 s - 1 的 应变速率进行拉伸直至断裂,断裂后立即以高压 Ar 气 对断口部位进行喷吹以保持高温下断口形貌和显微组 织. 试验热履历如图 1 所示. 本试验采用断面收缩率 评价合金在不同温度条件下热塑性优劣. 图 1 热塑性实验热履历示意图 Fig. 1 Thermal cycle of the hot ductility test 采用热力学计算软件 FactSage 计算在合金中形成 的夹 杂 物 成 分 及 形 成 温 度. 采 用 扫 描 电 镜 ( FEI MLA-250) 系统分析合金中夹杂物颗粒的形貌及化学 成分能谱,并统计微米级别夹杂物尺寸分布,统计总面 积为 0. 74 mm2 . 使用场发射扫描电镜( JSM-6701F) 观 察沿晶裂纹内部微米级别夹杂物并确定其化学成分能 谱. 切 取 厚 为 0. 5 mm 的 合 金 薄 片,经 机 械 减 薄 至 50 μm,冲孔成 3 mm 圆片后,采用双喷电解减薄法在 - 15 ℃制取透射电镜薄膜试样,双喷电解液成分为 5% 高氯酸乙醇溶液,随后使用透射电镜( Tecnai G2 F30 S-TWIN) 分析合金中典型的纳米级别夹杂物形貌 及能谱. 采用透射电镜碳复型方法分析纳米级别夹杂 物颗粒的尺寸分布及其分布位置. 使用扫描电镜观察 高温拉 伸 断 口 宏 观 及 微 观 形 貌. 采用金相显微镜 ( 9XB-PC) 观察经 4 g CuSO4 ·5H2O + 20 mL 去离子水 + 20 mL HCl 溶液侵蚀后断口附近纵截面的显微组织. 2 试验结果与分析 图 2 合金中形成的夹杂物 Fig. 2 Formation of inclusions in the alloy 2. 1 合金中夹杂物分析 使用 FactSage 计算合金中夹杂物生成与温度间的 关系,计算结果如图 2 所示. 在 1800 ℃ 较高温度条件 下已经开始形成 Al2O3 夹杂,随着温度继续降低,钢液 ·1577·

·1578· 工程科学学报,第38卷,第11期 中过量的0与Ti化合形成T,0,夹杂.这两类夹杂都 纳米级别夹杂物中主要含有Al、Ti、0、Mn、S等元素, 能在钢液冷却凝固过程中保留,并对后期合金显微组 Mn和S元素为l200℃较低温度条件下形成的MnS 织及高温力学性能产生影响.图3为合金中典型的微 结合FactSage热力学计算结果及能谱结果分析可知该 米级别及纳米级别夹杂物颗粒形貌及能谱.能谱结果 成分条件下在合金中形成的夹杂物主要为AL,03+ 显示微米级别夹杂物中主要含有Al、T及0元素,而 Ti,O,+MnS复合夹杂 400r b 350 原子数分数 300 A:11.43% Ti 250 Ti:21.34% 0:49.31% 2 150 100 0 3 2 能量/keV 800r d 700叶 原子数分数: C:23.71% 600 0:11.47% 500 A:2.68% Ti:8.82% 400 Fe Mm:6.51% INi 300 S:2.98% 200 Mn 200m 6 10 能量keV 图3合金中夹杂物形貌及能谱.(a,b)微米级别夹杂物形貌及能谱:(,d)纳米级别夹杂物形貌及能谱 Fig.3 Morphologies and EDS spectra of inclusions in the alloy:(a,b)micro-scale size inclusion:(c,d)nano-scale size inclusion 分别采用扫描电镜及透射电镜统计合金中微 统计中,颗粒尺寸主要集中在150~200nm区间 米级别及纳米级别夹杂物当量直径尺寸分布,如图 内,占比达到55.26%.综合分析以上微米级别以 4所示.在微米级别夹杂物尺寸分布统计中,夹杂 及纳米级别夹杂物尺寸分布密度及趋势,该试验合 物在0.2~0.5μm尺寸范围内分布最多,夹杂物平 金中夹杂物颗粒尺寸较小,且存在较多纳米级别夹 均直径为0.574um.在纳米级别夹杂物分布频率 杂物颗粒. 350 0 300 289 总统计面积:0.74mm 60 总统计数量:114 平均白径:0.574m 平均白径:l69nm 50A 200 40 162 150 30 100 ☑ 11 0 P2☑A 02-0.50.5-0.80.81.11.1-1.41.41.71.7-2.0>2.0 c50 50-100100-150150-200200-250250-300>300 颗粒尺寸μm 颗粒尺寸/nm 图4合金中夹杂物尺寸分布.(a)微米级别夹杂物:(b)纳米级别夹杂物 Fig.4 Size distribution of inclusions in the alloy:(a)micro-scale size inclusions:(b)nanoscale size inclusions

工程科学学报,第 38 卷,第 11 期 中过量的 O 与 Ti 化合形成 Ti3O5 夹杂. 这两类夹杂都 能在钢液冷却凝固过程中保留,并对后期合金显微组 织及高温力学性能产生影响. 图 3 为合金中典型的微 米级别及纳米级别夹杂物颗粒形貌及能谱. 能谱结果 显示微米级别夹杂物中主要含有 Al、Ti 及 O 元素,而 纳米级别夹杂物中主要含有 Al、Ti、O、Mn、S 等元素, Mn 和 S 元素为 1200 ℃ 较低温度条件下形成的 MnS. 结合 FactSage 热力学计算结果及能谱结果分析可知该 成分条件下在合金中形成的夹杂物主要为 Al2O3 + Ti3O5 + MnS 复合夹杂. 图 3 合金中夹杂物形貌及能谱. ( a,b) 微米级别夹杂物形貌及能谱; ( c,d) 纳米级别夹杂物形貌及能谱 Fig. 3 Morphologies and EDS spectra of inclusions in the alloy: ( a,b) micro-scale size inclusion; ( c,d) nano-scale size inclusion 图 4 合金中夹杂物尺寸分布. ( a) 微米级别夹杂物; ( b) 纳米级别夹杂物 Fig. 4 Size distribution of inclusions in the alloy: ( a) micro-scale size inclusions; ( b) nano-scale size inclusions 分别采用扫描电镜及透射电镜统计合金中微 米级别及纳米级别夹杂物当量直径尺寸分布,如图 4 所示. 在微米 级 别 夹 杂 物 尺 寸 分 布 统 计 中,夹 杂 物在 0. 2 ~ 0. 5 μm 尺寸范围内分布最多,夹杂物平 均直径为 0. 574 μm. 在 纳 米 级 别 夹 杂 物 分 布 频 率 统计中,颗 粒 尺 寸 主 要 集 中 在 150 ~ 200 nm 区 间 内,占比达到 55. 26% . 综合分析以上微米级别以 及纳米级别夹杂物尺寸分布密度及趋势,该试验合 金中夹杂物颗粒尺寸较小,且存在较多纳米级别夹 杂物颗粒. ·1578·

何煜天等:Fe-36Ni因瓦合金的热塑性 ·1579* 2.2合金热塑性行为分析 随后真应力值快速下降为零,代表试样发生断裂,断裂 图5(a)所示为合金断面收缩率随温度的变化,合 真应变值约为0.1.当拉伸温度升高至1050℃以上, 金在不同温度区间内热塑性存在较大区别.在900~ 流变应力最初随着应变的增大而缓慢增加至极限应 1000℃的温度区间内,合金断面收缩率值较小,分别 力,随后又缓慢下降直至试样断裂,最终断裂真应变值 为15.34%、19%以及19%,热塑性差:当温度上升到 约为0.25.较小的断裂应变说明试样在受应力作用下 1000℃以上,合金热塑性得到较大改善,所有测试点 塑性变形较小,塑性较差:而较大的断裂应变说明试样 断面收缩率值都大于60%:但是随着温度继续上升, 在拉伸过程中存在一定的塑性变形,塑性较好.这与 合金热塑性又逐渐下降.热塑性试验中真应力一真应 图5(a)试验结果一致.在此试验中,以1100℃为临界 变曲线如图5(b)所示.在900~1000℃温度范围内, 点分为I区和Ⅱ区,分别讨论其相关热塑性影响因素 流变应力随着应变的增加快速增大达到极限应力值, 及其作用机理 100 100 (a) (b) 90 900℃ I区 I区 950℃ 多 80 100 70 1050℃ 1100℃ 60 11S0T 1200℃ 50 40 30 20 850 900950100010501100115012001250 0 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0.30 温度℃ 真应变 图5试验用合金不同变形温度条件下的特征曲线.()断面收缩率曲线:(b)真应力一真应变曲线 Fig.5 Characteristic curves of the investigated alloy at different deformation temperatures:(a)reduction-in-area curves:(b)true stress-true strain curves 2.2.1I区合金热塑性行为 式网.较为平坦的断裂表面为晶界结合力减弱的有力 合金在1000℃拉伸条件下断口形貌及断口附近 明证.此外,断裂面上分布较多的细小韧窝为晶界上 纵截面显微组织如图6所示.宏观上,拉伸试样无明 分布的夹杂物颗粒在试样发生晶界滑移过程中受应力 显颈缩现象,微观形貌显示断口呈冰糖状,晶粒轮廓清 作用形成的显微空洞. 晰,说明断口呈现完全沿晶脆性断裂,热塑性较差 较多研究表明,奥氏体合金钢在高温变形过程中 1000℃拉伸断口附近纵截面显微组织在晶界处存在 塑性受夹杂物颗粒位置分布影响较大.当较多纳米级 较多W型沿晶裂纹,且裂纹大多垂直于拉伸应力方向 别夹杂物在奥氏体晶界上分布时,能明显降低晶界结 分布,表明试样以晶界滑移的方式发生断裂.该类型 合力,还能有效钉扎奥氏体晶界,阻止其发生动态迁 断口呈现典型晶界结合力减弱及沿晶微孔聚合断裂模 移@.图7为1000℃拉伸断口附近区域在晶界上分 a 沿品裂 2mm 200,m 200m 图61000℃合金拉伸断口图像.(a)宏观形貌:(b)微观形貌:()断口附近纵截面显微组织 Fig.6 Images of the fracture strained at 1000 C:(a)macrostructure of the fracture morphology:(b)microstructure of the fracture morphology: (e)longitudinal microstructure near the fracture front

何煜天等: Fe--36Ni 因瓦合金的热塑性 2. 2 合金热塑性行为分析 图 5( a) 所示为合金断面收缩率随温度的变化,合 金在不同温度区间内热塑性存在较大区别. 在 900 ~ 1000 ℃的温度区间内,合金断面收缩率值较小,分别 为 15. 34% 、19% 以及 19% ,热塑性差; 当温度上升到 1000 ℃以上,合金热塑性得到较大改善,所有测试点 断面收缩率值都大于 60% ; 但是随着温度继续上升, 合金热塑性又逐渐下降. 热塑性试验中真应力--真应 变曲线如图 5( b) 所示. 在 900 ~ 1000 ℃ 温度范围内, 流变应力随着应变的增加快速增大达到极限应力值, 随后真应力值快速下降为零,代表试样发生断裂,断裂 真应变值约为 0. 1. 当拉伸温度升高至 1050 ℃ 以上, 流变应力最初随着应变的增大而缓慢增加至极限应 力,随后又缓慢下降直至试样断裂,最终断裂真应变值 约为 0. 25. 较小的断裂应变说明试样在受应力作用下 塑性变形较小,塑性较差; 而较大的断裂应变说明试样 在拉伸过程中存在一定的塑性变形,塑性较好. 这与 图 5( a) 试验结果一致. 在此试验中,以 1100 ℃为临界 点分为Ⅰ区和Ⅱ区,分别讨论其相关热塑性影响因素 及其作用机理. 图 5 试验用合金不同变形温度条件下的特征曲线. ( a) 断面收缩率曲线; ( b) 真应力--真应变曲线 Fig. 5 Characteristic curves of the investigated alloy at different deformation temperatures: ( a) reduction-in-area curves; ( b) true stress--true strain curves 图 6 1000 ℃合金拉伸断口图像. ( a) 宏观形貌; ( b) 微观形貌; ( c) 断口附近纵截面显微组织 Fig. 6 Images of the fracture strained at 1000 ℃ : ( a) macrostructure of the fracture morphology; ( b) microstructure of the fracture morphology; ( c) longitudinal microstructure near the fracture front 2. 2. 1 Ⅰ区合金热塑性行为 合金在 1000 ℃ 拉伸条件下断口形貌及断口附近 纵截面显微组织如图 6 所示. 宏观上,拉伸试样无明 显颈缩现象,微观形貌显示断口呈冰糖状,晶粒轮廓清 晰,说明断口呈现完全沿晶脆性断裂,热 塑 性 较 差. 1000 ℃拉伸断口附近纵截面显微组织在晶界处存在 较多 W 型沿晶裂纹,且裂纹大多垂直于拉伸应力方向 分布,表明试样以晶界滑移的方式发生断裂. 该类型 断口呈现典型晶界结合力减弱及沿晶微孔聚合断裂模 式[9]. 较为平坦的断裂表面为晶界结合力减弱的有力 明证. 此外,断裂面上分布较多的细小韧窝为晶界上 分布的夹杂物颗粒在试样发生晶界滑移过程中受应力 作用形成的显微空洞. 较多研究表明,奥氏体合金钢在高温变形过程中 塑性受夹杂物颗粒位置分布影响较大. 当较多纳米级 别夹杂物在奥氏体晶界上分布时,能明显降低晶界结 合力,还能有效钉扎奥氏体晶界,阻止其发生动态迁 移[10]. 图 7 为 1000 ℃ 拉伸断口附近区域在晶界上分 ·1579·

·1580· 工程科学学报,第38卷,第11期 布的纳米级别夹杂物颗粒透射电镜明场照片,能谱分 核核心,产生较多显微沿晶裂纹,随着应变继续进行, 析确认其为A山0+Ti,0,+MS类型复合夹杂.此 沿晶裂纹继续扩展并相互聚合,造成试样最终断 外,当合金在高温受应力作用发生晶界滑移过程中,晶 裂0.图8为900℃拉伸断口附近区域形成的沿晶裂 界上分布较多微米级别夹杂物则可作为显微裂纹的形 纹及裂纹内部存在的夹杂物形貌和能谱 10 (b)Cu 原子数分数 :4682 钉扎颗粒 800 0:17.13% A:2.30% S6.25% Ti:7.26% Mn:3.59% 400 Ti C:15.70% 20 Mn 1μm 10 能量kcV 图71000℃合金拉伸断口附近在晶界上分布的纳米级别夹杂物及其能谱.()透射电镜明场图片:()夹杂物能谱 Fig.7 Nano-scale size inclusions at grain boundaries near the fracture front of the specimen strained at 1000 C:(a)bright field images of TEM (b)EDS spectrum of the inclusion (b) AlO,+Ti,O.+MnS 2 ALO +TiO. 沿晶裂纹 m 500m四 1200 1400 d ) 800 原子数分数: e 0:38.369% 原子数分数: Fe 1000 1200 原子数分数: A上:6.16% :27.24% A:1.78% 1000 S6.90% 600 3058% 800 Fe Ti9.34% Mn:5.84% 0 Mn:1.06% 800 600 400 Fe e Al 600 400 400 Ni 200 Mn 200 200 4 6 10 4 6 10 10 能量eV 能量keV 能量keV 图89O0℃合金拉伸断口附近沿品裂纹及裂纹上分布的微米级别夹杂物及其能谱.(a)沿品裂纹:(b,)图(a)中A与B区放大图:(d~ f0图(b,)中1*~3*夹杂物能谱 Fig.8 Grain boundary crack and micro-scale size inclusions at the crack near the fracture front of the specimen strained at 900C:(a)grain boundary crack:(b,e)high-magnification images showing Zones A and B in Image (a):(d-f)EDS spectra of inclusions denoted as 1 in Images (b,c) 合金在1050℃拉伸条件下的断口形貌及断口附 试样在拉伸过程中已经发生动态再结晶.动态再结晶 近纵截面显微组织如图9所示.当温度升高到1050 对热塑性影响较大.这是由于在高温塑性变形过程中 ℃,拉伸试样存在明显的颈缩现象,微观形貌显示断口 发生晶界动态迁移,能将已经在晶界滑移过程中形成 上存在较大且深的等轴韧窝,说明试验钢热塑性得到 的沿晶裂纹重新包裹进入晶粒内部,而晶粒内部裂纹 明显提高.此外,断口附近纵截面显微组织显示为大 扩展速率远小于晶界处裂纹扩展速率,因此能极大改 量细小的动态再结晶晶粒,表明在该温度条件下,合金 善高温热塑性2-国

工程科学学报,第 38 卷,第 11 期 布的纳米级别夹杂物颗粒透射电镜明场照片,能谱分 析确认其为 Al2O3 + Ti3O5 + MnS 类型复合夹杂. 此 外,当合金在高温受应力作用发生晶界滑移过程中,晶 界上分布较多微米级别夹杂物则可作为显微裂纹的形 核核心,产生较多显微沿晶裂纹,随着应变继续进行, 沿晶裂 纹 继 续 扩 展 并 相 互 聚 合,造 成 试 样 最 终 断 裂[11]. 图 8 为 900 ℃拉伸断口附近区域形成的沿晶裂 纹及裂纹内部存在的夹杂物形貌和能谱. 图 7 1000 ℃合金拉伸断口附近在晶界上分布的纳米级别夹杂物及其能谱. ( a) 透射电镜明场图片; ( b) 夹杂物能谱 Fig. 7 Nano-scale size inclusions at grain boundaries near the fracture front of the specimen strained at 1000 ℃ : ( a) bright field images of TEM; ( b) EDS spectrum of the inclusion 图 8 900 ℃合金拉伸断口附近沿晶裂纹及裂纹上分布的微米级别夹杂物及其能谱. ( a) 沿晶裂纹; ( b,c) 图( a) 中 A 与 B 区放大图; ( d ~ f) 图( b,c) 中 1# ~ 3# 夹杂物能谱 Fig. 8 Grain boundary crack and micro-scale size inclusions at the crack near the fracture front of the specimen strained at 900 ℃: ( a) grain boundary crack; ( b,c) high-magnification images showing Zones A and B in Image ( a) ; ( d--f) EDS spectra of inclusions denoted as 1#--3# in Images ( b,c) 合金在 1050 ℃ 拉伸条件下的断口形貌及断口附 近纵截面显微组织如图 9 所示. 当温度升高到 1050 ℃,拉伸试样存在明显的颈缩现象,微观形貌显示断口 上存在较大且深的等轴韧窝,说明试验钢热塑性得到 明显提高. 此外,断口附近纵截面显微组织显示为大 量细小的动态再结晶晶粒,表明在该温度条件下,合金 试样在拉伸过程中已经发生动态再结晶. 动态再结晶 对热塑性影响较大. 这是由于在高温塑性变形过程中 发生晶界动态迁移,能将已经在晶界滑移过程中形成 的沿晶裂纹重新包裹进入晶粒内部,而晶粒内部裂纹 扩展速率远小于晶界处裂纹扩展速率,因此能极大改 善高温热塑性[12--13]. ·1580·

何煜天等:Fe-36Ni因瓦合金的热塑性 ·1581· 动态再结晶品粒 2 mm 200Hm 2200um 图91050℃合金拉伸断口图像.(a)宏观形貌:(b)微观形貌:()断口附近纵截面显微组织 Fig.9 Images of the fracture strained at 1050 C:(a)macrostructure of the fracture morphology:(b)microstructure of the fracture morphology: (c)longitudinal microstructure near the fracture front 2.2.2Ⅱ区合金热塑性行为 呈现熔断的趋势.图10()断口微观形貌可以看出, 在高温Ⅱ区不同温度条件下合金拉伸断口的宏 断口部位存在较多的树枝晶间裂纹.在高温受应力 观及微观形貌如图10所示.在该温度区间内,拉伸 条件下,由于在树枝晶之间的区域存在脆化元素如$ 断口都存在明显颈缩现象.在较低温度1100℃拉伸 等的偏析现象,能强烈减弱枝晶间凝聚力并使其成 条件下断口有较多较大且深的韧窝,但是在较高温 为裂纹源,此后裂纹继续长大,聚合并扩展,导致最 度下拉伸的断口表面则较为平坦,完全被液膜覆盖, 终断裂. a b Ic) 2 mm 2 mm 2 mm 2004m 200m 200m 图10不同温度条件下拉伸断口宏观形貌及微观形貌.(a,d)1100℃:(b,c)1150℃:(c,01200℃ Fig.10 Macrostructure and microstructure of the fracture morphologies of specimens strained at different temperatures:(a,d)1100C:(b,e)1150 ℃:(c,f01200℃ Ⅱ区不同温度条件下合金拉伸断口附近纵截面组 的晶粒尺寸可形成更大的应力集中:(b)在细晶材料 织宏观及微观组织形貌如图11所示.随着测试温度 中存在较多的晶界三岔点,当发生晶界滑移产生沿晶 升高,在断口附近的动态再结晶晶粒尺寸逐渐变大. 裂纹时,晶界三岔点能有效阻碍裂纹继续扩展:()较 较多研究表明,奥氏体钢在高温变形过程中再结晶晶 小的晶粒尺寸增大晶界面积,能有效降低在晶界处夹 粒尺寸会随着变形温度的升高而变大s-a.Mintz 杂物颗粒密度7 等叨认为高温塑性受晶粒尺寸影响较大:(a)较高温 综上所述,在Ⅱ区合金热塑性主要受到三方面的 度可促进晶界滑移的发生并造成沿晶断裂,这种断裂 综合影响:(a)枝晶间裂纹的形成;(b)晶界滑移的加 模式在较大的晶粒尺寸条件下更容易发生,因为较大 剧:()再结晶晶粒尺寸变大.随着变形温度的升高

何煜天等: Fe--36Ni 因瓦合金的热塑性 图 9 1050 ℃合金拉伸断口图像. ( a) 宏观形貌; ( b) 微观形貌; ( c) 断口附近纵截面显微组织 Fig. 9 Images of the fracture strained at 1050 ℃ : ( a) macrostructure of the fracture morphology; ( b) microstructure of the fracture morphology; ( c) longitudinal microstructure near the fracture front 2. 2. 2 Ⅱ区合金热塑性行为 在高温Ⅱ区不同温度条件下合金拉伸断口的宏 观及微观形貌如图 10 所示. 在该温度区间内,拉伸 断口都存在明显颈缩现象. 在较低温度 1100 ℃ 拉伸 条件下断口有较多较大且深的韧窝,但是在较高温 度下拉伸的断口表面则较为平坦,完全被液膜覆盖, 呈现熔断的趋势. 图 10( f) 断口微观形貌可以看出, 断口部位存在较多的树枝晶间裂纹. 在高温受应力 条件下,由于在树枝晶之间的区域存在脆化元素如 S 等的偏析现象,能强烈减弱枝晶间凝聚力并使其成 为裂纹源,此后裂纹继续长大,聚合并扩展,导致最 终断裂[14]. 图 10 不同温度条件下拉伸断口宏观形貌及微观形貌. ( a,d) 1100 ℃ ; ( b,e) 1150 ℃ ; ( c,f) 1200 ℃ Fig. 10 Macrostructure and microstructure of the fracture morphologies of specimens strained at different temperatures: ( a,d) 1100 ℃ ; ( b,e) 1150 ℃ ; ( c,f) 1200 ℃ Ⅱ区不同温度条件下合金拉伸断口附近纵截面组 织宏观及微观组织形貌如图 11 所示. 随着测试温度 升高,在断口附近的动态再结晶晶粒尺寸逐渐变大. 较多研究表明,奥氏体钢在高温变形过程中再结晶晶 粒尺寸 会 随 着 变 形 温 度 的 升 高 而 变 大[15--16]. Mintz 等[17]认为高温塑性受晶粒尺寸影响较大: ( a) 较高温 度可促进晶界滑移的发生并造成沿晶断裂,这种断裂 模式在较大的晶粒尺寸条件下更容易发生,因为较大 的晶粒尺寸可形成更大的应力集中; ( b) 在细晶材料 中存在较多的晶界三岔点,当发生晶界滑移产生沿晶 裂纹时,晶界三岔点能有效阻碍裂纹继续扩展; ( c) 较 小的晶粒尺寸增大晶界面积,能有效降低在晶界处夹 杂物颗粒密度[17]. 综上所述,在Ⅱ区合金热塑性主要受到三方面的 综合影响: ( a) 枝晶间裂纹的形成; ( b) 晶界滑移的加 剧; ( c) 再结晶晶粒尺寸变大. 随着变形温度的升高, ·1581·

·1582· 工程科学学报,第38卷,第11期 a (c) 2mm 2mm 2 mm 200m 200μm 200μm 图11不同温度条件下拉伸断口附近纵截面宏观及微观组织形貌.(a,d)1100℃:(b,e)1150℃:(c,f)1200℃ Fig.11 Macrostructure and microstructure of longitudinal sections near the fracture front of specimens strained at different temperatures:(a,d)1100 ℃:(b,e)1150℃:(c,f01200℃ 在高温1200℃形成的枝晶间裂纹减弱枝晶间凝聚力. ties of friction stir welded high strength Fe-36wt%Ni alloy.Mater 此外,晶界滑移的加剧以及动态再结晶晶粒尺寸的增 Sci Eng A,2011,528(25-26):7768 大都能损害合金在该温度区间内的热塑性 Liu H W,Sun Z H,Wang G K,et al.Effect of aging on micro- structures and properties of Mo-alloyed Fe-36Ni invar alloy.Mater 3结论 Sci Eng A,2016,654:107 B]Ramirez AJ,Lippold JC.High temperature behavior of Ni-base 合金中主要形成AL,0,+Ti,0,+MnS复合夹杂物 weld metal:Part I.Ductility and microstructural characteriza- 颗粒,且合金中夹杂物颗粒尺寸主要分布在0.5um以 tion.Mater Sci Eng A,2004,380(1-2):259 下范围内. 4 Mintz B.The influence of composition on the hot ductility of steels 在I区900~1050℃温度范围内,合金热塑性主 and to the problem of transverse cracking./S//Int,1999,39 要受晶界滑移以及动态再结晶共同作用.晶界上分布 (9):833 Chen X M,Song S H,Sun Z C,et al.Effect of microstructural 较多纳米级别的夹杂物不仅能减小晶界结合力,还能 features on the hot ductility of 2.25 Cr-1Mo steel.Mater Sci Eng 有效钉扎晶界,阻碍晶界发生动态迁移,抑制动态再结 4,2010,527(10-11):2725 晶的发生.此外,晶界上分布的微米级别夹杂物在晶 6]Li B.Zhang F C,Li M,et al.Effects of phosphorus and sulfur 界滑移过程中促进裂纹形核和扩展,损害合金热塑性 on the thermoplasticity of high manganese austenitic steel.Mater 随着温度的升高,动态再结晶的驱动力大于细小夹杂 Sci Eng A,2010,527(21-22):5648 物在晶界上的钉扎力,合金发生动态再结晶,有效提高 Zheng H G,Li Y,Liu X F.Effects of Zr on the solidification 热塑性 structure and hot ductility of Fe-36Ni invar alloy.J Unir Sci 在Ⅱ区1100~1200℃温度范围内随着变形温度 Technol Beijing,2014,36 (Suppl 1):145 的升高,合金断口附近形成的枝晶间裂纹,加剧的晶界 (郑宏光,李元,刘旭峰.Zr对Fe36Ni因瓦合金凝固组织和 热塑性的影响.北京科技大学学报,2014,36(增刊1):145) 滑移以及较大的动态再结晶晶粒尺寸损害合金热 [8]Abbasi S M,Morakabati M,Mahdavi R,et al.Effect of microal- 塑性. loying additions on the hot ductility of cast FeNi36.JAlloys Compd,2015,639:602 参考文献 9]Mohamed Z.Hot ductility behavior of vanadium containing steels [1]Zhao Y,Sato Y S,Kokawa H,et al.Microstructure and proper Mater Sci Eng A,2002,326(2):255

工程科学学报,第 38 卷,第 11 期 图 11 不同温度条件下拉伸断口附近纵截面宏观及微观组织形貌. ( a,d) 1100 ℃ ; ( b,e) 1150 ℃ ; ( c,f) 1200 ℃ Fig. 11 Macrostructure and microstructure of longitudinal sections near the fracture front of specimens strained at different temperatures: ( a,d) 1100 ℃ ; ( b,e) 1150 ℃ ; ( c,f) 1200 ℃ 在高温 1200 ℃形成的枝晶间裂纹减弱枝晶间凝聚力. 此外,晶界滑移的加剧以及动态再结晶晶粒尺寸的增 大都能损害合金在该温度区间内的热塑性. 3 结论 合金中主要形成 Al2O3 + Ti3O5 + MnS 复合夹杂物 颗粒,且合金中夹杂物颗粒尺寸主要分布在 0. 5 μm 以 下范围内. 在Ⅰ区 900 ~ 1050 ℃ 温度范围内,合金热塑性主 要受晶界滑移以及动态再结晶共同作用. 晶界上分布 较多纳米级别的夹杂物不仅能减小晶界结合力,还能 有效钉扎晶界,阻碍晶界发生动态迁移,抑制动态再结 晶的发生. 此外,晶界上分布的微米级别夹杂物在晶 界滑移过程中促进裂纹形核和扩展,损害合金热塑性. 随着温度的升高,动态再结晶的驱动力大于细小夹杂 物在晶界上的钉扎力,合金发生动态再结晶,有效提高 热塑性. 在Ⅱ区 1100 ~ 1200 ℃ 温度范围内随着变形温度 的升高,合金断口附近形成的枝晶间裂纹,加剧的晶界 滑移以及较大的动态再结晶晶粒尺寸损害合金热 塑性. 参 考 文 献 [1] Zhao Y,Sato Y S,Kokawa H,et al. Microstructure and proper￾ties of friction stir welded high strength Fe--36wt% Ni alloy. Mater Sci Eng A,2011,528( 25--26) : 7768 [2] Liu H W,Sun Z H,Wang G K,et al. Effect of aging on micro￾structures and properties of Mo-alloyed Fe--36Ni invar alloy. Mater Sci Eng A,2016,654: 107 [3] Ramirez A J,Lippold J C. High temperature behavior of Ni - base weld metal: Part Ⅰ. Ductility and microstructural characteriza￾tion. Mater Sci Eng A,2004,380( 1 - 2) : 259 [4] Mintz B. The influence of composition on the hot ductility of steels and to the problem of transverse cracking. ISIJ Int,1999,39 ( 9) : 833 [5] Chen X M,Song S H,Sun Z C,et al. Effect of microstructural features on the hot ductility of 2. 25 Cr--1Mo steel. Mater Sci Eng A,2010,527( 10 - 11) : 2725 [6] Lü B,Zhang F C,Li M,et al. Effects of phosphorus and sulfur on the thermoplasticity of high manganese austenitic steel. Mater Sci Eng A,2010,527( 21 - 22) : 5648 [7] Zheng H G,Li Y,Liu X F. Effects of Zr on the solidification structure and hot ductility of Fe--36Ni invar alloy. J Univ Sci Technol Beijing,2014,36( Suppl 1) : 145 ( 郑宏光,李元,刘旭峰. Zr 对 Fe--36Ni 因瓦合金凝固组织和 热塑性的影响. 北京科技大学学报,2014,36( 增刊 1) : 145) [8] Abbasi S M,Morakabati M,Mahdavi R,et al. Effect of microal￾loying additions on the hot ductility of cast FeNi36. J Alloys Compd,2015,639: 602 [9] Mohamed Z. Hot ductility behavior of vanadium containing steels. Mater Sci Eng A,2002,326( 2) : 255 ·1582·

何煜天等:Fe-36Ni因瓦合金的热塑性 ·1583· [10]Doherty R D,Hughes D A,Humphreys F J,et al.Current is- ductility of 40Cr steel.Trans Mater Heat Treat,2014,35(Suppl sues in recrystallization:a review.Materi Sci Eng A,1997,238 1):119 (2):219 (陈毛川,王福明,陶素芬,等.40C钢的高温热塑性.材料 [11]Mejia I,Bedolla JA,Maldonado C.et al.Hot ductility behavior 热处理学报,2014,35(增刊1):119) of a low carbon advanced high strength steel (AHSS)microal- 05] Cram D G,Zurob H S,Brechet Y J M,et al.Modelling discon- loyed with boron.Mater Sci Eng A,2011,528(13-14)4468 tinuous dynamic recrystallization using a physically based model [12]Mintz B,Abushosha R,Jonas J J.Influence of dynamic recrys- for nucleation.Acta Mater,2009,57(17):5218 tallisation on the tensile ductility of steels in the temperature [16]Yang X Y,He A,Xie G L,et al.Dynamic recrystallization be- range700to1150℃.1SJ1,1992,32(2):241 havior of an austenitic stainless steel for nuclear power plants. [13]Fan Y,Wang M L.Zhang H,et al.Hot plasticity and fracture Chin J Eng,2015,37(11):1447 mechanism of the third generation of automobile steel.JUnie Sci (杨晓雅,何岸,谢甘霖,等.核电用奥氏体不锈钢的动态再 Technol Beijing,2013,35 (5):607 结品行为.工程科学学报,2015,37(11):1447) (范倚,王明林,张慧,等.第三代汽车钢的热塑性及断裂机 [17]Mintz B,Yue S,Jonas J J.Hot ductility of steels and its rela- 理.北京科技大学学报,2013,35(5):607) tionship to the problem of transverse cracking during continuous [14]Chen M C,Wang F M,Tao S F,et al.High temperature hot casting.Int Mater Rer,1991,36(5):187

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