1820年奥斯特电产生磁 1831年法拉第磁产生电 变化的磁场激发 电场 变化的电场 磁场
1820年奥斯特 电 磁 1831年法拉第 磁 电 产生 产生 变化的电场 磁场 变化的磁场 电场 激发 ?
11-1位移电流麦克斯韦方程组 位移电流 1、电磁场的基本规律 对静电场 对稳恒磁场 5D·dS=∑q pB·dS=0 5,E·dl=0 H·d=∑l 对变化的磁场 E·l aB ds at
11-1 位移电流 麦克斯韦方程组 一. 位移电流 1、电磁场的基本规律 = 0 D dS q S = 0 L E dl 对静电场 = 0 H dl I l = 0 S B dS 对稳恒磁场 = − L S dS t B E dl 对变化的磁场
静电场和稳恒磁场的基本规律 静电场 稳恒磁场 Dds=L, p.dr B·dS=0 E 涡 E·l=0 H·d 变 aB OD E. dl dS|1H·l t
静电场和稳恒磁场的基本规律 = + L S dS t D H dl j = − L S dS t B E dl d E涡 I = S V D dS dV = 0 L E dl = 0 S B dS 静电场 稳恒磁场 = L S H dl j dS 变
1、位移电流 ※电流的连续性问题: 尺 包含电阻、电感线圈的电 Ⅰ路,电流是连续的 包含有电容的电流 是否连续
包含电阻、电感线圈的电 路,电流是连续的. R I L I 电流的连续性问题: 包含有电容的电流 是否连续 I I + + + + + ? + 1、 位移电流
在电流非稳恒状态下,安培环路定理是否正确? 对S面「·d=I 对S面「H.l=0 盾 电容器破坏了电路中传导电流的连续性
H dl I l = 在电流非稳恒状态下 , 安培环路定理是否正确 ? 对 S 面 对 S 面 = 0 l H dl 矛盾 + + + + + + S S I I l 电容器破坏了电路中传导电流的连续性
0D二q 电容器上极板在充放电过程中,造成极板上电荷 积累随时间变化。 D=a=9→电位移通量a=Ds=Q S 单位时间内极板上电荷增加(或减少)等于通入 (或流出)极板的电流 do da dD dt dt dt
+ + + + + + + + + I I D + q0 − q0 电容器上极板在充放电过程中，造成极板上电荷 积累随时间变化。 S Q D = = 电位移通量 e = DS = Q 单位时间内极板上电荷增加（或减少）等于通入 （或流出）极板的电流 dt dD S dt d dt dQ I e = = =
do de dD dt dt dt 变化的电场象传导电流一样能产生磁场,从产生 磁场的角度看,变化的电场可以等效为一种电流。 若把最右端电通量的时间变化率看作为一种电流,那 么电路就连续了。麦克斯韦把这种电流称为位移电流。 do d D D.ds 定义 dt dt at D oE OP (位移电流密度) at ot at
若把最右端电通量的时间变化率看作为一种电流，那 么电路就连续了。麦克斯韦把这种电流称为位移电流。 定义 = = = S S e d dS t D D dS dt d dt d I t P t E t D j d + = = 0 （位移电流密度） dt dD S dt d dt dQ I e = = = 变化的电场象传导电流一样能产生磁场，从产生 磁场的角度看，变化的电场可以等效为一种电流
位移电流的方向 D at 位移电流与传导电流方向相同 D 如放电时 →D OD at 反向 同向 C
位移电流的方向 位移电流与传导电流方向相同 如放电时 q D t D D 反向 d I c I 同向 + − D t D
二、全电流定律 全电流 通过某一截面的全电流是通过这一截面的传导电流、 运流电流和位移电流的代数和 在任一时刻,电路中的全电流总是连续的 在非稳恒的电路中,安培环路定律仍然成立 全电流定律 aD o ds fH=Σl+1=∑I0+sat
二、全电流定律 全电流 通过某一截面的全电流是通过这一截面的传导电流、 运流电流和位移电流的代数和. 在任一时刻,电路中的全电流总是连续的. 在非稳恒的电路中,安培环路定律仍然成立. = + = + l d S dS t D H dl I I I 0 0 全电流定律