HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应和表面缺陷层模型

D0I:10.13374/j.issn1001-053x.1999.05.040 第21卷第5期 北京科技大学学报 VoL21 No.5 1999年10月 Journal of University of Science and Technology Beijing 0ct.1999 HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应 和表面缺陷层模型 刘旭波 肖耀福 张正义 裘宝琴 王 润 北京科技大学材料科学与工程学院，北京100083 摘要研究了HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应，发现尽管其粒度效应较低而适合制 备粘结磁体，但比快淬NdFeB磁粉的粒度效应显著.在此基础上提出了表面缺陷层模型，即把 磁粉颗粒从外表面到内部分成表面缺限层、过渡层和本体部分，磁粉磁性是各自磁性的叠加. 关键词HDDR:NdFeB:粒度效应：表面缺陷层模型 分类号TG132.2:TM237:0482.5 HDDR各向异性NdFeB是利用氢化一歧化 实验室按照下述方法制备：名义成分为Nd,Fea 一脱氢一复合工艺(Hydrogenation-一Decomposi-- Co:B5gZro:的母合金在1100℃均匀化处理16h tion一Desorption-一Recombination简称HDDR工 后破碎为低于40目的粉末，并在850℃吸氢2h 艺)制备的NdFeB磁粉；再与环氧树脂或尼龙等 和脱氢处理1h,获得研究使用的磁粉.对比研 粘结剂混练并利用模压或注射成型技术获得相 究使用的快淬NdFeB磁粉为MQP-D磁粉；对比 应的粘结磁体四. 研究使用的烧结NdFeB磁粉的原烧结磁体的成 粒度效应是磁粉的磁性能对粒度的敏感程 分为Nd1FeCo1B,Al,矫顽力为800kAWm.磁粉 度.磁粉的粒度效应越不显著即磁性能对粒度 矫顽力的测量在CL型直流磁特性仪上进行，其 越不敏感，则越适合制备粘结永磁，对于稀土粘 样品制备是利用质量分数50%的磁粉和50% 结永磁，主要是制造模压磁体，按照粉末冶金的 的环氧树脂混合并在2T的静磁场中固化成型. 成型理论，使用一定粒度范围内的磁粉才有利 每个磁粉颗粒基本上是孤立的，可忽略它们之 于成型和提高磁体密度.因此，要求磁粉具有一 间的相互作用， 定的粒度分布并在此范围内磁性能尽量一致. 如果一种磁粉要求颗粒尺寸很大才具有良好的 2结果与讨论 磁性能，如烧结NdFeB破碎磁粉，或者颗粒尺 寸很小才具有良好的磁性能，如SmFeN等材料， 2.1HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应 对于稀土永磁材料而言，主要关心矫顽力 则不属于制备粘结磁体的良好磁粉.因此，研究 随粒度的变化即磁硬化对粒度的敏感程度.表 粘结永磁所用磁粉的粒度效应具有重要的意 I表示烧结NdFeB、快淬NdFeB和HDDR各向 义 异性NdFeB的粒度效应. 近年来，本研究组围绕HDDR NdFeB材料 表1的结果表明：(1)烧结钕铁硼由于粒度 进行了一些工作.在这里主要报道HDDR各 效应太显著，当破碎到亚毫米以下时，磁性能损 向异性NdFeB磁粉的粒度效应，以及解释这种 失太大而不适合做为永磁材料：(2)HDDR钕铁 效应的磁粉表面缺陷层模型， 硼和快淬钕铁硼具有稳定的、较低的粒度效应， 1实验方法 在适合制备粘结钕铁硼的粒度范围 (0.2-0.074mm)内，矫顽力几乎不变化：(3)相比 研究用HDDR各向异性NdFeB磁粉，在本 较而言，快淬钕铁硼比HDDR钕铁硼的粒度效 1999-01-12收稿刘旭波男，29岁，1程师，博士生 应更弱，这同它们的矫顽力机理不同有关：(4)当 ·国家“863"高科技项日(N0.Z37-02)

第 21 卷 第 5 期 1 9 9 9 年 10 月 北 京 科 技 大 学 学 报 J o u r n a l o f U n i v e r s i ty o f S c i e n c e a n d Te e h n o l o gy B e ij i n g V 6 1 一 2 1 O C t . N O 一 5 1 9 9 9 H D D R 各 向异 , I生 N d F e B 磁 粉 的粒 度 效应 和 表 面 缺 陷层 模 型 刘 旭 波 肖耀 福 张正 义 裘 宝 琴 王 润 北京 科技 大学 材料 科学 与工 程学 院 , 北京 10 0 0 8 3 摘 要 研 究 了 H D D R 各 向异性 N d eF B 磁粉 的粒 度 效应 , 发现尽 管其 粒度 效 应较 低而适 合制 备 粘 结磁体 , 但 比 快淬 N d eF B 磁 粉 的粒 度效 应显 著 . 在此基 础 上提 出 了表面缺 陷层 模型 , 即把 磁粉 颗 粒从 外表 面到 内部 分成 表 面缺 限层 、 过渡层 和 本体 部分 , 磁粉 磁性 是各 自磁 性 的叠加 . 关键 词 H D D R : N d eF B ; 粒 度 效应 : 表 面缺 陷层模 型 分 类号 T G 132 . 2 : T M 2 3 7 ;0 4 82 . 5 H D D R 各 向异 性 N dF e B 是 利用 氢化一歧化 一脱氢一复合 工 艺 ( H y dr o g e n a t i o n一D e e o m p o s i - t i o l l一D e s o 印t i o n 一Re e o m b i n at i o n 简称 H D D R 工 艺 )制 备的 N dF e B 磁粉 ; 再 与环氧树脂 或 尼 龙 等 粘结剂混练并 利 用 模压或注 射 成 型 技术获 得相 应 的粘结磁体 〔`】 . 粒度 效应 是磁粉 的磁性能对 粒度 的 敏感程 度 . 磁粉 的粒 度效应 越不 显 著 即磁 性能 对 粒度 越不敏感 , 则越适合制备粘结永磁 . 对于 稀土粘 结永磁 , 主 要 是 制造模压 磁体 . 按 照 粉末冶金 的 成 型理论 , 使用一 定粒度范 围 内的磁粉 才有利 于 成 型和 提 高磁体 密度 . 因此 , 要 求磁粉具 有一 定 的 粒度 分布 并在 此范 围 内磁性 能尽量 一 致 . 如果 一 种磁粉 要 求颗粒尺 寸很大才具 有 良好 的 磁性 能 , 如烧结 N dF e B 破碎磁粉 , 或者 颗粒尺 寸很小才具 有 良好的磁性 能 , 如 S m Fe N 等材料 , 则不 属于 制备粘 结磁 体的 良好 磁粉 . 因此 , 研究 粘 结 永磁 所用 磁 粉 的粒 度 效应 具 有重 要 的意 义 . 近 年来 , 本研 究组 围绕 H D D R N dF e B 材料 进 行 了一 些工 作 〔圳 . 在这里 主 要 报道 H D D R 各 向异 性 N dF e B 磁粉 的 粒度 效应 , 以及解 释这种 效应 的磁粉表 面 缺 陷层 模型 . 实验室 按照 下 述 方法制备: 名 义成 分为N dls eF b` C o l l ; B S月 Z or , 的母合 金 在 1 10 0 oC 均 匀化处 理 16 h 后 破 碎为 低于 40 目的粉末 , 并在 8 50 ℃ 吸 氢 Z h 和 脱氢处 理 l h , 获得研究使用 的磁粉 . 对 比研 究使用 的快 淬 N dF e B 磁粉为 M QP 一 D 磁粉 ; 对 比 研 究使用 的烧 结N dF e B 磁粉的原烧结磁体的成 分 为 N d 1 5 F e , 【 C o l l B : A l l , 矫顽力为 8 0 0 k A /m , 磁 粉 矫 顽力的测量在 C L 型直流磁特性仪上进行 , 其 样 品 制备 是 利用质 量分数 50 % 的磁粉 和 50 % 的环氧树脂混合并在 Z T 的静磁场 中固化成型 . 每 个磁粉颗粒基本上 是孤立 的 , 可 忽 略它们 之 间 的相 互作用 . 1 实验 方法 研究用 H D D R 各 向异 性 N d eF B 磁 粉 , 在本 19 9 一 01 · 12 收稿 刘 旭波 男 , 29 岁 , 工 程 师 , 博士 生 * 国家 ’ · 8 63 ” 高科 技项 目 (N o . 2 37 一 0 2) 2 结果 与讨 论 2 . 1 H D D R 各 向 异性 N d F e B 磁粉 的 粒度效 应 对 于 稀土 永磁材 料而言 , 主 要 关心矫顽 力 随粒度 的变化 即磁 硬化对粒度 的敏感 程度 . 表 l 表 示烧结 N d Fe B 、 快淬 N dF e B 和 H D D R 各 向 异性 N d eF B 的粒 度效应 . 表 1 的 结果 表 明 : ( 1) 烧 结钦 铁硼 由于 粒度 效应太显 著 , 当破碎到 亚 毫米 以下 时 , 磁性能损 失 太 大 而 不 适合 做 为 永磁材料 ; ( 2) H D D R 钱铁 硼 和 快淬 钦铁硼 具 有稳定 的 、 较低 的粒度效应 , 在 适 合 制 备 粘 结 钦 铁 硼 的 粒 度 范 围 ( 0 . 2一 0 . 0 7 4 m ) 内 , 矫顽力几 乎不 变化 ; ( 3 )相 比 较 而 言 , 快淬钦铁硼 比 H D D R 钦 铁硼 的粒度 效 应更 弱 , 这 同它 们 的矫 顽力机理 不 同有关 ; ( 4) 当 DOI: 10. 13374 /j . issn1001 -053x. 1999. 05. 040

Vol.21 No.5 刘旭波等：HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应和表面缺陷层模型 ·463* 表1不同粒度NdFeB磁粉的矫顽力 kA/m 不失一般性，按照磁粉颗粒从外表面到内 磁粉平均 烧结 HDDR各向 部缺陷的多少分成3层：表面缺陷层、过渡层和 快淬NdFeB 直径/mm NdFeCoBAl异性NdFeB 本体部分.其结构示意图如图1所示.磁粉颗粒 块体(10) 800 表面存在一层不完整的晶粒，设这层非完整晶 0.35-0.2 400 1120 800 粒为表面缺陷层，该表面缺陷层由于边界相破 0.2-0.154 160 1100 800 坏等缺陷的存在导致局部退磁场，是反磁化最 0.1540.105 168 1070 800 容易发生的地方，同表面缺陷层相邻的过渡层 0.105-0.074 120 1040 770 是最容易受到表面缺陷层影响的区域，也是抵 0.074-0.045 80 1000 750 <0.045 64 880 690 抗反磁化的薄弱环节.因此，颗粒中各部分的永 磁性能（表现为退磁曲线包围的面积）从内到外 粉末粒度低于0.045mm时，矫顽力明显降低， 降低，这里近似认为整个颗粒的磁性能是上述 这主要和粉末变细后的表面氧化有关， 3部分磁性能的线性叠加，则如果本体部分的 2.2磁粉的表面缺陷层模型 体积分数越大，而表面缺陷层和过渡层的体积 首先，分析烧结NdFeB、快淬NdFeB和 分数越少，尤其是表面缺陷层的体积分数越少， HDDR各向异性NdFeB的组织与磁畴结构. 那么粉末的磁性能损失越小. 烧结钕铁硼的晶粒尺寸约5~15μm,并且晶 考虑到烧结钕铁硼和快淬钕铁硼存在边界 粒由分布于晶界的富Nd相所包围，一般认为其 富Nd相，可限制磁畴进一步运动，由此可以假 矫顽力机制为形核型.快淬钕铁硼的晶粒尺寸 定它们的过渡层尺度同其晶粒大小相当；而对 约0.1m,并在晶界存在富Nd边界相，其矫顽 于HDDR各向异性钕铁硼，只是在晶粒团边界 力起源于边界相处的钉扎效应.HDDR钕铁硼 存在明显抑制磁畴运动的边界相，可以假定其 的晶粒尺寸约0.3μm,尽管其晶界一般几乎没 过渡层尺度和晶粒团大小相当. 有晶界相，但存在一些富Nd相包围多个晶粒的 按照上述基本假定，计算了3种钕铁硼粉 晶粒团（尺寸约1m),其矫顽力被认为同大小 末不同颗粒尺寸时，表面缺陷层、过渡层和本体 接近单畴临界尺寸(300nm)的细小晶粒有关叫， 部分3者各自所占磁粉颗粒的体积分数，其结 磁畴观察表明，热退磁状态下，烧结钕铁硼 果表示在表2中，在这里不考虑颗粒和晶粒的 每个晶粒对应多个磁畴，快淬钕铁硼由于边界 形状因子，利用一维尺度的立方表示其体积. 相的存在基本上每个晶粒对应一个磁畴，而在 HDDR钕铁硼中缺少分隔晶粒的边界相，部分 磁畴对应单个晶粒，还有部分磁畴对应多个晶 表面缺陷层 粒，这同晶粒之间的交换耦合作用有关 过渡层 为了从组织和磁硬化方式角度解释HDDR 本体部分 和快淬钕铁硼磁粉粒度效应的差别.提出了下 述表面缺陷层模型， 图1磁粉表面缺陷层模型 表2钕铁硼粉末的表面缺陷层、过渡层和本体部分 制备方式 颗粒大小/ 表面缺陷层 过渡层 本体部分 mm 厚度um % 厚度加m / 厚度μm 印% 0.2 14 13 0.18 73 烧结 0.1 10 27 10 22 0.08 51 0.05 49 27 0.03 22 0.2 0.45 1.55 0.1987 98.0 HDDR 0.1 0.3 0.90 2.90 0.0987 96.2 0.05 1.80 5.80 0.0487 92.4 0.2 0.15 0.15 01998 99.7 快淬 0.1 0.1 0.30 0 0.30 0.0998 99.4 0.05 0.60 0.60 0.0498 98.5

V匕1 . 2 1 N o 一 5 刘 旭波 等 : H D D R 各 向异 性 N d Fe B 磁 粉 的粒 度效 应和 表 面缺 陷层模 型 表 1 不 同粒度 N d F e B 磁粉 的矫 顽 力 kAj m H D D R 各 向 异性 N Fd eB o0 n 只QO07八ù公脚哎曰了UO了Qn八曰ùU 尹 , 了 `U 磁粉平均 直 径 /m m 块 体 ( 10 ) 0 . 3 5 门 . 0 . 2 0 . 2 ~ 0 . 15 4 0 . 1 54 ~ 0 . 1 0 5 0 . 10 5 ~ 0 . 074 0 . 0 7 4 ~ 0 . 04 5 < 0 . 04 5 烧 结 N d F e C O B A I 快淬 N d F e B 1 1 2 0 1 10 0 1 07 0 1 04 0 1 0 0 0 880 不 失一 般性 , 按 照 磁粉颗粒 从 外 表面 到 内 部缺 陷的 多少 分成 3 层 : 表面 缺 陷层 、 过渡层 和 本体部分 . 其结构示 意图 如 图 1 所 示 . 磁粉颗 粒 表面存 在 一 层 不 完整 的 晶粒 , 设 这层 非完整 晶 粒 为表 面缺 陷层 . 该表面缺 陷层 由于 边 界 相 破 坏等缺 陷 的存在 导致 局 部退 磁 场 , 是 反磁化 最 容 易发生 的地方 . 同表面缺 陷层 相邻 的过渡 层 是最 容易受到表面缺 陷层影 响的区 域 , 也是抵 抗反磁化 的薄弱环节 . 因 此 , 颗粒 中各部分的永 磁性 能(表现 为退磁 曲线包 围的面积 )从 内到外 降低 . 这里 近似认 为整个颗粒 的 磁性 能是 上 述 3 部 分 磁 性能 的线 性叠 加 , 则 如 果 本体部 分的 体积 分数 越大 , 而 表面缺 陷层和 过渡层 的体积 分数越 少 , 尤其是 表面 缺陷 层 的体积分数越少 , 那 么 粉末 的磁 性 能损失越小 . 考 虑到烧 结钦铁硼 和 快淬钦铁硼 存在边 界 富 N d 相 , 可 限制磁 畴进 一 步运动 . 由此可 以假 定 它们 的过渡 层尺 度 同其 晶粒 大小相 当 ; 而 对 于 H D D R 各 向异 性钱铁硼 , 只 是 在 晶粒 团边 界 存 在 明显 抑 制磁畴运动 的边 界 相 , 可 以假 定其 过 渡层尺 度 和 晶 粒 团大 小相 当 . 按 照 上述基 本假定 , 计 算 了 3 种钦铁硼 粉 末 不 同 颗粒尺寸时 , 表面缺 陷 层 、 过渡层 和 本体 部 分 3 者各 自所 占磁粉颗粒 的 体积 分数 . 其 结 果表示在表 2 中 . 在这 里不 考虑颗粒和 晶粒 的 形 状 因 子 , 利 用一 维尺 度 的立 方表示其体积 . 06828064 ù乙R , 且. 二已, 且. 粉末粒度低于 .0 0 45 ~ 时 , 矫顽力 明显 降低 , 这主要和 粉末变细 后 的表面氧化有 关 . .2 2 磁粉 的表面缺 陷层 模型 首先 , 分 析烧 结 N dF e B 、 快淬 N dF e B 和 H D D R 各 向异性 N dF e B 的组 织与磁 畴结构 . 烧结钱铁硼 的晶粒尺寸约 5一 巧 卿 , 并且 晶 粒 由分布于 晶界 的富N d 相所包 围 , 一 般认为其 矫顽力机制为形核型14] . 快淬钦铁硼 的晶粒尺 寸 约 0 . 1阿 , 并在 晶界 存在富 N d 边界相 , 其矫顽 力起源于边 界相处 的钉扎效应 `5] . H D D R 钦铁硼 的晶 粒尺寸约 .0 3 脚 , 尽 管其 晶 界一 般几 乎没 有 晶界相 , 但存在 一 些富 N d 相 包 围多个 晶粒 的 晶粒 团 (尺 寸约 1娜) , 其矫顽 力被认为 同大 小 接近单 畴临界尺 寸( 30 O unI )的细 小晶 粒有关 l , , . 磁畴观察表 明 , 热退磁状态下 , 烧结钦 铁硼 每 个晶 粒对应多个磁 畴 , 快淬钦 铁硼 由于 边 界 相 的存在基 本上 每个 晶粒 对应 一 个磁 畴 , 而 在 H D D R 钱铁硼 中缺少分 隔 晶 粒 的边 界相 , 部 分 磁畴 对应 单个 晶粒 , 还有 部 分 磁 畴对应 多个 晶 粒 , 这 同 晶 粒之 间 的 交换 祸 合 作 用 有 关 〔6 , . 为 了 从组 织和 磁硬 化方式角度 解释 H D D R 和 快 淬钦 铁硼 磁粉粒 度效应 的 差 别 . 提 出 了 下 述表面缺 陷 层模型 . 表面缺 陷层 过渡层 本体 部分 图 1 磁粉 表面 缺 陷层模 型 表 2 钱铁 硼 粉末 的 表面 缺 陷层 、 过 渡 层和本 体部 分 制 备方 式 颗 粒 大小 / 表 面缺 陷层 过渡 层 本 体部分 厚度 单m p /% 厚度 /阿 p /% 厚度 单m 沪 /% 0 . 2 1 4 1 3 0 . 18 7 3 烧 结 0 . 1 1 0 2 7 1 0 2 2 0 . 0 8 5 1 0 . 0 5 4 9 2 7 0 . 03 2 2 0 . 2 0 4 5 1 . 5 5 0 . 1 9 8 7 9 8 . 0 H D D R 0 . 1 0 . 3 0 . 9 0 1 2 . 9 0 0 0 9 8 7 9 6 . 2 0 . 0 5 1 . 8 0 5 . 8 0 0 . 0 4 8 7 9 2 , 4 0 . 2 0 . 1 5 0 . 15 0 . 19 9 8 9 9 . 7 快 淬 0 . 1 0 . 1 0 3 0 0 . 1 0 . 30 0 刀9 9 8 9 9 . 4 0 0 5 0 . 6 0 0 . 6 0 0 0 4 9 8 9 8 . 5

464* 北京科技大学学报 1999年第5期 表2的结果表明，对于烧结钕铁硼，当破碎 参考文献 到亚毫米尺寸时其表面缺陷层体积分数己经达 I Tomida T,Sono N,Uehara M.Memory Site in the Micro- 到整个体积的20%，矫顽力遭到严重破坏，失 structure of the Decomposition Stage for HDDR Anisotr- 去作为粘结钕铁硼磁粉的可能性，.对于HDDR opy NdFeB.J Appl Phys,1997,81(11):7170 各向异性钕铁硼磁粉和快淬钕铁硼磁粉，其表 2孙爱芝，肖耀福，袅宝琴，等.Nd,(Fe,Co)BNd,(Fe, 面缺陷层的体积不到整个磁粉颗粒体积的1%. Co),双相HDDR磁粉的微观结构和磁特性，金属学 报，1996,32(8)：872 然而，HDDR钕铁硼磁粉的过渡层体积远大于 3 Wei G,Zhang Z Y,Xiao Y F,et al.Anisotropy HDDR 快淬钕铁硼的过渡层体积，这正是HDDR钕铁 NdFeB Bonded Magnet Made by Warm Compaction Pro- 硼磁粉与快淬钕铁硼磁粉相比，其粒度效应比 cess.In:Schultz L,Muller K eds.15th Inter Workshop on 较明显和磁性对表面缺陷比较敏感的原因， RE Magnets and their Application.Dresden,Germany: Werkstoff informationsgeseuschaft mbh,1998.537 3结论 4 Livington JD.Magnetic Domain in Sintered NdFeB Mag- nets.J Appl Phys,1985,57(1):4137 (I)HDDR各向异性NdFeB磁粉的粒度效应 5 Hadjipanayis GC,Chnstodoulou C N.Magnetic Hyster- 较低而适合制备粘结磁体，但比快淬NdFeB磁 esis in Fe-Nd-B Powder.J Magn Magn Mater,1987,66: 390 粉的粒度效应显著， 6 Uehara U,Tomida T,Tomizawa H,et al.Magnetic Do- (2)上述结果可以利用本文的磁粉表面缺陷 main Structure of Anisotropy NdFeB based Magnets Pro- 层模型进行解释.本模型的要点是，磁粉颗粒从 duced via Hydrogenation Decomposition Desorption Re- 外表面到内部分成3层即表面缺陷层、过渡层 combination(HDDR).J Magn Magn Mater,1996,159: 和本体部分：每个磁粉的磁性能是上述3部分 L304 磁性能的叠加， Granularity Effect for HDDR Anisotropy NdFeB Powder and Magnetic Powder Surface Defect Layer Model Liu Xubo,Xiao Yaofu,Zhang Zhengyi,Qiu Baoqin,Wang Run Material Science and Engineering School,UST Beijing,Beijing 100083,China ABSTRACT The granularity effect for HDDR anisotropy NdFeB powder is studied.The results indicate that the granularity effect for the above powder is low and this powder adapts to preparing for bonded magnet. However,the granularity effect for HDDR anisotropy NdFeB powder is higher than melt-spun NdFeB powder. On the basis of above results,a magnetic powder defect layer model is put forward.The model considers that each magnetic powder consists of surface defect layer,transition layer and main body and that the overall mag- netic properties of each magnetic powder result from the magnetic properties of the above each layer of the magnetic powder. KEYWORDS HDDR;NdFeB;granularity effect;magnetic powder defect layer model

一 4 64 - 北 京 科 技 大 学 学 报 1 9 9 9 年 第 5 期 表 2 的结果 表 明 , 对于 烧 结钱铁硼 , 当破碎 到亚 毫米尺 寸时其表面缺陷层 体积分数 己经达 到整个体积 的 2 0 % , 矫 顽力遭 到严 重破坏 , 失 去 作为 粘 结钦 铁硼 磁 粉的 可 能性 . 对 于 H D D R 各 向异性钱铁 硼 磁粉 和 快淬钦铁 硼 磁粉 , 其表 面缺 陷层 的体积不 到整个磁粉颗粒体积 的 1 % . 然 而 , H D D R 钦铁硼 磁粉 的过渡层 体积远大 于 快 淬钦铁硼 的过渡层 体积 , 这 正 是 H D D R 钦铁 硼 磁 粉与快淬 钱铁硼 磁 粉相 比 , 其粒度 效应 比 较 明显和 磁性 对表面 缺 陷 比较 敏感 的原因 . 3 结论 ( l )H n n R 各 向异性 N d Fe B 磁粉 的粒度效应 较低 而适合制 备粘 结磁体 , 但 比快 淬 N dF e B 磁 粉 的粒度 效应 显 著 . (2 )上述结 果 可以利用 本文 的磁 粉表面缺 陷 层模 型进 行解释 . 本模 型 的要 点是 , 磁粉颗粒从 外表 面到 内部 分成 3 层 即 表面 缺 陷层 、 过渡层 和 本 体部分 ; 每 个磁粉 的磁性能 是 上 述 3 部分 磁性 能 的叠 加 . 参 考 文 献 1 OT m id a T, S o n o N , U e h ar M . M e m o yr s i t e i n th e M i e r o - s trU e t uer o f ht e D e e o m P o s i t i o n Sat g e fo r H D D R A n i s o t r - o P y N d F e B . J A P PI P h y s , 19 9 7 , 8 1( 1 1 ) : 7 1 7 0 2 孙 爱芝 , 肖耀福 , 裘 宝琴 , 等 . N d Z (eF , C o) !卫闪d Z (F e, C o)l , 双 相 H D D R 磁粉 的 微观 结构 和磁 特性 . 金 属 学 报 , 1 9 9 6 , 3 2 ( 8 ) : 87 2 3 W e 1 G , Z han g Z Y, X i a o Y ,F e t a l . A n i s o tr o Py H D D R N d F e B B o n d e d M a gn e t Ma d e by w 自r ll l C o m P a e t i o n P ro - e e s s . I n : S e h u l tZ L , M u l l e r K e d s . 1 5ht nI t e r w b r k s h o P o n RE M a 助e t s an d t h e i r A P Pl i e at i o n . D er s d e n , G e mr a n y : W七r k s t o f i n fo mr at i o n s g e s e u s e h a ft m b h , 1 9 9 8 . 5 3 7 4 L i v i n gt o n J D . M a助e t i e D o m a i n i n s i n t e er d N d F e B M ag - n e t s . J A PP I Ph y s , 19 85 , 5 7 ( l ) : 4 13 7 5 H a dj i P a n a y i s G C , C h n s t o d o u l o u C N M a gn e ti e H y s t e r - e s i s i n F e 一 N d 一 B P o w d e .r J M a gn M a gn M at e 从 19 8 7 , 6 6 : 3 9 0 6 U e h ar a U , oT m id a T, oT m iaz w a H , e t a l . M a gn e t i e D o - m a i n S trU c t u r e o f A n i s o t r o P y N dF e B b a s e d M a gn e t s P r o - d u e e d v i a H y d r o g e n a t i o n D e e o m P o s i ti o n D e s o pr t i o n R e - c o m b i n a ti o n (H D D R ) . J M a g n M a gn M a t e f, 199 6 , 15 9 : L 3 04 G r an u l a r i yt E fe e t fo r H D D R A n i s o tr o P y N d F e B P o w d e r a n d M a g n e ti c P o w d e r S u r fa e e D e fe e t L ay e r M o d e l L i u Xu b o , 为 口o ya 晌 , hZ a gn hZ e n g y i, Qi u B a o q i,n 肠gn R u n M at e ir a l S e i e n e e an d E n gi n e e r in g S e h o o l , U S T B e ij in g , B e ij in g 10 0 0 83 , C h in a A B S T R A C T T h e gr anu l a ir ty e fe e t fo r H D D R an i s o tro yP N dF e B P o w d e r 1 5 s tud i e d . hT e re s u lt s i n d i e a t e ht at ht e’ 『an u l a ir ty e fe e t fo r ht e ab o v e p ow d e r 1 5 l o w an d ht i s p o w de r a da p t s t o p r e p iar 飞 fo r b o n d e d m a幼e t . H o w e v e r, ht e gr an u lar iyt e fe e t of r H D D R an i s otr o Py N dF e B Po w d e r 1 5 h ihg e r ht an m e lt 一 s Pun N dF e B Po w d e .r O n ht e b a s i s o f a b o v e r e s u lt s , a m a gn e t i c Po w d e r d e fe e t lay e r m o d e l i s Pu t fo wr ar d . T h e m o d e l c o n s id e r s ht at e a e h m a gn e t i e Po w d e r e o n s i s t s o f sur fa e e d e fe e t lay e r, tr an s it i o n lay e r an d m a i n b o dy an d ht a t ht e o v e r a ll m a g - n e ti e Pr o Pe rt i e s o f e a e h m a gn e t i c Po w d e r er s u lt fr o m ht e m a gn e t i e Pr o Pe rt i e s o f ht e ab o v e e a e h lay e r o f ht e m a gn e t i c Po w d e .r K E v w 0 R D S H n D R: N d F e B : g r a n u l a ir yt e fe e t ; m a助 e t i e p o w d e r d e fe e t lay e r m o d e l